化工原理 复习 总结 考点

1流体流动–––基本概念与基本原理一、流体静力学基本方程式)(2112zzgpp或ghpp0注意：1、应用条件：静止的连通着的同一种连续的流体。2、压强的表示方法：绝压—大气压=表压表压常由压强表来测量；大气压—绝压=真空度真空度常由真空表来测量。3、压强单位的换算：1atm=760mmHg=10.33mH2O=101.33kPa=1.033kgf/cm2=1.033at4、应用：水平管路上两点间压强差与U型管压差计读数R的关系：gRppA)(21处于同一水平面的液体，维持等压面的条件必须时静止、连续和同一种液体。二、定态流动系统的连续性方程式––––物料衡算式常数常数uAAuAuwsA222111,常数常数uAAuAuVsA2211,21221221///,ddAAuuA圆形管中流动常数三、定态流动的柏努利方程式––––能量衡算式1kg流体：fhuPgZWeuPgZ22222111[J/kg]讨论点：1、流体的流动满足连续性假设。2、理想流体，无外功输入时，机械能守恒式：3、可压缩流体,当Δp/p120%,仍可用上式，且ρ=ρm。4、注意运用柏努利方程式解题时的一般步骤，截面与基准面选取的原则。5、流体密度ρ的计算：理想气体ρ=PM/RT混合气体vnnvvmxxx2211混合液体nwnwmwmxxx2211上式中：vix––––体积分率；wix––––质量分率。6、gz，u2/2，p/ρ三项表示流体本身具有的能量，即位能、动能和静压能。∑hf为流经系统的能量损失。We为流体在两截面间所获得的有效功，是决定流体输送设备重要参数。输送设备有效功率Ne=We·ωs，轴功率N=Ne/η（W）7、1N流体feHgugpZH22[m]（压头）2222222111uPgZuPgZ21m3流体ffafehpphupghW而22,四、柏努利式中的∑hfI．流动类型：1、雷诺准数Re及流型Re=duρ/μ=du/ν，μ为动力粘度，单位为[Pa·S]；ν=μ/ρ为运动粘度，单位[m2/s]。层流：Re≤2000，湍流：Re≥4000；2000Re4000为不稳定过渡区。2、牛顿粘性定律τ=μ(du/dy)气体的粘度随温度升高而增加，液体的粘度随温度升高而降低。3、流型的比较：①质点的运动方式；②速度分布，层流：抛物线型，平均速度为最大速度的0.5倍；湍流：碰撞和混和使速度平均化。③阻力，层流：粘度内摩擦力，湍流：粘度内摩擦力+湍流切应力。II．流体在管内流动时的阻力损失'fffhhh[J/kg]1、直管阻力损失hfffpudlh22范宁公式(层流、湍流均适用).层流：23264)(dluhRRffee或即哈根—泊稷叶公式。湍流区（非阻力平方区）：),(dRfe；高度湍流区（阻力平方区）：)(df，具体的定性关系参见摩擦因数图，并定量分析hf与u之间的关系。推广到非圆型管润湿周边长流通截面积44Herdd注：不能用de来计算截面积、流速等物理量。2、局部阻力损失hf`①阻力系数法，5.00.122'cefuh②当量长度法，22'udlhef注意：截面取管出口内外侧，对动能项及出口阻力损失项的计算有所不同。当管径不变时，2))((2udllhfe流体在变径管中作稳定流动，在管径缩小的地方其静压能减小。流体在等径管中作稳定流动流体由于流动而有摩擦阻力损失，流体的流速沿管长不变。流体流动时的摩擦阻力损失hf所损失的是机械能中的静压能项。完全湍流（阻力平方区）时，粗糙管的摩擦系数数值只取决于相对粗糙度。水由敞口恒液位的高位槽通过一管道流向压力恒定的反应器，当管道上的阀门开度减小时，水流量将减小，摩擦系数增大，管道总阻力不变。3五、管路计算I．并联管路：1、321VVVV2、321ffffhhhh各支路阻力损失相等。