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一、激光产生的原理1、物质的发光过程在自然界，任何物质的发光都需要经过两个过程，受激吸收过程和自发辐射过程。（1）、吸收过程当物质受到外来能量如光能、热能、电能等的作用时，原子中的电子就会吸收外来能量(如一个光子)，从低轨道跃迁到高轨道上去，或者说处于低能态的粒子会吸收外来能量，跃迁至高能态。由于吸收过程是在外来光子的激发下产生的，所以称之为“受激吸收”。受激吸收的特点是：必须有外来光子(或其他方式的能量)“刺激”，而且这个外来光子的能量必须是：0NhEE(N=1，2，3……)式中E0是粒子吸收外界能量前所处的能级，EN是吸收后所处的能级，h为普朗克常数。（2）、自发辐射过程被激发到高能级上的粒子是不稳定的，它们在高能级上只能停留一个极为短暂的时间，然后立即向低能级跃迁。这个过程是在没有外界作用的情况下完全自发地进行的，所以称为“自发跃迁”。粒子在自发跃迁过程中，要把原先吸收的能量释放出来，所释放的能量数值为E=EN-E0。释放能量转变为热能，传给其他粒子，这种跃迁叫做“无辐射跃迁”，不会有光子产生。另一种是以光的形式释放能量(叫做自发辐射跃迁)，即向外辐射一个光子，于是就产生了光。自发辐射过程放出的光子频率，由跃迁前后两个能级之间的能量差来决定，即：可见，两个能级之间的能量差越大，自发辐射过程所放出的光子频率就越高。自发辐射光极为常见，普通光源的发光就包含受激吸收与自发辐射过程。前一过程是粒子由于吸收外界能量而被激发至高能态；后一过程是高能态粒子自发地跃迁回低能态并同时辐射光子。当外界不断地提供能量时，粒子就会不断地由受激吸收到自发辐射，再受激吸收，再自发辐射，如此循环不止地进行下去。每循环一次，放出一个光子，光就这样产生了。0NEEh自发辐射的特点是：由于物质(发光体)中每个粒子都独立地被激发到高能态和跃迁回低能态，彼此间没有任何联系，所以各个粒子在自发辐射过程中产生的光子没有统一的步调，不仅辐射光子的时间有先有后，波长有长有短，而且传播的方向也不一致。因为自发辐射光是由这样许许多多杂乱无章的光子组成的，所以我们通常见到的光，是包含许多种波长成份(即多种颜色)、射向四面八方的杂散光。2、受激辐射“激”出激光粒子从高能态向低能态跃迁，并非只能以自发方式进行，处于高能态的粒子可以在没有外界因素的影响下自发地向低能态跃迁，也可以在外界因素的诱发和刺激下向低能态跃迁，而且在跃迁中同样也向外辐射光子。由于后一种过程是被“激”出来的，所以就叫做“受激辐射”过程。受激辐射过程的特点是：必须有外来光子的“刺激”，而且只有当外来光子的频率恰恰符合下式：时处于高能级EN的粒子才会在这个外来光子的刺激下向低能级E0跃迁，并同时辐射出一个频率、传播方向、振动方向均与外来光子完全相同的光子。简单地说，输入是一个外来光子，而输出的则是性质与外来光子一模一样的两个光子，因为在输出的两个光子中，一个就是外来光子本身，而另一个则是在受激辐射过程中释放出来的，即是被外来光子“激”出来的。一个光子激发一个粒子产生受激辐射，得到两个完全相同的光子，这就是光的“放大”。这两个光子再去激发两个粒子产生受激辐射，就可以得到完全相同的4个光子，如此链锁反应，完全相同的光子数目便会越来越多，可见受激辐射过程也就是光放大的过程。在受激辐射过程中产生并被放大了的光，便是激光。激光与普通光既有相同之处，又有不同处。相同的地方是：两种光在本质上没有区别，既是电磁波、又是粒子流，具有波粒二象性。不同之处在于：普通光是一种杂乱无章的混合光，而激光则是频率、方向位相都极其一致的“纯”光。根据光学理论，两束光相干的条件是同频率、同振动方向、位相相同或位相差恒定。显然，受激辐射所产生的激光是相干光，而普通光是非相干光。二、激光器的结构能产生激光的系统，我们称之为激光器。前面的介绍已经告诉我们，自发辐射显然是形不成激光的，而受激辐射也只是激光产生的理论基础。