数学物理方法期末复习ppt

1教材：梁昆淼编写的《数学物理方法》[第四版]内容第一篇复变函数论第二篇数学物理方程数学物理方法2第一章复变函数1、复数的定义一、复数zxRezyIm实部：虚部：模：22yxz辐角：kzArgz2arg),2,1,0(k主辐角：)(argxyarctgz,2arg0z共轭复数:iyxz*zxiyiyxz——三角式)sin(cosiziez——指数式——代数式重点：复数三种表示式之间的转换！32、复数的运算:加、减、乘、除、乘方、开方(1)、加法和减法)()(212121yyixxzz111iyxz222iyxz(2)、乘法和除法))((221121iyxiyxzz)()(12212121yxyxiyyxx22222211))((yxiyxiyx2222211222222121yxyxyxiyxyyxx*22*21zzzz21zz4(2)、乘法和除法两复数相除就是把模数相除,辐角相减。)]sin()[cos(21212121izz)(2121ie121111122222(cossin)(cossin)iiziezie12121212[cos()sin()]zzi)(2121ie•两复数相乘就是把模数相乘,辐角相加;5(3)复数的乘方和开方（重点掌握）ninez)(inne)sin(cosninn或(n为正整数的情况)12π2πcossinnnkkzinn)1,,2,1,0(nknkine2复数的乘、除、乘方和开方运算，采用三角式或指数式往往比代数式来得方便。棣莫弗公式：nininsincos)sin(cos6二、六种初等复变函数：1.幂函数nzw2.指数函数zew周期为2i，3.三角函数cos,2izizeezsin,2izizeezi周期为274、双曲函数2zzeeshz2zzeechz5、根式函数ieznkinew2)(,,,1210nk周期为2i6、对数函数zwlnlnziArgzkzArgz2arg,,10k8222zzxy13例1：已知，则。23zizz13例2：复数ez的模为，辐角为.例3：已知，表示成指数形式为：。例4：已知或，可以化简：为：或。xe2,0,1,2,ykkzxiyeexiyee1322zi/3ieiziizi2(2)ke22ke9三、解析函数),(),()(yxivyxuzf1、柯西-黎曼方程xvyuyvxu直角坐标系：极坐标系：vuvu112、解析函数性质：(1)、若是解析函数，则。),(),()(yxivyxuzf0vu(2)、若函数在区域B上解析，则u和v必为B上的相互共轭调和函数。ivuzf)(10第五章傅里叶变换一、傅里叶级数1、周期函数(T=2l)的傅里叶展开一般周期函数：(5.1.3)、(5.1.5)；——P69-70奇函数：(5.1.8)、(5.1.9)；——P71偶函数：(5.1.10)、(5.1.11)；——P71傅里叶正弦级数傅里叶余弦级数傅里叶级数112、定义在有限区间(0,l)上的函数的傅里叶展开对函数f(x)的边界（区间的端点x=0,x=l）上的行为提出限制，即满足一定的边界条件，这常常就决定了如何延拓。(1)、边界条件为f(0)=0,f(l)=0——应延拓成以2l为周期的奇函数(奇延拓)1()sinkkkfxbxl02()sinlkkxbfxdxll(2)、边界条件为——应延拓成以2l为周期的偶函数(偶延拓)(0)0,()0ffl01()coskkkfxaaxl02()cos(0)lkkxafxdxkll001()lafxdxl02()coslkkkxafxdxll12(3)、边界条件为(0)0,()0ffl01()2()sinkkkxfxbl01()22()sinlkkxbfxdxll根据边界条件f(0)=0应将函数f(x)对区间(0,l)的端点x=0作奇延拓。又根据边界条件，应将函数f(x)对区间(0,l)的端点x=l作偶延拓，()0fl然后以4l为周期向整个实轴延拓，延拓以后的函数是以4l为周期的奇函数。13(4)、边界条件为(0)0,()0ffl01()2()coskkkxfxal01()22()coslkkxafxdxll又根据边界条件f(l)=0，应将函数f(x)对区间(0,l)的端点x=l作奇延拓，然后以4l为周期向整个实轴延拓，延拓以后的函数是以4l为周期的偶函数。根据边界条件应将函数f(x)对区间(0,l)的端点x=0作偶延拓。(0)0f重点掌握：及在四种不同边界条件下如何展开成傅立叶级数！！（下表格的内容必须熟记！）()()1fxxfx14边界条件延拓方式周期级数系数0)()0(lff0)()0(lff0)()0(lff0)()0(lff)()(xgxg)()(xgxg)()(xgxg)()2(xgxlg)()(xgxg)()2(xgxlgl2l24l4l1sinkklxkbxf01()coskkkxfxaallxkaxfkk2)12(cos)(0lxkbxfkk2)12(sin)(002sin()dlkkxbfxxll0001()d2()cosdllkafxxlkxafxxlllkdxlxkxfla02)12(cos)(2lkdxlxkxflb02)12(sin)(215定解问题泛定方程定解条件初始条件:说明物理现象初始状态的条件边界条件:说明边界上的约束情况的条件波动方程输运方程稳定场方程2(,)ttxxuaufxt2(,)txxuaufxt()ufr第七章数学物理定解问题衔接条件（必须掌握）160(,,,)(,,)tuxyztxyz杆或弦的振动：0(,,,)(,,)ttuxyztxyz表示初始的位移表示初始的速度初始条件：给出某一初始时刻整个系统的已知状态。