观测者背离波源运动

1§10.1波的基本概念1.波：振动在媒质（介质）中的传播就是波，分为横波和纵波。2.横波：媒质中各体元振动的方向与波传播的方向垂直。例如：一根均匀柔软的细绳的振动，形成的波就是横波。3.纵波：媒质中各体元振动的方向与波传播的方向平行。例如：空气中的声波，空气中体元时而靠近，时而疏远。4.表面波：在两中媒质的界面上传播的波。例如：水面波。波的产生25.波面：波传播时，同相位各点所组成的面。6.波前：离波源最远，即“最前方”的波面。7.波射线：与波面垂直且表明波的传播方向的线叫波射线。8.平面波：波前为平面的波。波线是互相平行的。9.球面波：波前为球面。点波源在均匀的和各向同性媒质中发生的波是球面波。波线是相交于波源的直线。3tAycos§10.2平面简谐波一、平面简谐波平面波传播时，媒质中体元均按正弦（或余弦）规律运动。二、平面简谐波方程（从运动学角度考虑）描述不同时刻不同体元的运动状态。设：一列平面简谐波沿x轴正向传播，选择原点x=0处体元相位为0的时刻为计时起点，即该体元的相位为零，则x=0处体元的运动学方程：其中：y为体元距平衡位置的位移，A、ω为波源的振幅和圆频率。经的时间，x=0处体元的振动状态传到位于x处的体元，即：t时刻，位于x处的体元的振动状态应与时刻处体元的振动状态一样，则x处体元的运动学方程为：vxt/vxt/vxtAycos（1）4vxtAycosvxtAtxycos),(（2）vx⑵式可以看出：x处质元的振动超前于原点处的质元。其中，v为振动状态传播的速度，叫波速，也叫相速。⑴式就是平面简谐波方程。从⑴式看出：x处质元的振动比原点处的质元落后。若：波动沿x轴负方向传播，则波动方程为：vx5212,,TT三、平面简谐波方程的物理意义1.当一定时，表示x处质元的振动方程，初位相是。vxtAycosvx2.当t一定时，表示t时刻各个质元偏离平衡位置的位移，即t时刻的波形。vxtAycos由⑴可知：x处体元振动的周期、频率和圆频率：注意：不一定是振动系统的固有频率而取决于波源频率，所以⑴中的形式不意味着各体元作简谐振动。6vxtAtxycos),(（2）由⑵知：t一定时，y是x的周期函数，也存在空间位置上的周期，波长vvT（3）即：波长是波在一个周期内传播的距离；或，沿波传播方向相邻同相位两点间的距离。另外，由空间位置的周期性可知：200vxtvxtvvT7定义：，称为波数：k2Tk（4）表示单位长度上的波数，而表示长度上波的数目。都描述平面简谐波的空间周期性。12k2、k3.联系平面简谐波的空间周期性与时间周期性的公式：v（5）8vxtAyxtAykxtAy22coscoscos四、平面简谐波方程的多种形式：例题图（1）、图（2）分别表示t=0和t=2s时的某一平面简谐波的波形图，试写出此平面简谐波方程。910§10.3波动方程与波速（波的动力学方程）一、波动方程（平面简谐波的动力学方程）（不是依据课本上的推导，而是从“平面简谐波的动力学方程”出发来寻找动力学方程。）已知：vxtAycosvxtAtysin(代表t时刻x处质元的速度)vxtAtycos222(代表t时刻x处质元的加速度)vxtvAxysin(代表t时刻x处的应变)11vxtvAxycos222222222xyvty（1）vxtAycos⑴式就是波的动力学方程，而就是波的运动学方程。类比于：020xx（简谐振动的动力学方程）tAx0cos（简谐振动的运动学方程）12二、波速⒈横波（多为固体液体剪切形变，详见第八章）xxySNxSNxF)()(SFN由xxxySNxxSNxxF)()(质元所受的和外力（忽略掉质元的重力）：22)()(tyxSxFxxF22tyxSxyxySNxxx2222tyxSxySN因此，132222tyNxy或2222xyNty（2）此式也是波的动力学方程。其中：N是剪切模量，是物块的密度。⑴、⑵比较可知：Nv横（3）14⒉纵波同理：2222xyYty其中：Y是杨氏模量，是物块的密度（固体中）。Yv纵由此可知：固体中的纵波和横波的波速与媒质弹性密切相关。另外，张紧的柔软细绳中横波波速为：线绳Tv（其中，T是绳中的张力）15§10.4平均能流密度一、媒质中波的能量分布主要研究某体元动能、形变势能以及总能的变化规律。1.动能由vxtAycosvxtAtyusin（体元的振动速度）设：媒质密度为ρ，dv表示体元的体积。则该体积的动能为：vxtAdvdvudEk2222sin2121（1）162.势能又由vxtvAxysinxy体元的剪切应变为：，所以：体元剪切应变势能为：vxtvAVdvxyNdvdEp22222sin2121（2）又因为横波：，所以有：Nv横vxtAdvdEp222sin21（2’）17(1)和(2’)式比较，得：。kpdEdE即：体元的动能和势能具有相同的数值，同时达最大或最小。3.总能由前面讨论，某体元的总能等于两者之和，即：vxtAdvdE222sin（3）由（3）式可知：某体元的总能为空间和时间的函数。注意：波动过程中体元势能是由于体元的形变而为体元所有。