要激励出激光来，还必须采取手段创造必要的物质条件。1、激励源（泵浦源）——粒子搬迁的动力（1）、粒子数的正常分布激光是在受激辐射中产生的，受激辐射要求粒子处在高能态。可是，在通常情况下，物质中绝大多数粒子处于稳定状态(稳态)，因为在正常热平衡的条件下，粒子有自发从高能级向低能级跃迁的趋势，这样，低能级上的电子数要比高能级上的电子数多得多。能态越高，粒子数目就越少。这就是说，处于低能级上的粒子数在热平衡的情况下总是多于高能级上的粒子数，因而受激吸收总占优势，这就称之为“粒子数正常分布”。在这种情况下，由于在实验中很难观察到个别粒子究竟是受激吸收还是受激辐射，实际只能观察到两种过程的宏观结果。因此，只能看到占优势的粒子体系的吸收现象，而受激辐射则观察不到。也就是说，在“粒子数正常分布”的情况下，无法产生激光。（2）、粒子数反转为了产生受激辐射，就必须改变粒子的常规分布状态，将处在低能态的粒子“搬”到高能态上去，使高能态的粒子数大于低能态的粒子数，形成粒子数反转。处于粒子数反转的粒0NEEh子体系是不稳定的，如果这时有合适的诱发光子刺激它，则受激辐射就会发生而产生激光。（3）、“搬运”粒子的工具——光泵要想把处于低能态的粒子送到高能态去，就得有外力借助工具来实现。要实现粒子数反转，首先必须消耗一定的能量把大量粒子从低能级“搬运”到高能级，这种过程在激光理论上叫做泵浦或激励。由于其作用原理和水泵抽水相类似，所以把能使大量的粒子从低能态抽运到高能态的激励装置通称之为“光泵”。2、工作介质——激光产生的内因激励只是一个外部条件，激光的产生还取决于合适的工作物质，也称之为激光器的工作介质，这是激光产生的内因。前面我们所介绍的都是以二能级系统为例来讨论的，也就是说工作物质只有高、低两个能级。实际上目前所有已实现的激光辐射都是三能级或四能级系统，下图a是红宝石激光器的铬离子(Cr3+)的简化能级图，这是一个典型的三能级系统。图中所示的E1、E2、E3中，E2是亚稳态级。外界激发作用将会把粒子从E1抽运到E3，被抽运到E3的粒子很快通过无辐射跃迁转移到E2，因为E3的寿命只有10-9秒，不允许粒子久留，所以此过程很快。但E2的亚稳态，寿命较长，约为10-3秒，允许粒子久留。随着E1上的粒子不断地被抽运到E3，又很快转移到E2，既然E2允许粒子久留，那么从E2到E1的自发辐射跃迁几率就很小，于是粒子就在E2上积聚起来，从而实现E2对E1两能级间的粒子数反转。由此可知，具备亚稳态能级结构是对产生激光的工作物质的起码要求。3、谐振腔——激光的振荡放大器人们在实验中发现受激辐射非常微弱，根本形不成可供人们使用的激光。这很自然的使人们想到了采用放大的办法来解决这个问题，于是出现了光学谐振腔。利用两个面对面的反射镜，使放大了的光在镜间来回被反射，反复通过镜间的介质不断再放大，即反馈放大。两个反射镜可以是平面，也可以是球面。其中一个要求是反射率为100％的全反射镜，另一个是部分反射镜。比如，反射率为95％时，5％的光透射出去供人应用，从而构成光学谐振腔。因为其侧面是敞开的，所以，又称作“开放腔”。当把激光介质置于两反射镜之间后，即可构成激光振荡器。总体来说，激光器由工作物质、泵浦源和光学谐振腔三个基本部分构成。其中，工作物质是激光器的核，是激光器产生光的受激辐射、放大的源泉之所在；泵浦源为在工作物质中实现粒子数反转分布提供所需能源，工作物质类型不同。采用的泵浦方式亦不同；光学谐振腔则为激光振荡的建立提供正反馈，同时具有选模的作用，光学谐振腔的参数影响输出激光束的质量。激光器的基本结构如图所示。二、激光器的分类按照激光工作物质划分，通常将激光器分为以下几类1、气体激光器气体激光器以气体和金属蒸气作为工作物质。气体激光器一般采用气体放电激励，还可以采用电子束激励、热激励、化学反应激励等方式。气体激光器波长覆盖范围主要位于真空紫外至远红外波段，激光谱线上万条，具有输出光束质量高(方向性及单色性好)、连续输出功率大(如co2激光器)等输出特性，其器件结构简单，造价低廉。