P122在热传导现象中，初始条件就是给出初始时刻系统中每点的温度u之值。0()tuTr其中T(r)是已知函数。例：P122图7-817(1)、杆或弦两端固定0),(0xtxu0),(lxtxu常见的边界条件：边界条件：给出系统的边界在各个时刻的已知状态。三类线性边界条件：P124(1)、第一类边界条件：)(tfu(2)、第二类边界条件：)(tfnu(3)、第三类边界条件：)()(tfnuHu1800xxu0xxlu(2)、杆两端自由(3)、杆的两端保持恒温T0(,)xuxtT(,)xluxtT(4)、两端绝热00xxuuqkix0lxxu0x19(5)、两端有热流强度为f(t)的热流流出0xlf(t)f(t)在x=0端:ktfuxx)(0ktfulxx)(0()xukftx()xlukftx在x=l端:uqkix同理得，两端有热流强度为f(t)的热流流入，则0()(),xxxxlftftuukk重点掌握：P128习题1、2、320数学物理定解问题的适定性:(1)解的存在性看所归结出来的定解问题是否有解；(2)解的唯一性看是否只有一个解(3)解的稳定性当定解问题的自由项或定解条件有微小变化时，解是否相应地只有微小的变化量定解问题解的存在性、唯一性和稳定性统称为定解问题的适定性.21注：对于均匀弦或均匀杆的振动问题，要表示为定解问题，需要写出相应的波动方程、初始条件以及边界条件！！（初始条件有2个）对于热传导以及浓度分布的扩散问题，要表示为定解问题，需要写出相应的输运方程、初始条件以及边界条件！！（初始条件只有1个）22解定解问题三步曲：（1）写出正确的定解问题；（2）边界条件齐次化；（3）求解——傅氏级数法或分离变数法.第八章分离变数法23分离变数法齐次的振动方程和输运方程齐次的边界条件傅里叶级数法齐次或非齐次的振动方程和输运方程齐次的边界条件24一、分离变数法解题步骤(1)对齐次方程和齐次边界条件分离变量；(2)解关于空间因子的常微分方程的本征值问题；(3)求其它常微分方程的解，与本征函数相乘，得到本征解。(4)迭加所有本征解，由初始条件或非齐次边界条件确定迭加系数，最后得到所求定解问题的解。注：熟练掌握波动方程和输运方程在不同齐次边界条件下分离变数得到的本征值问题，相应的本征值和本征函数必须熟记！！波动方程、输运方程在不同边界条件下的一般解以及二维拉普拉斯方程的一般解也必须熟记！P160习题1、7、1625例1：用分离变数法求定解问题200000,(0)0,0,0ttxxxxltttuauxluuuuu先以分离变数形式的试探解解：代入泛定方程(1)和边界条件(2)，得)()(),(tTxXtxu20XTaXT2XTXaT0XX20TaT(1)(2)(3)(0)()0()()0XTtXlTt(0)0()0XXl26222lnn(1,2,3,)n1()sinnnxXxcl0(0)0,()0XXXXl——本征值问题本征值：本征函数：0)()(2222tTlantTnn02TaT其通解为相应的本征解tlanBtlanAtTnsincos)((1,2,3,)n)()(),(tTxXtxunnn(cossin)sinnnnananAtBtxlll(1,2,3,)n一般解是所有本征解的线性迭加，1(,)()()nnnuxtXxTt1(cossin)sinnnnnananAtBtxlll(4)27一般解是所有本征解的线性迭加，代入初始条件，00,0tntuB01sinnnnAxul1(,)()()nnnuxtXxTt1(cossin)sinnnnnananAtBtxlll(4)lnxdxlnluA00sin202[1(1)]nun00,24,21(21)nkunkk00)12(sin)12(cos)12(4),(kxlktlakkutxu28例2：用分离变数法求定解问题2000,(0)0,0()txxxxxltuauxluuux(1)(2)(3)先以分离变数形式的试探解解：代入泛定方程(1)和边界条件(2)，得)()(),(tTxXtxu20XTaXT2XTXaT0XX20TaT(0)()0()()0XTtXlTt(0)0()0XXl292221()2nnl(0,1,2,3,)n21()2()cosnnxXxcl0(0)0,()0XXXXl——本征值问题本征值：本征函数：22221()2()()0nnnaTtTtl其通解为)()(),(tTxXtxunnn相应的本征解20TaT22221()2()natlnTtCe22221()21()2cosnatlnnxCe