冶金热工基础――第5章 气体力学计算

‹#›§5.1热气体相对于大气的特殊规律一、本课的基本要求1．掌握位压头、静压头及动压头的概念，热气体表压力沿高度分布的规律，热气体管流伯努利方程式及其应用。2．会烟囱的设计、烟道和供气管道的选择。3．会风机的选择。二、本课的重点、难点本课的重点是烟囱的工作原理及烟囱计算，烟道的选择及计算，供气管道尺寸的选择及计算，风机的选择。§5.2排烟系统及烟囱§5.3供气系统极其相关计算第五章气体力学计算‹#›冶金炉内气体流动的显著特征：第一：炉内气体为热气体（即炉内气体的温度高于周围大气的温度）；第二：炉内热气体总是与大气相通的，而且炉内热气体的密度小于周围大气的密度，所以炉内气体的流动状况受大气的影响。5气体力学计算第五章气体力学计算‹#›一、热气体的压头单位体积流体的能为：位能：ρgz静压能：P动能：对于炉内热气体在流动过程中，虽然同样具有这三种能量，但由于周围大气对其流动的影响，这三种能量只能用相对值来表示，即单位（体积）热气体所具有的位能与外界同一平面上单位（体积）大气所具有的位能之差称为位压头。同理也有动压头和静压头之称呼。但是在通常情况下，大气的流速比流体的流速小得多，所以热气体的动压头也就是热气体本身所具有的动能。第五章气体力学计算§5.1热气体相对于大气的特殊规律22W‹#›1．热气体的位压头——几何压头设流体的密度为，体积V，大气的密度为，则流体在大气中所受到的浮力为:。第五章气体力学计算（1）阿基米德浮力原理（2）有效重力gagVa流体本身的重力为gVg有效重力为)gV-(gV-gVagag单位体积流体的有效重力为)g-(ag‹#›第五章气体力学计算当时有效重力为正，方向竖直向下，流体在大气中下沉；反之则流体在大气中上浮，由于热气体温度高于大气温度，所以，故热气体有效重力为负，方向向上，热气体在大气中有自动上浮的趋势。agag‹#›第五章气体力学计算（3）热气体的位压头及其分布规律如下图5-1-2所示:‹#›第五章气体力学计算取0—0`为基准面，则热气体的位压头为:)gH-(gH-gHhagagg当基准面取在上方，高度向下量度时为正，故:)g-H()g--H(hggaag（此时H为正值）分布规律：线性，上小下大。注意：由于热气体有自动上升趋势，所以热气体由下向上流动时，位压头是流动的动力。反之，热气体自上向下流动时，位压头应作阻力来对待。‹#›第五章气体力学计算2.热气体静压头及其分布规律(1)定义：热气体的静压头与同一水平面大气静压头压力之差，即相对压力，常称做表压力，用hs表示。(2)分布规律A.静止液体表压力分布规律：上小下大B.热气体表压力分布规律：上大下小注意：当在某一平面上，热气体的表压力为零时，称此面为零压面。在零压面以上，热气体表压力为正，若有缝隙，则热气体将外逸。反之，在零压面以下，热气体表压力为负，冷空气将会被吸入。冶金炉的操作过程中常将零压面控制在炉底上，使炉膛呈正压区，而烟道则为负压区。‹#›第五章气体力学计算3.热气体的动压头由定义知，热气体的动压头22aa2dW2W2-W2hgg二、热气体平衡方程式:s2g2s1g1hhhh三、热气体管流伯努利方程式（双流伯努利方程式）1.表达式：实际流体管流伯努利方程式为:222221211hP2gz2gzWPW‹#›热气体管流伯努利方程式为:L22M2ga221M11h2P)-(H2P)g-(HgggaWWLd2s2g2d1s1g1hhhhhhh即四、热气体管流时的阻力损失计算表达式22002L)(12WkW2khmNt计算特点说明：1.摩擦阻力损失hf计算220022f)1(222WkhmNtWDLWDL第五章气体力学计算‹#›第五章气体力学计算的选择按圆管内流磨阻力计算式计算，工程上一般按经验式。L为计算段长度，D为当量直径，Wo取经济流速，t取时间段的平均值。2.局部阻力损失的计算hr局部阻力系数仍按附表6查出，wo仍取经济流速，温度则取对应与w的温度。3.热气体自上而下流动时，位压头作为阻力损失考虑，反之，热气体自下而上流动时，位压头应从阻力损失中减去。4.两截面上的压头损失等于两截面上表压力之差‹#›第五章气体力学计算§5.2排烟系统及烟囱排烟系统及烟囱的重要性一、烟囱(实物如下图）‹#›第五章气体力学计算1.烟囱的工作原理烟囱能将烟气从炉尾经烟道烟囱排入大气，是因烟囱底部具有抽力，亦称吸力。烟囱产生抽力的原因是热气体相对于大气的特殊规律造成的。如图5-2-1，在烟囱内等温情况下:‹#›第五章气体力学计算gHPPgHPPg32a34差值△,所以气体能自动地由炉膛入口并排入大气，称自动通风。