气垫法测定转动惯量

实验5气垫法测定物体的转动惯量在很多情况下，物体的形状和大小对物体的运动规律起着重要作用，例如宏观物体的转动，以及微观粒子如分子、原子的转动甚至电子的自转等等。在这种情况下，物体就不能再被当作质点看待，而必须考虑物体的大小和形状，即把物体视为刚体。在研究刚体的转动问题时，首先遇到的困难就是磨擦力矩的存在；本仪器由于采用了气垫悬浮与气垫滑轮相结合以及气流定轴等独特设计，故该装置所有转动件间的磨擦均达到可以忽略的程度。用它可以测量多种物体的转动惯量，能够完成转动定律、角动量守恒定律及平行轴定理等许多实验。本实验利用气垫转动惯量测定仪测定刚体在力矩作用下转动的角加速度，来验证刚体转动定律。实验目的和学习要求1．验证刚体转动定律，测定刚体绕固定轴的转动惯量；2．验证刚体转动惯量的平行轴定理；3．验证角动量守恒定律；4．用对称测量法消除零转引起的系统误差。实验仪器气垫转动惯量测定仪，专用CHJ型数字毫秒计，DC型微音气泵，砝码组（2×1g，4×2g，及2×5g），镊子及细线等。实验原理1．验证刚体转动定律转动定律指出：绕固定轴转动的刚体，其所受外力矩N与该力矩作用下产生的角加速度成正比，即：IN（5-1）比例系数I为刚体绕定轴转动的转动惯量，单位：2mkg。当刚体的转轴被确定后，其转动惯量为一常数。如图（5-1）所示（参见附录），由于砝码m的重力作用，使绕在动盘圆柱上的软细线产生张力T，在张力作用下，动盘将产生一转动力矩N。假定动盘圆柱直径为1D，则当气动阻力可忽略时，外图5-1气垫转动惯量测定仪力矩：1TDN（5-2）在力矩N的作用下，动盘将作匀角加速运动，砝码m随之下落，由牛顿第二定律可知，张力T与砝码下落的角加速度2/1Da之间满足如下关系：21DgmagmT（5-3）将式（5-2）及（5-3）代入式（5-1），有：IDgmDN211（5-4）若式（5-4）得证，则刚体转动定律得以验证。当m及1D与动盘质量及半径相比均很小时，有a＜＜ｇ，于是式（5-4）变为：1mgDIN（5-5）设动盘转动的初角速度为0，其继续转过21及42角度所用的时间分别为1t及2t，则由刚体运动学公式可得2/221101tt（5-6）2/422202tt（5-7）由式（5-6）和（5-7）中消去0，即可求出动盘在力矩N的作用下，绕固定轴转动的角加速度：1212/1/24tttt（5-8）改变砝码质量im，测出动盘在不同外力矩iN=1gDmi下绕定轴转动的角加速度i，作N-曲线，若该曲线为一直线，则证明刚体转动定律成立，且直线的斜率即为刚体绕固定轴的转动惯量I。2．验证刚体转动惯量的平行轴定理刚体对任一转动轴的转动惯量I等于刚体对通过其质心且平行于该轴的转动惯量0I加上刚体的质量M乘以两平行轴间距离D的平方。即：20MDII（5-9）这就是刚体转动惯量的平行轴定理。式（5-9）表明，刚体的转动惯量I与其质心到转轴距离的平图5-2动盘及圆铜柱方2D成线性关系。当D不变时I亦不变。（1）改变D，考察I与D2的关系将质量均为M的两个铜圆柱对称地置于动盘圆柱两侧的插孔上，如图5-2所示。设圆柱绕自身对称轴的转动惯量为cI，动盘绕自身对称轴的转动惯量为0I，两轴间距离为D，整体系统的转动惯量为I，则据平行轴定理有：)(220MDIIIc（5-10）又由式（5-4）可知，整体系统的转动惯量为：2211mDmgDI（5-11）式（5-11）中，D1表示动盘圆柱直径；表示砝码桶及砝码质量为m时系统转动的角加速度，且由式（5-7）可知：211221121224/1/241tttttttttt（5-12）式（5-12）中，1t及2t分别表示系统旋转一周及两周所用的时间。将式（5-11）代入式（5-10），整理后得：21BDA（5-13）若在直角坐标系内2~/1D关系为一条直线，则式（5-13）亦即式（5-10）成立，刚体转动惯量的平行轴定理得以验证。