即并联管路的特点是：（1）并联管段的压强降相等；（2）主管流量等于并联的各管段流量之和；（3）并联各管段中管子长、直径小的管段通过的流量小。II．分支管路：1、321VVVV2、分支点处至各支管终了时的总机械能和能量损失之和相等。六、柏式在流量测量中的运用1、毕托管用来测量管道中流体的点速度。2、孔板流量计为定截面变压差流量计，用来测量管道中流体的流量。随着Re增大其孔流系数C0先减小，后保持为定值。3、转子流量计为定压差变截面流量计。注意：转子流量计的校正。测流体流量时，随流量增加孔板流量计两侧压差值将增加，若改用转子流量计，随流量增加转子两侧压差值将不变。4离心泵–––––基本概念与基本原理一、工作原理基本部件：叶轮（6~12片后弯叶片）；泵壳（蜗壳）（集液和能量转换装置）；轴封装置（填料函、机械端面密封）。原理：借助高速旋转的叶轮不断吸入、排出液体。注意：离心泵无自吸能力，因此在启动前必须先灌泵，且吸入管路必须有底阀，否则将发生“气缚”现象。某离心泵运行一年后如发现有气缚现象，则应检查进口管路是否有泄漏现象。二、性能参数及特性曲线1、压头H，又称扬程fHgpZH2、有效功率)(102kwHQNHgQWNsee轴功率3、离心泵的特性曲线通常包括QQNQH,,曲线，这些曲线表示在一定转速下输送某种特定的液体时泵的性能。由QN线上可看出：0Q时，minNN，所以启动泵和停泵都应关闭泵的出口阀。离心泵特性曲线测定实验，泵启动后出水管不出水，而泵进口处真空表指示真空度很高，可能出现的故障原因是吸入管路堵塞。若被输送的流体粘度增高，则离心泵的压头减小，流量减小，效率减小，轴功率增大。三、离心泵的工作点1、泵在管路中的工作点为离心泵特性曲线（QH）与管路特性曲线（eeQH）的交点。管路特性曲线为：2eeBQKH。2、工作点的调节：既可改变QH来实现，又可通过改变eeQH来实现。具体措施有改变阀门的开度，改变泵的转速，叶轮的直径及泵的串、并联操作。离心泵的流量调节阀安装在离心泵的出口管路上，开大该阀门后，真空表读数增大，压力表读数减小，泵的扬程将减小，轴功率将增大。两台同样的离心泵并联压头不变而流量加倍，串联则流量不变压头加倍。四、离心泵的安装高度Hg为避免气蚀现象的发生，离心泵的安装高度≤Hg，注意气蚀现象产生的原因。1．1021'2fsHguHHg'sH为操作条件下的允许吸上真空度，m10fH为吸入管路的压头损失，m。2．10fvaHhgppHgh允许气蚀余量，map液面上方压强，Pa；vp操作温度下的液体饱和蒸汽压，Pa。离心泵的安装高度超过允许安装高度时会发生气蚀现象。5传热–––基本概念和基本理论传热是由于温度差引起的能量转移，又称热传递。由热力学第二定律可知，凡是有温度差存在时，就必然发生热从高温处传递到低温处。根据传热机理的不同，热传递有三种基本方式：热传导（导热）、热对流（对流）和热辐射。热传导是物体各部分之间不发生相对位移，仅借分子、原子和自由电子等微观粒子的热运动而引起的热量传递；热对流是流体各部分之间发生相对位移所引起的热传递过程（包括由流体中各处的温度不同引起的自然对流和由外力所致的质点的强制运动引起的强制对流），流体流过固体表面时发生的对流和热传导联合作用的传热过程称为对流传热（给热）；热辐射是因热的原因而产生的电磁波在空间的传递。任何物体只要在绝对零度以上，都能发射辐射能，只是在高温时，热辐射才能成为主要的传热方式。传热可依靠其中的一种方式或几种方式同时进行。传热速率Q是指单位时间通过传热面的热量（W）；热通量q是指每单位面积的传热速率（W/m2）。一、热传导1．导热基本方程––––傅立叶定律ntdSdQλ––––导热系数，表征物质导热能力的大小，是物质的物理性质之一，单位为W/（m·℃）。