傅献彩第五版物理化学ppt课件03章 热力学第二定律

物理化学电子教案——第三章不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其它变化第三章热力学第二定律§3.1自发变化的共同特征§3.2热力学第二定律§3.3Carnot定理§3.4熵的概念§3.5Clausius不等式与熵增加原理§3.6热力学基本方程与T-S图§3.7熵变的计算§3.8熵和能量退降§3.9热力学第二定律的本质和熵的统计意义第三章热力学第二定律§3.10Helmholtz和Gibbs自由能§3.11变化的方向与平衡条件§3.13几个热力学函数间的关系§3.12的计算示例G§3.14热力学第三定律及规定熵*§3.15绝对零度不能到达的原理*§3.16不可逆过程热力学简介*§3.17信息熵浅释§3.1自发变化的共同特征——不可逆性自发变化某种变化有自动发生的趋势，一旦发生就无需借助外力，可自动进行，这种变化称为自发变化自发变化的共同特征—不可逆性任何自发变化的逆过程是不能自动进行的。例如：(1)焦耳热功当量中功自动转变成热；(2)气体向真空膨胀；(3)热量从高温物体传入低温物体；(4)浓度不等的溶液混合均匀；(5)锌片与硫酸铜的置换反应等，它们的逆过程都不能自动进行。当借助外力，系统恢复原状后，会给环境留下不可磨灭的影响。§3.2热力学第二定律Clausius的说法：Kelvin的说法：第二类永动机：从单一热源吸热使之完全变为功而不留下任何影响。“不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其他变化”“不可能从单一热源取出热使之完全变为功，而不发生其他的变化”后来被Ostward表述为：“第二类永动机是不可能造成的”。§3.3Carnot定理hT高温热源cT低温热源1QW1Q'W1QW1Q'WRI(a)WWI'1WQR1WQ假设IR'11WQWQ11'QQ§2.3Carnot定理hT高温热源cT低温热源1QW1Q'W1QW1Q'WRI(b)'11()()QWQW'11()0QQ从低温热源吸热IR高温热源得到热'11()QQ这违反了Clausius说法，只有Carnot定理：Carnot定理推论：Carnot定理的意义：（2）原则上解决了热机效率的极限值问题。（1）引入了一个不等号，原则上解决了化学反应的方向问题；IR§2.3Carnot定理所有工作于同温热源和同温冷源之间的热机，其效率都不能超过可逆机，即可逆机的效率最大。所有工作于同温热源与同温冷源之间的可逆热机，其热机效率都相等，即与热机的工作物质无关。§3.4熵的概念从Carnot循环得到的结论：chch0QQTT对于任意的可逆循环，都可以分解为若干个小Carnot循环。即Carnot循环中，热效应与温度商值的加和等于零。先以P，Q两点为例任意可逆循环的热温商pVPQMNX'OYTURSOVW任意可逆循环PVO=OWQMXO’=O’YN证明如下：同理，对MN过程作相同处理，使MXO’YN折线所经过程作功与MN过程相同。(2)通过P，Q点分别作RS和TU两条可逆绝热膨胀线，（1）在任意可逆循环的曲线上取很靠近的PQ过程(3)在P，Q之间通过O点作等温可逆膨胀线VW这样使PQ过程与PVOWQ过程所作的功相同。pVPQMNX'OYTURSOVW任意可逆循环使两个三角形PVO和OWQ的面积相等，VWYX就构成了一个Carnot循环。用相同的方法把任意可逆循环分成许多首尾连接的小卡诺循环从而使众多小Carnot循环的总效应与任意可逆循环的封闭曲线相当前一循环的等温可逆膨胀线就是下一循环的绝热可逆压缩线(如图所示的虚线部分)，这样两个绝热过程的功恰好抵消。所以任意可逆循环的热温商的加和等于零，或它的环程积分等于零。任意可逆循环分为小Carnot循环任意可逆循环分为小Carnot循环21210QQTT34430QQTT65650QQTT312412340QQQQTTTTR()0iiiQTRδ0QT任意可逆循环用一闭合曲线代表任意可逆循环。12BARRAB()()0QQTT将上式分成两项的加和在曲线上任意取A，B两点，把循环分成AB和BA两个可逆过程。根据任意可逆循环热温商的公式：0δRTQ熵的引出说明任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态，而与可逆途径无关，这个热温商具有状态函数的性质。移项得：12BBRRAA()()QQTT任意可逆过程熵的定义Clausius根据可逆过程的热温商值决定于始终态而与可逆过程无关这一事实定义了“熵”（entropy）这个函数，用符号“S”表示，单位为：1JKRd()QST对微小变化这几个熵变的计算式习惯上称为熵的定义式，即熵的变化值可用可逆过程的热温商值来衡量。BBARA()QSSSTR()0iiiQSTR()iiiQST或设始、终态A，B的熵分别为和，则：ASBS§2.5Clausius不等式与熵增加原理Clausius不等式——热力学第二定律的数学表达式熵增加原理Clausius不等式设温度相同的两个高、低温热源间有一个可逆热机和一个不可逆热机。hchchR1TTTTTIR根据Carnot定理：0hhccTQTQ则I00niiiQT推广为与n个热源接触的任意不可逆过程，得：hccIhh1QQQQQ则：Clausius不等式R,ABiBAQSSTABI0BAQST或BAI,iABQSST设有一个循环，为不可逆过程，为可逆过程，整个循环为不可逆循环。