实际上△P即为烟囱底部截面对烟囱顶部截面所产生的位压头，所以，烟囱底部的位压头是烟囱排烟的动力。如图5-2-2，以3-3为基准面，在气体静止状态下列出2-2与3-3截面的伯氏方程得公式:0)H(P-PPa24gggtHtHHgggaag)()H(P-00a2‹#›由此式可得出，烟囱底部表压力为负值（称为抽力或吸力）该抽力称理论抽力。它是由位压头产生的，而且与烟囱的高度H、大气的温度ta，烟囱温度tg等因素有关。若烟气在烟囱内流动，则其实际抽力为:LdgaMVghhgHPh)(h-)2W-2W(-)g-H(-Ph2L2223gaM2即实际2.烟囱计算在冶金炉中不论是设计新烟囱，还是对建成的烟囱进行校核，其原理是相同的，现以新设计烟囱为例说明其计算方法。由烟囱的工作原理可知:gga)(hhhHLdV第五章气体力学计算‹#›第五章气体力学计算但此式不能直接用来计算烟囱的高度H，因为式中很多参数均与H有关。所以只能用试算法，其步骤如下：(1)烟囱实际抽力hv的计算LvrLh)3.12.1(hhdhh位压头热气体自上而下流动的烟道系统内总(2)烟囱内动压头增量的计算hd5.1ddsm42,dV4WWV4d)t1(2We)tt1(2W2W2Wh322200203032202032030g22g23d一般取据实际情况定‹#›第五章气体力学计算(3)烟囱内阻损失hl的计算222)1(2h233203020020LddDDttt取当量直径平均值式中(4)空气及烟气密度计算gggaatt1100a‹#›第五章气体力学计算3.烟囱设计计算中的注意事项(1)当几个炉子共用一个烟囱时，在计算hv时，应选用比较大的那炉子的数值。(2)计算烟囱出口及底部直径所用的烟气流量vo，应用两个炉子烟气流量之和。(3)考虑到环境保护问题，烟囱的高大至少应高出周围建筑物3米。(4)布置烟道时，应尽量减少阻力损失。Lh5.3供气系统极其有关计算一、供气管道1.管道布置基本原则(1)供气管道一般架空敷设，管道底部距地面的距离不得小于2米。(2)管道系统中装有换热器时，应设旁道管道，金属换热器后的热风总管上一般要求安装放风阀。煤气管道上应安装放散管及放散阀。煤气总管上除安装调节阀外，还应安装低压快速切断阀。(3)按有关规程进行气密性试验（试压）。(4)管道布置应尽量减少阻力损失。‹#›第五章气体力学计算2.管道计算(1)管径计算(2)管道的阻力损失计算二、常用风机简介按产生压力的大小，风机分为:通风机压力在0.1atm以下鼓风机压力在0.1~3atm以内压缩机压力超过3atm高压压缩机压力超过100atm1.离心式通风机(1)类型低压通风机压力小于981Pa(100mmH2O)中压通风机压力为981~2943Pa(100~300mmH2O)高压通风机压力大于2943Pa(300mmH2O)‹#›第五章气体力学计算(2)结构2.离心式鼓风机离心式鼓风机的工作原理与离心式通风机相似，只是空气的压缩过程通常是经过几个工作叶轮（或称几级）在离心力的作用下进行的。3.回转式风机三、离心式通风机特性及选择计算1.通风机在管道上工作时的总压头单位体积气体通过风机时所获得的机械能，称为通风机产生的总压头。其作用是:a)将气体的压力从吸合空间的po提高到用气空间的pd，即提高到了pd-pob)克服气体沿吸气，排气管道所产生的压头损失LdLshhc)使气体由气体由吸气空间的静止状态达到排风机口处时所具有的动能dW2W2d‹#›第五章气体力学计算2.通风机的风量、功率及效率NNWVHVHNsmsTTPPiiK4.10sN.mmVV330003.风机的特性曲线4.管网特性5.风机的工作点及工况调节‹#›第五章气体力学计算6.风机的选择及计算(1)风机的选择注意事项1)铭牌上标出的全风压、风量、功率是指在最高效率下的h、v及N值。2)风机性能表说明书、铭牌上所标出的风机性能。都是指风机在实验标准状况（1个标准大气压，20摄氏度，密度为1.293）下的数值，工作条件若不同于实验条件，应进行参数换算。3)风机的传动方式有A、B、C、D、E、F等6种。3mKg(2)参数换算i)实际风量hmtP30293273760VVii)实际全风压及轴功率‹#›第五章气体力学计算KW273293760NNP273293760hh0a0tPtP7.通风机的串联与并联当一台风机的风压及风量不能满足需要时，只有同型号的风机才能串、并联使用。风机串联后总风压比二台风机风压之和略低，风量等于一台的风量。风机并联后，风量比两台风机风量之和略低，风量等于一台风机的风压。返回