第17章教材习题解答

第17章量子物理基础17.1夜间地面降温主要是由于地面的热辐射。如果晴天夜里地面温度为-5°C，按黑体辐射计算，每平方米地面失去热量的速率多大？解：每平方米地面失去热量的速率即地面的辐射出射度2484W/m2922681067.5TM17.2在地球表面，太阳光的强度是1.0103W/m2。地球轨道半径以1.5108km计，太阳半径以7.0108m计，并视太阳为黑体，试估算太阳表面的温度。解：,44422TRIRMSEK103.51067.5)107.6(100.1)105.1(348283211422SERIRT17.3宇宙大爆炸遗留在宇宙空间的均匀背景辐射相当于3K黑体辐射．求：（1）此辐射的单色辐射强度在什么波长下有极大值？（2）地球表面接收此辐射的功率是多少？解：（1）根据公式λmT=b，可得辐射的极值波长为λm=b/T=2.897×10-3/3=9.66×10-4(m)．（2）地球的半径约为R=6.371×106m，表面积为S=4πR2．根据公式：黑体表面在单位时间，单位面积上辐射的能量为M=σT4，因此地球表面接收此辐射的功率是P=MS=5.67×10-8×34×4π(6.371×106)2=2.34×109(W)．17.4铝的逸出功是eV2.4，今有波长nm200（1（2）截止电压；（3）铝的红限波长。解：（1）AchAhEkeV0.22.4106.1102001031063.6199834（2）V0.21/0.2/eEUkc（3）Ahcc00nm296m1096.2106.12.41031063.671983417.5康普顿散射中入射X射线的波长是λ=0.70×10-10m，散射的X射线与入射的X射线直．求：（1）反冲电子的动能EK；（2）散射X射线的波长；（3）反冲电子的运动方向与入射X射线间的夹角θ．解：（1）（2）根据康普顿散射公式得波长变化为21222sin22.42610sin24=2.426×10-12(m)，散射线的波长为λ`=λ+Δλ=0.72426×10-10(m)．反冲电子的动能为`khchcE34834810106.63103106.63103100.7100.7242610=9.52×10-17(J)．（3）由于h/λ`ph/λθ/`tan/`hchc0.70.96650.72426，所以夹角为θ=44°1`．17.6求波长分别为71100.7m的红光和波长1021025.0m的X射线光子的能量、动量和质量。解：光子能量为E=hν=hc/λ，动量为p=h/λ；由E=hc/λ=mc2，得其质量为m=h/cλ．对于红光来说，能量为J,1084.2100.71031063.61978341E动量为,smkg1047.9100.71063.61287341p质量为.kg1016.3100.71031063.63678341m对于X射线来说，能量为J,1096.71025.01031063.615108342E动量为,smkg1065.21025.01063.612310342p质量为.kg1084.81025.01031063.632108342m17.7处于第四激发态上的大量氢原子，最多可发射几个线系，共几条谱线？那一条波长最长．解：第四激发态的氢原子处于第5个能级，最多可发射四个线系．（1）能级5到4，1条谱线；（2）能级5和4到3，2条谱线；（3）能级5、4和3到2，3条谱线；（3）能级5、4、3和2到1，4条谱线．共10条谱线．从能级5跃迁到4发射的光谱频率最小，波长最长．17.8设氢原子中的电子从2n的轨道上电离出去，需多少能量?解：氢原子能级公式为,1822204nhmeEn当n=1时，基态能级的能量为eV,6.131018.281822041JhmeE因此eV6.132nEn．当电子从n能级跃迁到m能级时放出（正）或吸收（负）光子的能量为12211()nmEEEEnm．电离时，m趋于无穷大．当电子从n=2的能级电离时要吸收能量221113.6()2E=-3.4(eV)，因此需要3.4eV的能量．17.10质量为m的卫星，在半径为r的轨道上环绕地球运动，线速度为v．（1）假定玻尔氢原子理论中关于轨道角动量的条件对于地球卫星同样成立．证明地球卫星的轨道半径与量子数的平方成正比，即r=Kn2，（式中K是比例常数）；（2）应用（1）的结果求卫星轨道和下一个“容许”轨道间的距离，由此进一步说明在宏观问题中轨道半径实验上可认为是连续变化的（利用以下数据作估算：普朗克常数h=6.63×10-34J·s，地球质量M=6×1024kg，地球半径R=6.4×103km，万有引力常数G=6.7×10-11N·m2·kg-2．解：（1）卫星绕地球运动的向心力是万有引力22MmmvGrr；根据玻尔理论，角动量为mvr=nh/2π．将前式乘以mr3得2222()()4nhGMmrmvr，所以222224hnrKnGMm，即：卫星的轨道半径与量子数的平方成正比．（2）假设卫星质量m=100kg，比例系数为2224hKGMm342211242(6.6310)46.710610(100)=2.77×10-87．比例系数很小．当r=R时，地球表面的量子数为460/4.810nRK．可见：地球表面处的量子数很大．地面以上的量子数设为n`，(n`=1,2,3,…)，则总量子数可表示为两个量子数之和：n=n0+n`．