且直线的截距A和斜率B分别为：gDmgDIIAc22110（5-14）及B=12mgDM（5-15）（2）D不变，只改变刚体的方位将质量均为M的两个长方体铝块对称地置于动盘圆柱两侧的插孔上，在保持铝块质心与动盘中心轴的距离D恒定的情况下，改变铝块方位，如图5-3所示，图5-3动盘及铝块分别使两铝块长轴（1）平行、（2）垂直及（3）重合等。若在上述情况下，测得系统转动一周及两周所需要的时间对应相等，亦即角加速度相等，则说明：当转轴确定后，刚体的转动惯量2012DMIIIIc（5-16）只与其通过质心且平行于固定轴的转动惯量cI及平行轴间距D有关，而与刚体相对于自身转轴转过的角度无关。它又从另一个侧面证实了平行轴定理。式（5-16）中，若测定了动盘及整体系统的转动惯量0I及1I，则可求出铝块的转动惯量I。3．验证角动量守恒定律质点绕定轴转动的角动量L定义为其矢径r与其动量P的矢乘积，即：L=r×p。由此可以证明，刚体绕固定轴转动的角动量，等于刚体相对于该轴的转动惯量I乘以刚体转动的角速度，且其方向与角速度的方向相同，以数值表示时，为：L=I（5-17）当刚体在外力矩N的作用下，以角加速度dtd/转动时，即服从转动定律。显然，描述刚体转动定律的式（5-1）即为式（5-17）对时间t的微商：dtdIdtdLN//（5-18）而当合外力矩为零时，角动量不随时间变化，即；IL恒量（5-19）式（5-19）即角动量守恒定律。角动量的概念及角动量守恒定律在原子物理、量子物理及基本粒子的研究中都有很重要的作用。本实验就是在气垫转动惯量测定仪上验证角动量守恒定律。将气垫转动惯量测定仪主体（图5-1）去掉动盘、细线及砝码桶，并与其附件（4）一起装配如图5-4所示。提起细尼龙绳，使金属球与凹盘脱离并被圆柱式定位器嵌住，保持角速度为零。若某时刻使金属球轻缓地对心落于正以角速度1旋转的凹盘上，二者合为一体，并以另一角速度2旋转，设凹盘与金属球绕其自身对称轴的转动惯量分别为1I及2I，则因合外力矩为零而满足角动量守恒定律，即：图5-4气垫转盘与附件（4）装配22111)(III（5-20）若以1t、2t分别表示金属球与凹盘合成一体前、后转过2所用的时间，则式（5-20）变为：122121121/2/2ttttIII（5-21）式（5-21），1t、2t即凹盘上的平板挡光片在两种情况下转过2弧度的时间。而1I及2I则可由下述方法测得：将气垫转动惯量测定仪恢复成图5-1主体结构所示的状态。然后将转动惯量接插座扣在动盘圆柱上（插脚向上），参照实验2的方法，测出动盘与接插座系统的转动惯量0I。之后，将凹盘插在转动惯量接插座的插脚上（图5-5），以同样方法测出动盘、接插座和凹盘系统的转动惯量I。由此求得凹盘的转动惯量：01III（5-22）最后，将凹盘取下，翻转转动惯量接插座（将其插脚插入动盘圆柱的中心孔内），再把金属球置于转动惯量接插座的凹面上，即可以相同方法测出动盘、接插座和金属球整个系统的转动惯I。于是，金属球的转动惯量：02III（5-23）将式（5-23）代入（5-23）代入式（5-22），得12002ttIIIII（5-24）若式（5-24）成立，则式（5-19）成立，即角动量守恒定律得证。仪器的使用及调节方法1．气垫转盘承重Pakg/1013、故当负载2kg待测样品（包括动盘）时，所提供的气压应不小于2kPa。气源压力应视负载大小而定，一般可选2~3kPa。2．气垫转动惯量测定仪使用前应调节水平。方法是：取下动盘，接通气源，将水平校准盘置于气室上表面中央，调节地脚螺丝（11），使校准盘稳定地飘浮于气室中央，或其各质点绕定盘内侧空腔四壁均匀而缓慢地作滚轮线运动，且改变旋轮方向时其运动方式不变。