电磁场与电磁波第四版思考题答案

思考题答案2.1点电荷是电荷分布的一种极限情况，可将它看做一个体积很小而电荷密度很的带电小球的极限。当带电体的尺寸远小于观察点至带电体的距离时，带电体的形状及其在的电荷分布已无关紧要。就可将带电体所带电荷看成集中在带电体的中心上。即将带电体抽离为一个几何点模型，称为点电荷。2.2常用的电荷分布模型有体电荷、面电荷、线电荷和点电荷；常用的电流分布模型有体电流模型、面电流模型和线电流模型，他们是根据电荷和电流的密度分布来定义的。2,3点电荷的电场强度与距离r的平方成反比；电偶极子的电场强度与距离r的立方成反比。2.4表明空间任意一点电场强度的散度与该处的电荷密度有关，静电荷是静电场的通量源。表明静电场是无旋场。2.5高斯定律：通过一个任意闭合曲面的电通量等于该面所包围的所有电量的代数和除以与闭合面外的电荷无关，即在电场（电荷）分布具有某些对称性时，可应用高斯定律求解给定电荷分布的电场强度。2.6表明穿过任意闭合面的磁感应强度的通量等于0，磁力线是无关尾的闭合线，表明恒定磁场是有旋场，恒定电流是产生恒定磁场的漩涡源2.7安培环路定理：磁感应强度沿任何闭合回路的线积分等于穿过这个环路所有电流的代数和倍，即如果电路分布存在某种对称性，则可用该定理求解给定电流分布的磁感应强度。2.8在电场的作用下出现电介质的极化现象，而极化电荷又产生附加电场2.9单位体积的点偶极矩的矢量和称为极化强度，P与极化电荷密度的关系为极化强度P与极化电荷面的密度2.10电位移矢量定义为其单位是库伦/平方米（C/m2）2.11在磁场与磁介质相互作用时，外磁场使磁介质中的分子磁矩沿外磁场取向，磁介质被磁化，被磁化的介质要产生附加磁场，从而使原来的磁场分布发生变化，磁介质中的磁感应强度B可看做真空中传导电流产生的磁感应强度B0和磁化电流产生的磁感应强度B’的叠加，即2.12单位体积内分子磁矩的矢量和称为磁化强度；磁化电流体密度与磁化强度：磁化电流面密度与磁化强度：2.13磁场强度定义为：国际单位之中，单位是安培/米(A/m)2,14均匀媒质是指介电常数或磁介质磁导率处处相等，不是空间坐标的函数。非均匀媒质是指介电常数或磁介质的磁导率是空间坐标的标量函数，线性媒质是与的方向无关，是标量，各向异性媒质是指和的方向相同。/E0EVSdVSdE01IldBC00BJB00P-pnspePEPED0BBB0MJMneMJSMMBH00）（)(HE）（)(BD)(HE2.15随时间变化的电荷和电流产生的电场和磁场也随时间变化，而且电场和磁场相互关联，密布可分，时变的电场产生磁场，时变的磁场产生电场，统称为时变电磁场。2.16传导电流和位移电流都可以在空间激发磁场但是两者的本质不同（1）传导电流是电荷的定向运动，而位移电流的本质是变化着的电场。（2）传导的电流只能存在于导体中，而位移电流可以存在于真空，导体，电介质中。（3）传导电流通过导体时会产生焦耳热，而位移电流不会产生焦耳热。2.17积分形式：磁场强度沿任意闭合曲线的环量，等于穿过以该闭合曲线为周界的任意曲面的传导电流与位移电流之和；电场强度沿任意闭合曲线的环量，等于穿过以该闭合曲线为周界的任意一曲面的磁通量变化率的负值；穿过任意闭合曲面的磁感应强度的通量恒等于0；穿过任意闭合曲面的电位移的通量等于该闭合曲面所包围的自由电荷的代数和。微分形式：时变磁场不仅由传导电流产生，也由位移电流产生。位移电流代表电位移的变化率，因此该式揭示的是时变电场产生时变磁场；时变磁场产生时变电场；磁通永远是连续的，磁场是无散度场；空间任意一点若存在正电荷体密度，则该点发出电位移线，若存在负电荷体密度则电位移线汇聚于该点。2.18不是相互独立的，其中表明时变磁场不仅由传导电流产生，也是有移电流产生，它揭示的是时变电场产生时变磁场。表明时变磁场产生时变电场，电场和磁场是相互关联的，但当场量不随时间变化时，电场和磁场又是各自存在的。2.192.20把电磁场矢量E,D,B,H在不同媒质分界面上各自满足的关系称为电磁场的边界条件，理想导体表面上的边界条件为：3.1由静电场基本方程和矢量恒等式可知，电场强度E可表示为标量函数的梯度，即试中的标量函数称为静电场的电位函数，简称电位。式中负号表示场强放向与该点电位梯度的方向相反。3.2不正确，因为电场强度大小是该点电位的变化率。3.4边界条件起到给方程定解得作用。3.5两导体系统的电容为任一导体上的总电荷与两导体之间的电位差之比，即：其基本计算步骤：1、根据导体的几何形状，选取合适坐标系。