18vxtAdNdE222sin4.能量密度单位体积媒质所有的能量,用ε表示，由（3）式知：平均能量密度：能量密度在一周期内的平均值：TAdtvxtTAvxtTAvxtATTTT2202202220222212cos121sinsin1（4）19二、平均能流密度vTds媒质中体元的能量由振动状态决定，而振动状态又以波动传播，所以能量也以波速传播。现取波面上一面元ds，则在一周期内体积为vTds的柱体内的能量均得流过该面元，流过的能量为：，则：单位时间通过单位面积的能量：vAvTdsvTds2221定义平均能流密度：大小等于单位时间内通过与波传播方向面积的能量，方向沿波传播方向，是一矢量，符号“”：IvAvI2221即：平均能流密度的大小等于平均能量密度与波速的乘积。v单位：2mW202211SISI例题一球面波，不计媒质吸收的能量，设波面S1、S2，对应的平均能流密度为I1、I2，则：单位时间内通过不同波面的能量相同，即：21122221521222122221144AArrAArrIIrIrI）式利用（即：球面波各体元的振幅和该点到波源的距离成反比。21§10.5波的叠加和干涉驻波一、波的叠加波的叠加原理：两列波相独立的传播，在两列波相遇处体元的位移等于各列波单独传播时在该处引起的位移的矢量和。22222xuvty理论上解释：因波动方程对于t和x都是线形的，若：y1和y2是该方程的解，则y1+y2也是方程的解。因此，波的叠加原理与方程的线性密切相关。波的叠加原理22二、波的干涉１.波的干涉两列波满足一定条件，则两列波相遇各空间点的合振动能各保持恒定振幅而不同位置各点以不同动能振动，这种现象称为波的干涉。２.波的干涉条件（１）两列波具有相同的振动方向；（２）两列波具有相同的频率；（３）两列波在空间每一点引起的振动都有固定的相位差。简言之，即：振动方向相同、频率相同且在各空间点保持固定的相位差。如：同频率同方向的正弦或余弦振动的合运动仍为正弦或余弦振动，合振动的振幅由分振动振幅以及相位差决定。23光学里，常用“光程差”：如果光程差是波长的整数倍，则该处振动加强；如果光程差是半波长的奇数倍，则该处振动减弱。满足干涉条件的两列波，才能实现干涉现象所要求的空间各点振动强弱所具有的确定的分布。24三、驻波１.驻波的概念振动相同而传播方向相反的两列简谐相干波叠加得到的振动，称为驻波。(b)两者叠加，产生拍的现象。(a)两组波动的频率不同，但相差很小。“驻波”可造成高速行车爆胎驻波演示25２.驻波方程相遇处各体元的合位移为：设两列波：)cos(kxtAy1)cos(kxtAy2tkxAkxtAkxtAyyycos)cos()cos()cos(221将代入上式得：2ktxAycoscos22（1）26(1)式振动介于0~2A之间，(1)式就是驻波方程。驻波方程的特点：xAA22cos驻（1）振幅：令，对于不同x处的质元，振幅不同，介于0~2A之间。当A驻＝2A时，12xcos2102,,,nnx2102,,,nnx（2）即：处于(2)式中处的质元的振幅为2A，最大振幅，称为驻波的波腹，用（A）表示。txAycoscos22（1）27当A驻＝0时，02xcos21022,,,nnx210412,,,nnx（3）即：处于(3)式中处的质元的振幅为0，是最小振幅，称为相邻两波节，用（Ｎ）表示。282/（2）由(2)式知，相邻两波腹间的距离为由(3)式知，相邻两波节间的距离为4/由(2)、(3)式知：相邻波节和波腹之间距离则为4/（3）相位（驻波各点振动的相位关系）（a）相邻波节之间各点质元的相位关系由：，取两相邻的波节处的质元：txAycoscos22驻4324121ixixii,代入驻波方程中的振幅因子，得：xA22cos232221ixixii,29232221ixixii,x2由此可知，处于两波节之间的各点的值不是第2、3象限就是第1、4象限，即符号不变化。xA22cos由此可知：处于两波节间各点质元具有相同的相位。t30)cos(coscoscoscos)cos(coscostiAtiAtiAytiAyii221221（b）相邻两波腹处质元的相位关系由相邻两波腹：2121ixixii,由此可知：相邻两波腹的相位是相反的；又由：相邻波节之间的质元的相位相同，可以得知：波节两侧各体元的振动相位相反；波腹两侧各体元的振动相位相同。314.驻波中的能量驻波中的能量以形变势能集中于波节附近，以动能形式集中于波腹附近，某些时刻，动能和势能并存；总之，驻波中不断进行着动能和势能之间的转换和在波腹与波节之间的转移，然而没有能量的定向传播。325.行波与驻波的区别行波驻波波方程振幅所有质元处都为A各质元处的振幅不同：相位：各处的相位不同：同相位或反相位能量由近向远传播（沿波传播方向）波节或波腹之间的能量交换和转移（没有定向的传播）vxtAycostxAycoscos22)/(coscos22ktkxAy或xAA22cos驻kxttt或经常见到的驻波是：一列前进波与它在某一界面的反射波叠加而形成的。333212,,nnl６.举例半波损