传热学第57章答案

第七章凝结与沸腾换热1．凝液量：m=0.0116(kg/s)2.水平放置时，凝水量m=0.0166(kg/s)3.壁温tw=1000,h=12029w/(m2·k)4.向下高度局部换热系数w/(m2·k)平均换热系数w/(m2·k)X=0.1mX=0.5mX=1.0m97636529549013015870473195.此时管下端液膜内已出现紊流。H=6730w/(m2·k)6.竖壁高h=9.2mm7.单管与管束平均表面传热系数之比：管束单hh=2.18．凝结水量m=5.1410-3(kg/s)9.考虑过冷度时，m=5.1210-3(kg/s)相差：%39.0%10014.512.514.510．管长mL1,管长减少量315.115.111．凝结表面传热系数h=700.2w/(m2·k)凝液量：m=5.24210-3(kg/s)12.管长能缩短13．用于水时，h=5341.1w/(m2·k)与11题相比换热系数倍率63.72.7001.534115．氟利昂12：=42143（W）氟利昂22：=50810（W）差异：20.6%16．用电加热时，加热方式是控制表面的热流密度。而采用蒸汽加热则是壁面温度可控的情形。由大容器饱和沸腾曲线可知，当加热功率q稍超过maxq值时，工况将沿maxq虚线跳至稳定膜态沸腾线，使壁面温度飞升，导致设备烧坏。总之，电加热等依靠控制热流来改变工况的设备，一旦热流密度超过峰值，工况超过热流密度峰值后，沸腾温差将剧烈上升到1000℃左右，壁温也急剧升高，发生器壁烧毁现象。采用蒸气加热时，工况点沿沸腾曲线依次变化。不会发生壁面温度急剧上升情况。18．由式（7）tTRs2min,在一定的sTt,,,,五个量中，只有随压强变化最大，P增加时，的增加值将超过Ts的增值和的减少，最终使Rmin随P的增加而减小。19．h=1.51104w/(m2·k)20.h=67140w/(m2·k)21.温度降为183℃h=1585w/(m2·k)与自然对流相比较，485.01585769沸腾自然对然hh22．Q=3077.18w/(m2·k),tw=106.6℃23.0115.0,wC第五章对流换热分析1.影响对流换热的因素有流体种类、速度、物理性质、表面温度、环境温度、形状、尺寸、位置、表面状况.....等等，试以你的感性认识举例说明这些因素的存在。答：①日常生活中，蒸汽换热与水换热，其种类不同，物理性质也不同，则换热效果也明显不同。②在晴朗无风的天气里与有风的天气里晒衣服，其流体速度不同，衣服晒干的时间也是不同的，说明换热效果有不同。③一杯水放在空气装配能够与放在冰箱里，环境温度不同，其换热效果有是不同的。④板式换热器与肋片式换热器形状不同，定性尺寸也不同，换热效果也不同。⑤粗糙管与光滑管的换热效果也是不一样的。⑥换热器放在窗下面与放在墙角换热效果是不一样的。2.试设想用什么方法可以实现物体表面温度恒定、表面热流恒定的边界条件？答：加热水使其在沸腾状态，放一物体在沸腾水中，此状况下物体表面温度可认为是恒定的。将一物体外层包裹一层绝热材料，再将物体连入一恒定电流的加热器中，则其物体可认为是表面热流恒定。3.试就自然界和日常生活中的对流换热现象举例，说明哪些现象可以作为常壁温或者常热流边界条件来处理？哪些现象可以近似地按常壁温或常热流处理？答：在冰箱内层结了一层冰，与冰箱内物体换热，此时，冰箱内壁是常壁温的。电炉加热可视为常热流。水壶烧开水，可近似认为是恒热流的加热方式。暖壶装满热水内壁可近似认为是常壁温的。5.沸腾水与常温水的温度有没有数量级差别？如果厚度相比是否可以认为是1与§之比？答：沸腾水与常温水的温度没有数量级差别。如果流体外掠长度只有1mm的平板，那么它的板长与边界厚度相比是可以认为是1与§之比。