2、假定两导体上分别带电荷+q和-q。3、根据假定电荷求出E。4、由求得电位差。5求出比值dS)tDJ(ldHCSSdtBldECS0SdBSSVρdVSdDtDJHtBE0BDtDJHtBEtJDtJtDJHtDJH0）（）（snDe0nBe0nEesnJHe0E0-EuqCuqCdl21E0E3.8广义坐标是指系统中各带电导体的形状，尺寸和位置的一组独立几何量，而企图改变某一广义坐标的力就，就为对印该坐标的广义力，广义坐标发生的位移，称为虚位移3.9恒定电场是保守场，恒定电流是闭合曲线3.10理论依据是唯一性定理，静电比拟的条件是两种场的电位都是拉普拉斯方程的解且边界条件相同.3.12在恒定磁场中把穿过回路的磁通量与回路中的电流的比值称为电感系数，简称电感。3.13写出用磁场矢量B，H表示的计算磁场能量的公式：3.14两种情况下求出的磁场力是相同的3.15静态场的边值型问题是指已知场量在场域边界上的值，求场域内的均匀分布问题。第一类边值问题：已知位函数在场域边界面S上各点的值，即给定。第二类边值问题：已知位函数在场域边界面S上各点的法向导数值，即给定。第三类边值问题：已知一部分边界面S1上位函数的值，而在另一部分边界S2上已知位函数的法向导数值，即给定和3.16惟一性定理：在场域V的边界面S上给定的值，则泊松方程或拉普拉斯方程在场域V内有惟一解。意义：（1）它指出了静态场边值问题具有惟一解得条件。在边界面S上的任一点只需给定的值，而不能同时给定两者的值；（2）它为静态场值问题的各种求解方法提供了理论依据，为求解结果的正确性提供了判据。3.17镜像法是间接求解边值问题的一种方法，它是用假想的简单电荷分布来等效代替分界面上复杂的电荷分布对电位的贡献。不再求解泊松方程，只需求像电荷和边界内给定电荷共同产生的电位，从而使求解简化。理论依据是唯一性定理和叠加原理。3.18（1）所有镜像电荷必须位于所求场域以外的空间中；（2）镜像电荷的个数，位置及电荷量的大小以满足场域边界面上的边界条件来确定。3.19分离变量法是求解边值问题的一种经典方法。它是把待求的位函数表示为几个未知函数的乘积，该未知函数仅是一个坐标变量函数，通过分离变量，把原偏微分方程化为几个常微分方程并求解最后代入边界条件求定解。3.20不可以，k若为虚数则为无意义的解。4.1根据麦克斯韦方程和引入矢量位A和标量位，使得：A和不唯一的原因在于确定一个矢量场需同时规定该矢量场的散度和旋度，而只规定了A的旋度，没有规定A的散度4.2，称为洛仑兹条件，引入洛仑兹条件不仅可得到唯一的A和，同时还可使问题的求解得以简化dv21vmBHW）（Sf1S）（Sf2Sn）（Sf2Sn）（Sf1S0B0EtAEABABtμεA在洛仑兹条件下，A和满足的方程：4.3坡印廷矢量其方向表示能量的流动方向，大小表示单位时间内穿过与能量流动方向相垂直的单位面积的能量4.4坡印廷定理：它表明体积V内电磁能量随时间变化的增长率等于场体积V内的电荷电流所做的总功率之和，等于单位时间内穿过闭合面S进入体积V内的电磁能流。4,5时变电磁场的唯一性定理：在以闭合曲面S为边界的有界区域V内，如果给定t=0时刻的电场强度E和磁场强度H的初始值，并且在t大于或等于0时，给定边界面S上的电场强度E的切向分量或磁场强度H的切向分量，那么，在t大于0时，区域V内的电磁场由麦克斯韦方程唯一地确定。它指出了获得唯一解所必须满足的条件，为电磁场问题的求解提供了理论依据。4.6以一定角频率随时间作时谐变化的电磁场称为时谐电磁场。时谐电磁场，在工程上，有很大的应用，而且任意时变场在一定的条件下都可以通过傅里叶分析法展开为不同频率的时谐场的叠加，所以对时谐场的研究有重要意义。4.8复矢量并不是真实的场矢量，真实的场矢量是与之相应的瞬时矢量。引入复矢量的意义在于在频率相同的时谐场中可很容易看出瞬时矢量场的空间分布。4.114.12它描述了电介质的极化存在的极化损耗，可用损耗角正切来表征电介质的损耗特性4.13如何解释复数形式的坡印廷定理中的各项的物理意义？解答复数形式坡印廷定理为：式中分别是单位体积内的磁损耗，介电损耗和焦耳热损耗的平均值，式子右端两项分别表示体积V内的有功功率和无功功率，左端的面积是穿过闭合面S的复功率JμtAεμA222222tHEStanjj0HJDEBDB）WWdv-j2ωvE-σds)HE(2vs-2Hμ21W2H21W