弹性力学基础 应力应变

第一讲应力圆与空间应力空间问题的基本未知量与基本方程物体内任一点的应力状态分析空间问题的平衡微分方程空间问题的几何方程和物理方程空间轴对称问题的基本方程主要内容§5.1空间问题的基本未知量与方程什么空间问题？一维问题：一个基本坐标变量，如杆件。是材料力学的重点内容。二维问题：二个基本坐标变量，如平面问题。是本课程的重点内容。三维问题：三个基本坐标变量，即空间问题。是本课程需了解的内容。空间问题的基本未知量与方程任何一个弹性体是空间物体（坐标变量为x、y、z），外力为空间力系。实际的弹性力学问题都是空间问题。对于空间问题，在弹性体区域内，仍然要考虑静力学、几何学和物理学三方面条件，分别建立三套方程；并在边界上建立应力边界条件或位移边界条件。空间问题与平面问题具有相似性：基本未知数、基本方程、边界条件和求解方法均是类似的。空间问题的基本未知量与基本方程物体内任一点的应力状态分析空间问题的平衡微分方程空间问题的几何方程和物理方程空间轴对称问题的基本方程主要内容§5.2物体内任一点的应力状态分析1：求经过该点任何斜面上的应力p？2：求经过该点的任何斜面上的正应力sn和切应力tn？3：若经过该点的主应力s和应力主方向a？4：求经过该点的正应力sn和切应力tn的最大和最小值？一点应力状态分析：已知任一点处坐标面上的6个应力分量，求解如下四个问题：过一点任意斜面的全应力问题1：已知任一点处坐标面上的6个应力分量，求经过该点的任何斜面上的应力p？取如图所示微分单元体PABC，当平面ABC无限接近于P点时，该平面上的应力即为所求应力p。根据该微分单元的力系平衡条件，在x、y和z轴方向上合力为0，从而有：nmlpnmlpnmlpFFFzyzxzzzyyxyyzxyxxxzyxstttsttts000过一点任意斜面的全应力特殊情况下，若平面ABC是弹性体上受面力作用的边界面，则应力p就成为面力，于是由(7－2)式可得出:上式就是空间问题的应力边界条件，它表明应力分量的边界值与面力分量之间的关系。)()()()()()(sfnmlsfnmlsfnmlzszyzxzyszyyxyxszxyxxstttsttts过一点任意斜面的正应力与切应力问题2：求经过该点的任何斜面上的正应力和切应力？平面ABC上的正应力sn即为上面所求的全应力p向法线方向n的投影：平面ABC上的切应力tn则由下式求得：zyxnnpmplps22222nzyxnpppst过一点任意斜面的主应力与主方向问题3：若经过该点的某一斜面上的切应力为0，求此斜面上的主应力s和应力主方向a？设如图所示的斜面上切应力为0，则该面上的全应力等于正应力，也等于主应力，于是有npmplpzyxsss,,又由于有nmlpnmlpnmlpzyzxzzzyyxyyzxyxxxstttsttts过一点任意斜面的主应力与主方向从而有关于方向余弦l,m,n的线性方程组：其有非零解的充要条件为系数行列式等于0，即0)(0)(0)(nmlnmlnmlzyzxzyzyxyxzxyxsstttsstttss0sstttsstttsszzyzxyzyyxxzxyx过一点任意斜面的主应力与主方向0sstttsstttsszzyzxyzyyxxzxyx032213IIIssszyxIsss1其中：2222xzyzxyxzzyyxItttsssssszzyzxyzyyxxzxyxIstttsttts3主应力特征方程展开，得：过一点任意斜面的主应力与主方向主应力特征方程有三个实数根，s1，s2，s3分别表示这三个根，代表某点三个主应力，从而确定弹性体内部任意一点主应力。