轨道间的距离为Δr=K[(n0+n`+1)2-(n0+n`)2]=K[2(n0+n`)+1]．由于n01，所以Δr=2Kn0+2Kn`．设n`=kn0，即：取地面以上的量子数为地球表面量子数的倍数，有n=(k+1)n0，则r=Kn02(k+1)2，Δr=2Kn0(k+1)=2.66×10-40(k+1)．这说明：当地面以上的量子数按k+1成倍地增加时，半径将按k+1的平方的规律增加，而轨道之间的距离只按k+1的一次方的规律增加；由于Δr的系数很小，所以轨道间距是非常非常小的，因此可认为轨道半径是连续变化的．17.11电子和光子各具有波长2.0×10-10m，它们的动量和总能量各是多少？解：它们的动量都为34106.6310210hp=3.315×10-24(kg·m·s-1)．根据公式E2=p2c2+m02c4，电子的总能量为2220Ecpmc=3×108×[(3.315×10-24)2+(9.1×10-31×3×108)2]1/2=8.19×10-14(J)．光子的静止质量为零，总能量为E=cp=3×108×3.315×10-24=9.945×10-16(J)．17.12室温下的中子称为热中子KT300，试计算热中子的平均德布罗意波长。解：中子热运动的平均速度的大小为nmkT8v中子的质量mn=1.673×10-27kg，可得平均速度为,sm102.50914v平均动量为.smkg104.2127vnmP平均德布罗意波长为nm158.0m1058.110ph．17.13假定对粒子动量的测定可以精确到千分之一，试确定下述粒子位置的不确定量。（1）该粒子质量为3100.5kg，以2m·s-1的速度运动；（2）该粒子是速度为8108.1m·s-1的电子．解：粒子的动量为p=mv，动量的不确定量为Δp=p/1000，根据动量和位置的不确定关系Δp·Δx≧ћ/2，位置的不确定量为Δx=ћ/2Δp．m1028.5210514.341063.6100041000230334phpxm1022.3108.1101.914.341063.610004100021083134phpx17.14一束动量为P的电子通过宽度为a的狭缝发生单缝衍射，设缝与屏之间的距离为R，试求屏上所观察到的单缝衍射中央明纹宽度。解：根据动量和位置的不确定关系2/xpx，其中位置不确定量为Δx=a，动量的不确定量为Δpx=psinθ．设电子衍射图样的中央明纹宽度为d，则Rd2tansin，可得,22Rpda.paRd17.15电视机显象管中电子的加速电压为9kV，电子枪枪口直径取0.5mm，枪口离荧光屏距离为0.30m，求荧光屏上一个电子形成的亮斑直径。这样大小的亮斑影响电视图像的清晰度mm50.0y，则由不确定关系得ypy2而Empex2，荧光屏上亮斑直径为nm2.1106.1109101.92105.030.01005.12219331334Emylypllppdexxy此亮斑的大小不会影响当前电视图像的清晰度。又，亮斑直径也可用波的衍射来求，即yphlylld44.222.12217.16一宽度为a的一维无限深势阱，试用不确定关系估算阱中质量为m的粒子最低能量为多少？解：粒子坐标的不确定范围是Δx≦a，动量的不确定范围是Δp≧h/Δx≧h/a．这也就是动量p的范围．因此能量为E=p2/2m≧h2/2ma2，最低能量可估计为Emin=h2/2ma2．17.17设有一宽度为a的一维无限深势阱，粒子处于第一激发态，求在x=0至x=a/3之间找到粒子的几率？解：粒子在一维无限深势阱中的定态波函数为(0)2()sin,(1,2,3,...)nxanxxnaa，Ψ(x)=0，(x0，xa)．当粒子处于第一激发态时，n=2，在x=0至x=a/3之间被发现的几率为图17.14/3220|()|daxx/32022sindaxxaa2332=0.391．17.18设粒子在宽度为a的一维无限深势阱运动时，其德布罗意波在阱内形成驻波，试利用这一关系导出粒子在阱中的能量计算式．解：当粒子在势阱中形成稳定驻波时，势阱宽度必然为半波长的整数倍，即n(λ/2)=a，(n=1,2,3,…)．根据德布罗意假设λ=h/p，可得粒子的动量为2hnhpa，能量为222228phEnmma．17.19设有某线性谐振子处于第一激发态，其波函数为223211/22axaxe．式中42mkah，k为常数，则该谐振子在何处出现的概率最大？解：第一激发态的概率为2232211/22||axawxe，对x求导得22223221/2d2[2(2)]daxaxwaxexaxet223221/222(1)axaxxae，令dw/dt=0，得概率最大的位置为x=±1/a．17.20一维运动的粒子，处于如下的波函数所描述的状态,(0);()0,(0).xAxexxx式中λ0，A为常数．（1）将此波函数归一化；（2）求粒子位置的概率分布函数；（3）粒子在在何处出现的概率最大？解：（1）归一化得222201||ddxxAxex22201d2xAxe2222001{2d}2xxAxexex222012()d2xAxe22220012(){d}2xxAxeex22323012()24xAAe，所以A=2λ3/2．归一化波函数为3/22,(0);()0,(0).xxexxx（[注]利用Γ函数的性质可简化积分过程．10()dnxnxex，当n为整数时，Γ(n)=(n-1)!．设y=2λx，则