纯金属的导热系数一般随温度升高而降低，气体的导热系数随温度升高而增大。式中负号表示热流方向总是和温度剃度的方向相反。2．平壁的稳定热传导单层平壁：RtSbttQ21多层（n层）平壁：niniiinRtSbttQ1111公式表明导热速率与导热推动力（温度差）成正比，与导热热阻（R）成反比。由多层等厚平壁构成的导热壁面中所用材料的导热系数愈大，则该壁面的热阻愈小，其两侧的温差愈小，但导热速率相同。2．圆筒壁的稳定热传导单层圆筒壁：RtSbttQm21或1221ln)(2rrttlQ当S2/S12时，用对数平均值，即：61212lnSSSSSm当S2/S12时，用算术平均值，即：Sm=（S1+S2）/2多层（n层）圆筒壁：nimiiinSbttQ111或iiinrrttlQ111ln1)(2一包有石棉泥保温层的蒸汽管道，当石棉泥受潮后，其保温效果应降低，主要原因是因水的导热系数大于保温材料的导热系数，受潮后，使保温层材料导热系数增大，保温效果降低。在包有两层相同厚度保温材料的圆形管道上，应该将导热系数小的材料包在内层，其原因是为了减少热损失，降低壁面温度。二、对流传热1．对流传热基本方程––––牛顿冷却定律tSQα––––对流传热系数，单位为：W/（m2·℃），在换热器中与传热面积和温度差相对应。2．与对流传热有关的无因次数群（或准数）表1准数的符号和意义准数名称符号意义努塞尔特准数αLNu=λ含有特定的传热膜系数α，表示对流传热的强度雷诺准数LuρRe=μ反映流体的流动状态普兰特准数CpμPr=λ反映流体物性对传热的影响格拉斯霍夫准数βgΔtL3ρ2Gr=μ反映因密度差而引起自然对流状态73．流体在圆形直管中作强制湍流流动时的传热膜系数对气体或低粘度的液体Nu=0.023Re0.8Prn或λLuρCpμα=0.0230.8nLμλ流体被加热时，n=0.4；液体被冷却时，n=0.3。定型几何尺寸为管子内径di。定性温度取流体进、出口温度的算术平均值。应用范围为Re10000，Pr=0.7~160，(l/d)60。对流过程是流体和壁面之间的传热过程，定性温度是指确定准数中各物性参数的温度。沸腾传热可分为三个区域，它们是自然对流区、泡状沸腾区和膜状沸腾区，生产中的沸腾传热过程应维持在泡壮沸腾区操作。无相变的对流传热过程中，热阻主要集中在传热边界层或滞流层内，减少热阻的最有效的措施是提高流体湍动程度。引起自然对流传热的原因是系统内部的温度差，使各部分流体密度不同而引起上升、下降的流动。用无因次准数方程形式表示下列各种传热情况下诸有关参数的关系：（1）无相变对流传热Nu=f（Re，Pr，Gr）（2）自然对流传热Nu=f（Gr，Pr）（3）强制对流传热Nu=f（Re，Pr）在两流体的间壁换热过程中，计算式Q=KSΔt，式中Δt表示为两流体温度差的平均值；S表示为泛指传热面，与K相对应。在两流体的间壁换热过程中，计算式Q=SΔt，式中Δt=tw-tm或Tm-Tw；S表示为一侧的传热壁面。滴状冷凝的膜系数大于膜状冷凝膜系数。水在管内作湍流流动时，若使流速提高至原来的2倍，则其对流传热系数约为原来的20.8倍。若管径改为原来的1/2而流量相同，则其对流传热系数约为原来的40.8×20.2倍。（设条件改变后，仍在湍流范围）三、间壁两侧流体的热交换间壁两侧流体热交换的传热速率方程式Q=KSΔtm式中K为总传热系数，单位为：W/（m2·℃）；Δtm为两流体的平均温度差，对两流体作并流或逆流时的换热器而言，)/ln(2121tttttm当Δt1/Δt22时，Δtm可取算术平均值，即：Δtm=（Δt1+Δt2）/28基于管外表面积So的总传热系数KoiioioimwooooSSSSRSbSRK11四、换热器间壁式换热器有夹套式、蛇管式