ABBAI,R,0iiABBAQQTT则有Clausius不等式如AB为可逆过程ABR,AB0iQSTABAB()0iQST将两式合并得Clausius不等式：是实际过程的热效应，T是环境温度。若是不可逆过程，用“”号，可逆过程用“=”号，这时环境与系统温度相同。QClausius不等式这些都称为Clausius不等式，也可作为热力学第二定律的数学表达式。dQST或d0QST对于微小变化：熵增加原理对于绝热系统0Qd0S等号表示绝热可逆过程，不等号表示绝热不可逆过程。如果是一个隔离系统，环境与系统间既无热的交换，又无功的交换，则熵增加原理可表述为：所以Clausius不等式为熵增加原理可表述为：在绝热条件下，趋向于平衡的过程使系统的熵增加。或者说在绝热条件下，不可能发生熵减少的过程一个隔离系统的熵永不减少。对于隔离系统isod0S等号表示可逆过程，系统已达到平衡；不等号表示不可逆过程，也是自发过程。因为系统常与环境有着相互的联系，若把与系统密切相关的环境部分包括在一起，作为一个隔离系统，则有：可以用来判断自发变化的方向和限度isod0Sisosyssurd0SSSClausius不等式的意义“”号为自发过程，“=”号为可逆过程（1）熵是系统的状态函数，是容量性质。（3）在绝热过程中，若过程是可逆的，则系统的熵不变。若过程是不可逆的，则系统的熵增加。绝热不可逆过程向熵增加的方向进行，当达到平衡时，熵达到最大值。（2）可以用Clausius不等式来判别过程的可逆性熵的特点（4）在任何一个隔离系统中，若进行了不可逆过程，系统的熵就要增大，一切能自动进行的过程都引起熵的增大。§3.6热力学基本方程与T-S图热力学的基本方程——第一定律与第二定律的联合公式根据热力学第一定律若不考虑非膨胀功dδδUQWdδdUQpV根据热力学第二定律RRδdδdQSQTST所以有dddUTSpVdddTSUpV这是热力学第一与第二定律的联合公式，也称为热力学基本方程。§3.6热力学基本方程与T-S图熵是热力学能和体积的函数，即(,)SSUVdddVUSSSUVUV热力学基本方程可表示为1dddpSUVTT所以有1VSUTVUTS或=USpVTUSpTV或T-S图及其应用RdQST根据热力学第二定律系统从状态A到状态B，在T-S图上曲线AB下的面积就等于系统在该过程中的热效应。什么是T-S图？以T为纵坐标、S为横坐标所作的表示热力学过程的图称为T-S图，或称为温-熵图。RdQTS热机所作的功W为闭合曲线ABCDA所围的面积。ABCDAABC的面积循环热机的效率曲线下的面积图中ABCDA表示任一可逆循环。CDA是放热过程，所放之热等于CDA曲线下的面积T-S图及其应用ABC是吸热过程，所吸之热等于ABC曲线下的面积任意循环的热机效率不可能大于EGHL所代表的Carnot热机的效率图中ABCD表示任一循环过程。EG线是高温(T1)等温线T-S图及其应用ABCD的面积表示循环所吸的热和所做的功(c)0STABCDEGLHNM1T2TLH是低温（T2）等温线ABCD代表任意循环EGHL代表Carnot循环GN和EM是绝热可逆过程的等熵线T-S图及其应用(c)0STABCDEGLHNM1T2TT-S图的优点：(1)既显示系统所作的功，又显示系统所吸取或释放的热量。p-V图只能显示所作的功。(2)既可用于等温过程，也可用于变温过程来计算系统可逆过程的热效应；而根据热容计算热效应不适用于等温过程。RdQTS（可用于任何可逆过程）dQCT（不能用于等温过程）§3.7熵变的计算等温过程中熵的变化值非等温过程中熵的变化值等温过程中熵的变化值(1)理想气体等温可逆变化maxRQSTWT12lnpnRp对于不可逆过程，应设计始终态相同的可逆过程来计算熵的变化值。0URmaxQW21max21lnlnVWnRTVpnRTp21lnVnRV等温过程中熵的变化值(2)等温、等压可逆相变（若是不可逆相变，应设计始终态相同的可逆过程）(((HST相变）相变）相变）(3)理想气体（或理想溶液）的等温混合过程，并符合分体积定律，即总BBVVxBBmixBlnSRnx等温过程中熵的变化例1：1mol理想气体在等温下通过：(1)可逆膨胀，(2)真空膨胀，体积增加到10倍，分别求其熵变，并判断过程的可逆性。解：（1）可逆膨胀maxsysRWQSTT12lnVVnR1ln1019.14JKnRsyssurSS（1）为可逆过程。iso0S等温过程中熵的变化例1：1mol理想气体在等温下通过：(1)可逆膨胀，(2)真空膨胀，体积增加到10倍，分别求其熵变，并判断过程的可逆性。解：（2）真空膨胀sur0S（2）为不可逆过程。isosyssur119.14J0KSSS=熵是状态函数，始终态相同熵变也相同，所以：1sys19.14JKS（系统未吸热，也未做功）例2：求下述过程熵变22HO(1mol,l,,373.15K)HO(1mol,g,,373.15K)ppsysRQSTvapbHT144020J118.0JK373.15K解：如果是不可逆相变，可以设计可逆相变求值。S44.02kJ已知H2O(l)在汽化时吸热显然1sur118.0JKS例3：在273K时，将一个的盒子用隔板一分为二，322.4dm解法1122ln)O(VVnRS2.124.22ln5.0R222.4(N0.5ln12.2SR))N()O(22mixSSS22.4ln12l20.2nnRnR求抽去隔板后，两种气体混合过程的熵变？20.5molO(g)20.5molN(g)例3：在273K时，将一个的盒子用隔板一分为二，322.4dm解法2求抽去隔板后，两种气体混合过程的熵变？20.5molO(g)20.5molN(g)BBBmixl