3．气垫滑轮的调节。气垫滑轮的调节包括两项内容：其一，使气垫滑轮在空载情况下运动自如，且无附加力矩。方法是：先调节滑轮两端定位圈，使与滑轮间隙约为0.5mm；再调节滑轮高度及轴向水平，使细线与动盘平面水平；取下细线，在高度及水平程度不变的前提下，旋转滑轮的方向，使其气孔密集处位于外侧上方45℃左右，直至滑轮在负载情况下能正、反两个方向保持惯性运动状态或相对静止。其二，动盘顺时针或逆时针运动时，都应首先旋动滑轮支架，使细线与滑轮轴向垂直。仪器的使用规则1．特别注意：未开气源时，动盘不得人为地在气室表面磨擦转动，气室、气垫滑轮及诸连接管道均不得漏气。2．每次使用前，应在接通气源的情况下，以蘸有酒精的软细布轻拭气室及动盘的上、下表面，以防气孔堵塞或被尘粒划伤表面。3．实验前，应调节气室上表面水平，使处于正常状态，且调好后不得随意挪动。4．整个实验过程中要求气压稳定不变。5．安装、调节及使用该装置时，操作应细心谨慎，严禁磕碰动盘、定盘、气垫滑轮、水平校准盘、金属球、圆柱式定位器、转动惯量接插座、铜圆柱、铝块及凹盘等，更不得使其坠落地实验内容1．验证刚体转动定律（1）接通气源、取下动盘、放上水平校准盘再调节地脚螺丝使定盘及气室上表面处于水平状态。（2）将仪器各部分均调到正常状态。主要包括：气垫滑轮运转自如且无附加力矩，细线自然缠绕于动盘圆柱时，应与动盘平面平行，且细线应分别与气垫滑轮轴向垂直；两端砝码桶基本等高；聚光灯泡对准光敏二极管，且光控计时正常等。（3）依次向两个砝码桶（其质量相等5g）内放入等量砝码，分别在不同力矩作用下以数字毫秒计测定动盘旋转一周（即21）及两周（42）所需的时间t1及t2各3次；给动盘施加转动力矩的方向是逆时针在动盘圆柱上绕线3周以上。采用数字毫秒计测动盘旋转一周及两周的时间。（4）为采用对立影响法消除动盘可能产生的零转引起的系统误差，使动盘按相反方向旋转，并重复3中所述的测量；但测量前，应重新调整气垫滑轮轴线与细线垂直。1.1．在不同力矩作用下，测定动盘转动的角加速度（见下表）。1.2．据下表中的数据，在直角坐标纸上，以N为横坐标，为纵坐标，作N-曲线，验证刚体转动定律，并由直线斜率求动盘的转动惯量I。动盘顺时针旋转时单位制（SI）：mDsmg212102;/8.9测量次数i12345j123123123123123物mi理量ijt1it1ijt2it2i1动盘逆时针旋转时单位制（SI）：mDsmg212102;/8.9测量次数i12345j123123123123123物理量miijt1it1ijt2it22i122iii1gDmNii2．验证刚体转动惯量的平行轴定理（1）调节气垫转动惯量测定仪至正常工作状态；（2）向砝码桶内各加入5g砝码,依次将两铜圆柱对称地插于距动盘中心2.5,3.5,4.5,5.5,6及6.5(cm)的插孔上，并分别测出系统转动一周及两周所需要的时间1t、2t各三次；（3）在不改变所加砝码质量的情况下，取下铜圆柱，将两个铝块对称地插于距动盘中心5.5cm的插孔上，分别测出图5-3中（1）~（3）所示位置时系统转动一周及两周所需要的时间1t及2t各三次；取下铝块，再测时间1t及2t各三次，以求0I。（自拟表格记录数据）2.1．验证刚体转动惯量的平行轴定理（1）在直角坐标纸上，以2D为横坐标、1/为纵坐标作图，并说明结论；（2）用最小二乘原理求直线的回归方程：1/2BDA。据求出的相关系数说明结论。并由A、B之值求cI及M。单位制：SI：mD;4;2;1022210.01kg2.2．D不变，测定铝块与动盘系统转动的角加速度（1）由J的计算结果说明结论；（2）由及式（5-11）求系统的转动惯量1I：313/JJ22111mDmgDI=单位制：SI；221105.5;01.0;8.9;1