6.对流换热过程微分方程式与导热过程的第三类边界条件表达式两者有什么不同之处？答：对流换热过程微分方程式：,()xwxxthtyl-?=D?①导热过程的第三类边界条件表达式为：h（t｜s-t｜f）=-l()stn¶¶②①式中为x点贴壁处流体的温度梯度，k/m。由近壁面的温度场确定，l为流体的导热系数，qx为对流换热量，是随着x的变化而变化的，而②中是确定的。②式中的l是传热体的导热系数，由传热材料决定。7.流体外掠平板，在温度条件不变的情况下，主流速度增加时，它的局部和平均表面传热系数都增加，试从换热原理进行分解释。答：主流速度增加时，速度边界层厚度减小，在温度条件不变时即使温度条件不变，热边界层厚度减小，增加了边界层内的温度梯度，从而局部和平均表面传热系数都增加。8．在相同温度及速度条件下，不同Pr流体外掠平板时的温度及速度边界层厚度、速度及温度梯度及平均表面传热系数等有何差异？答：Pr大的流体，温度边界层厚度小于速度边界层厚度，温度梯度速度大于速度梯度，则平均表面传热系数将较大。10.导出外掠平板层流边界层在距前缘ｘ距离内的平均厚度表达式。22222222,,,0...................uuuuvxyyuuxxyuvxyuuvvxxuuuuvxyyuuuuuxxuuxxndddndndddnd¥ゥゥゥ¥ゥ抖?+=抖?抖+=抖抖?+=抖?解：由外掠平板流动的动量微分方程由于而由连续性方程可知，因此，动量微分方程式中各项的数量级如下：，，在边界层内，粘性力项与惯性力项具有相同数量级，即即2/1xeuxxRnd¥所以11.为什么Pr《1时，则δt》δ，试分析在δtδ区域内的流动及换热的机制。答：13Pr,Pr1,tt由公式，此时在边界层内热量扩散强度远大于动量扩散。12．m31047.113．mt41078.914.局部表面传热系数：2.22731.0mxhw/(m2·k)2.16082.0mxhw/(m2·k)13123.0mxhw/(m2·k)2.107145.0mxhw/(m2·k)平均表面h=2142.4w/(m2·k)15.m3max1054.216.3422.0376.0xyxyu注：ux64.417.3max103.1m/s18.xc=0.923m全板长为层流：h=13.9W/(m2.k))(556W19.xc=0.026m紊流换热系数关联式：h=24289W/(m2·k))(971577W20.xc=8.265m,全板长流动层流h=325.5W/（m2·K），W1302021．Ux46.322.315402872.0reUxPRN23.wfWdtbhtdytt5-24由边界层能量微分方程式直接导出能量积分方程式。解：常物性不可压缩流体，忽略粘性耗散，二维的边界层能量微分方程表示为：222200000,tttttyytttuaxyytttudydyaxyydututdytdyttdyadxxyyuudyyxxduutdytdytdxxdddddddddduuuuuu==¥抖?+=抖?抖?+=抖?抖?-+-=-抖?抖?=-=-抖?抖--¶蝌?蝌?òòttttt00000同样，上式在y方向上对整个温度边界层厚度积分，得进一步可写为由连续性方程知，代入上式得：0000),)tyywyuutdytdyaxxydtuttdyadxyttdudyadxydddddqqqq=??抖+=-抖?¶-=¶=-¶-=¶蝌?òòtttt0000整理得（取过余温度上式变为:（即此为边界层能量积分方程。225.2020222nfwNbratt26.Q=120.5w27.h=104W/(m2·k)28.h2=8.24W/(m2·k)29.W8.29630.使2211GddG31.h=31.4W/(m2·k)