主应力和应力主轴方向取决于载荷、形状和边界条件等，与坐标轴的选取无关。I1、I2、I3分别称为应力张量的第一、第二和第三不变量。特征方程的根是确定的，即系数I1、I2、I3的值是不随坐标轴的改变而变化的。032213IIIsss结合l2+m2+n2=1则可求主应力方向。0)(0)(0)(nmlnmlnmlzyzxzyzyxyxzxyxsstttsstttss过一点任意斜面的主应力与方向对于主应力方向，将s1，s2，s3分别代入可以证明：三个主应力方向，是互相垂直的。过一点任意斜面的应力极值弹性体内任意一点的最大正应力为s1，最小正应力为s3最大切应力可以通过主应力计算，等于(s1-s3)/2。最大切应力作用平面也可以通过主应力方向得到，其作用平面通过s2应力主方向，并且平分s1和s3应力主方向的夹角（即45°角）。2)()(31sst极值n问题4、已知任一点处三个主应力（s1≥s2≥s3），及其应力主方向，可求得经过该点正应力、切应力的最大和最小值例1：证明主应力是正应力的极值（极大或极小）。解：为了计算方便，选三个主方向为坐标轴向，则有sx=s1，sy=s2，sz=s3，txy=tyz=txz=0设任意斜微分面的方向余弦为（l,m,n)，其上的全应力为公式（7－2），正应力为公式（7－3），代入有sn=s1l2+s2m2+s3n2=s1–(s1-s2)m2-(s1-s3)n2设三个主应力大小顺序为s1≥s2≥s3，则正应力取极大值条件：m=n=0,|l|=1,即极大值为s1。同理极小值为s3。例题例1：证明主应力是正应力的极值（极大或极小）。解：为了计算方便，选三个主方向为坐标轴向，则有sx=s1，sy=s2，sz=s3，txy=tyz=txz=0设任意斜微分面的方向余弦为（l,m,n)，其正应力为公式（7－3），代入有sn=s1l2+s2m2+s3n2=s1–(s1-s2)m2-(s1-s3)n2设三个主应力大小顺序为s1≥s2≥s3，则正应力取极大值条件：m=n=0,|l|=1,即极大值为s1。同理极小值为s3。例题空间问题的基本未知量与基本方程物体内任一点的应力状态分析空间问题的平衡微分方程空间问题的几何方程和物理方程空间轴对称问题的基本方程主要内容§5.3空间问题的平衡微分方程空间问题的平衡微分方程是考虑空间问题的静力学条件，根据弹性体内微分单元体的静力平衡条件来推导出应力分量与体力分量之间的关系。分析问题方法：空间力系和力矩的平衡条件分析手段：微分单元体（微分）意义：弹性体区域内任一点的微分体的静力平衡条件空间问题的平衡微分方程由于六面体是微小的，各面上的应力可认为是均匀分布，且作用于对应面的中心。同理，六面体所受的体力也可以认为是均匀分布，且作用于它的体积的中心。如图所示，考虑一个微小的正平行六面体，其x、y、z方向的尺寸分别为dx、dy、dz。空间问题的平衡微分方程考虑问题的基础知识：静力学知识微分单元体：正平行六面体，每个边界面都是坐标平面，各坐标面上有三个应力分量。应力符号约定（1）正坐标面：外法线方向沿坐标轴正向的坐标面应力沿坐标轴正向时取正值，沿坐标轴负向时取负值；反之亦然。（2）负坐标面：外法线方向沿坐标轴负向的坐标面应力沿坐标轴正向时取负值，沿坐标轴负向时取正值；反之亦然。由泰勒级数展开，求各面应力空间问题的平衡微分方程分析问题方法：空间力系和力矩的平衡条件（6个）意义：弹性体区域内任一点的微分体的平衡条件0,0,00,0,0zyxzyxMMMFFF000zzyzxzyzyyxyxzxyxxfzyxfzyxfzyxstttsttts平衡微分方程yxxyzxxzzyyztttttt切应力互等定理平衡微分方程：注意事项列平衡条件时，应力和体力应分别乘以其作用面积和体积，才能得到合力；应用了两个基本假设：连续性假设和小变形假设，也是其适用的条件。