气体激光器广泛应用于工农业生产、国防、科研、医学等领域，如计量、材料加工、激光医疗、激光通信、能源等方面。1.1He—Ne激光器He—Ne激光器的基本结构由激光管和电源两部分组成，其中激光管主要包括放电管、电极和谐振腔三部分，结构如下图所示。放电管是He—Ne激光器的核心。放电管通常由毛细管和储气室构成。放电管中充人一定比例的He、Ne气体，当在电极上施加高压后，毛细管中的气体开始放电，使氖原子产生粒子数反转。储气室且与毛细管相连，但气体放电仅在毛细管中进行，储气室的作用是维持毛细管内He、Ne气体的比例及总气压，以延长器件的寿命。放电管一般采用GGl7玻璃，要求输出功率和频率稳定性好的器件可采用热胀系数小的石英玻璃。激光管的电极分为阳极和阴极。阳极一般采用钨梯，阴极多采用电子发射率高而溅射串小的铝及其合金这类冷阴极材料n为增加电子发射面积，减小阴极溅射，阴极通常做成圆筒状，再用钨棒引至管外。1.2CO2激光器CO2激光器是一种混合气体激光器，CO2为工作物质，N2、He、C0、Xe、H20、H2与O2等气体为辅助气体，其作用是提高激光器的输出功率和效率。CO2激光器的工作方式分为连续和脉冲两种，也可以在稳频、调谐(选支)等状态下运转。CO2激光器的输出特性有两个显著的特点：其一是输出功率或能量相当大，能量转换效率高。CO2激光器连续输出功率可达数十万瓦，是所有激光器中连续输出功率最高的器件；脉冲输出能量可达数万焦耳，脉宽可压缩到纳秒量级，脉冲功率密度可达太瓦量级。其二是输出波长分布在9—18μm波段，已观察到的激光谱线有二百多条。其中，9—11μm红外波段中最重要的输出波长10．6μm处于大气传输的窗口，有利于激光测距、激光制导、大气通信等方面的应用，且该波长对人眼安全。下面介绍一种典型CO2激光器的结构——封离型结构。所谓封离型结构是指工作气体与He—Ne激光器一样被封离在放电管内。这种结构的器件单位放电长度可输出的功率比流动型或气动型器件要低得多，一般输出功率都低于200w。封离型CO2激光器的基本结构也分为内腔式、半内腔式和全外腔式三种。CO2激光器无论是工作气压，还是放电电流都比He—Ne激光器高。为防止放电毛细管发热而影响器件的输出功率，需进行水冷．因此放电毛纫管外加有水冷套管。下图为其典型结构。放电管一般采用多层套管结构，放电毛细管在内，向外依次为水冷套管和储气管，三者制成共轴套筒，称为三重套激光管。也可将放电毛细管与水冷套管同轴而储气管旁轴放置，称为二重套旁轴激光管。CO2激光器放电毛细管一般都比较长，例如，大功率CO2激光器放电管可长达几十米。为防止放电毛细管内部因气压及气压比变化而影响器件的使用寿命，同时增大工作气体的体积，水冷套管外加有储气管。储气管与放电毛细管间通过回气管相连。回气管的作用是消除或减轻直流气体放电激励过程中产生的“电泳”现象(即放电管内阳极附近气压高于阴极附近气压并沿放电管形成气体密度梯度分布)，以维持气体放电和激光输出功率的稳定。作为连通阳极与阴极二者之间的回路，回气管短而粗，回气效果好。但为防止在回气管中产生气体放电，回气管则以细长为好。因此，在器件的设计过程中，对上述两个参数要综合考虑。为提高输出功率，CO2激光器一般采用大曲率半径的平—凹谐振腔，甚至为增大模体积而采用非稳腔。虽然大曲率半径的谐振腔调整精度要求高，但由于c02本身增益高，容易出激光，故此处的调整精度已非主要矛盾。CO2激光器输出功率大，输出激光波长通常为10.6μm，其谐振腔的全反镜要求对10．6μm有高反射率。金对10.6μm波长的反射率达98％以上，且其化学性质比较稳定。因此，CO2激光器的全反镜镀金膜。全反镜的基底材料，中小型器件一般采用光学玻璃；高功率或高朗量的脉冲器件，则选用不锈钢或黄铜，抛光后再镀金膜。这种金属反射镜导热性好，也便于通水冷却。2、固体激光器固体激光器以固体激光介质作为工作物质。固体激光器的工作物质通常在基质材料，如晶体或玻璃中掺人少量的金属