平衡微分方程中各个量的量纲都相同，其中第一式的各项为x方向的量，第二项为y方向的量，第三项为z方向的量；平衡微分方程：注意事项空间问题的平衡微分方程有3个方程，但包含有6个未知函数，只根据静力学条件无法定解，即是超静定的。要想定解，还必须考虑几何学和物理学方面的条件。平衡微分方程表示了弹性体内任意点的微分单元体的平衡条件，必然保证任一有限大部分和整个区域是满足平衡条件的，因而所考虑的静力学条件是严格和精确的；空间问题的基本未知量与基本方程物体内任一点的应力状态分析空间问题的平衡微分方程空间问题的几何方程和物理方程空间轴对称问题的基本方程主要内容§5.4空间问题的几何方程及物理方程几何方程：位移与应变的关系，分为线应变和切应变xwzuzvywyuxvzwyvxuzxyzxyzyx空间问题的位移边界条件：在给定约束位移的边界面上，位移分量在边界面上的值与边界上的约束位移值相等。wwvvuusss)(,)(,)(体应变：单位体积的体积改变zwyvxuzyx空间问题的物理方程物理方程：应力与应变的关系，又称本构方程和广义胡克定律。•E为杨氏模量•G为剪切弹性模量m为横向变形系数—泊松比)1(2mEGGGGEEExzxzyzyzxyxyyxzzzxyyzyxxtttssmsssmsssms)]([1)]([1)]([1对于理想弹性体，按应力表示为用于按应力求解的方法。空间问题的物理方程按应变表示的物理方程为yzyzyzxzxzxzxyxyxyzzyyxxEGEGEGEEEmtmtmtmmmsmmmsmmms)1(2)1(2)1(2)21(1)21(1)21(1用于按位移求解的方法。总结：基本未知量与方程位移分量uxuyuz应变分量xyzxyxzyz应力分量sxsysztxytxztyz体力f几何方程物理方程平衡微分方程已知位移已知面力变形协调方程位移边界条件应力边界条件混合边界条件例题例题：将立方体的橡皮放在一同样大小的刚性体铁盒容器内，其上用铁盖封闭，铁盖上受均匀分布垂直压力q作用，假设橡皮与容器间无摩擦力，试求橡皮中的应力分量与应变分量。例题1、建立求解的直角坐标系2、橡皮在力的作用下会发生形变，但由于容器为刚性体，因此其在x和y两个方向变形受到约束，位移u=v=0，相应的正应变x=y=0。5、由于橡皮与容器间无摩擦力，因此切应力均为0，切应变也为0。4、将上述条件代入物理方程，可解得sx和sy，进而求z3、橡皮的上边界受均匀分布垂直压力q作用，因此有sz=-q（见§8.2内容）)]([11)]([1)],([1yxzzyxxyyyxxEqqEqEssmsmmsssmssms空间问题的基本未知量与基本方程物体内任一点的应力状态分析空间问题的平衡微分方程空间问题的几何方程和物理方程空间轴对称问题的基本方程主要内容§5.5空间轴对称问题的基本方程空间轴对称：弹性体的形状、约束和外力都是对称于某一轴，通过对称轴的任何平面均是对称面，则所有物理量（应力、应变和位移）都对称于该轴。宜采用圆柱坐标系（r,j,z）。由于对称，在对称面两边对应点的物理量满足如下两个条件（1）数值轴对称：所有物理量与环向坐标j无关，同一环向线上的值相等，且只是径向坐标r和轴向坐标z的函数。（2）方向轴对称，即方向对称于z轴，方向不对称于z轴的物理量不能存在，从而有：000jjjjrrjttttuzz00zzjjjrrj轴对称问题的平衡微分方程由径向轴r和轴向z两个方向的空间力系的平衡条件，可推导出“平衡微分方程”：0,0zFFr整理可得00zzz