大学物理 总结 很有用

1、动力学特征：xkF2、运动学特征：3.能量特征：)(cos2122tkAEp)(sin2122tkAEk221kAE简谐振动的基本规律)cos(tAx)sin(tAv)cos(2tAa机械振动总结M点在x轴上投影(P点)的运动规律：xOMPx0tA的长度A振幅AA旋转的角速度振动圆频率A旋转的方向逆时针方向A与x轴的夹角振动相位)cos(0tAx简谐振动与旋转矢量的对应关系)cos(tAx)cos(212212221AAAAA22112211coscossinsinAAAAtgk21221AAA||21AAA)12(12k同方向同频率谐振动合成)cos(111tAx)cos(222tAx合成xPuyxOxtAy2cosωtAyocos若规律相位落后：减相位超前：加求波动方程的方法注意波的传播方向波动总结,2,1,0π2kk,2,1,0π)12(kk2121AAAAA其他21AAA振动始终加强21AAA振动始终减弱1212π2rr波的干涉1s2sP*1r2r波源振动)cos(111tAy)cos(222tAy驻波的振幅与位置有关txAπ2cosπ2cos2驻波方程)(π2cos1xtAy正向)(π2cos2xtAy负向21yyy各质点都在作同频率的简谐运动小结杨氏双缝干涉薄膜干涉单缝衍射光栅衍射光的干涉光的衍射光的偏振(马吕斯定律)光是横波Δ,2,1,kk明条纹,1,0,2)12(kk暗条纹本章思路光程差光的波动性相位差和光程差的关系：劈尖干涉牛顿环干涉等倾干涉2一.杨氏双缝实验pr1r2xDdo·明纹中心暗纹中心2)12(kDnxd两相邻明纹（或暗纹）间距ndDx1,2,3...k,2)12(ndDkx…,kndDkx3210，，，干涉相长，明纹干涉相消，暗纹kDnxd如果在真空或空气中,取n=1光的干涉Dnxdndndnrnrtgsin12增透膜和增反膜11n5.12n38.1n增透膜光程差ne2...2,1,02)12(2kkne当干涉相消镀膜的最小厚度应为:0kne4高反膜时...2,122kkne反射光增强,透射光减弱。等厚干涉当时0i光程差222en劈尖ne2l2ke1ke22enk212)(k,...,21k,...,,210k暗纹明纹任何两个相邻的明条纹或暗条纹之间所对应的空气层厚度之差为：21kkeesin2sin1kkeel牛顿环oRrd22dk212)(k,...,21k,...,,210k暗纹明纹第k个明环半径Rkrk)21(第k个暗环半径kRrk222)(dRRrdrR22光的衍射现象1.单缝的夫琅禾费衍射AB2CaEP●212)(sinka.....,,321k22kasin.....,,321k暗条纹衍射角条件明条纹衍射角条件fxfxABaELo●P●ftgx212)(sinka.....,,321k22kasin.....,,321k暗条纹衍射角条件明条纹衍射角条件当衍射角很小θ5osintg212)(kafxk暗纹中心明纹中心.....,,321k.....,,321k22kafxk中央明条纹线宽度正负一级暗纹中心间的距离11xxx暗纹中心22kafxkaf2光栅衍射次极大dP●主极大kdsin,...,,,3210k在相邻两主极大之间有N－2次极大光栅从上到下，相邻两缝发出的光到达点时的光程差都是相等的缺级现象在光栅衍射中如果衍射光满足光栅方程同时又满足单缝衍射暗纹条件，这样的主极大是不存在的把这一现象称作缺级kdsin,...,,,3210kkasin,...,,321k两式相除kadk,...,,321k所缺级次光栅光谱kdsin,...,,,3210k0级1级2级-2级-1级(白)3级-3级二．理想气体的压强公式knp32kTk23三.理想气体的温度公式一.理想气体状态方程：nkTRTMPV气体动理论和热学总结5——3个平动自由度2个转动自由度6——3个平动自由度3个转动自由度分子自由度单原子分子：双原子分子：3——平动自由度多原子分子：四.能量按自由度均分定理。按能量均分定理，若分子具有t个平动自由度，r个转动自由度,则分子的平均动能等于：kTikTrt221)(TRMMiEmol2当气体从温度TTT单原子分子：双原子分子：多原子分子：RTMMEmol233i5iRTMMEmol256iRTMMEmol26五.理想气体的内能:所有分子的动能的总和。RTMMiEmol2六.理想气体的等值过程)(212TTνRi)(212TTνRi过程方程CTPCTVCPVCPV)(212TTνRi)(212TTνRi)(212TTνRi)(2212TTνRi)(12TTνR21lnPPνRT21lnPPνRT000CPCVCT0dQ绝热等温等压等体过程特征Q△EAAEQ吸放吸吸QQQQA七循环过程：0EAQ正循环(热机)121TT卡诺热机卡诺循环（两个等温过程+两个绝热过程）POVBPBVAVAPAabB狭义相对论总结某一事件P在两惯性系中的时空坐标的关系为：z'z'yx'xyvo'o'ss)',',','(tzyx),,,(tzyxP2'1(/)xutxucyy'zz'22/'1(/)tuxctvc正变换2''1(/)xutxuc'yy'zz22''/1(/)tuxctuc逆变换一.爱因斯坦——洛仑兹坐标变换式运动的时钟变慢221cutt运动的长度变短221cvlloooyzxSzxSvy1x2x1x2x0ll设有A、B两个事件，发生在S′系的同一地点，二、相对论质量2201cvmm2201cvvmvmp2mcE20)(cmmEk动量-能量关系：22202cpEE三、相对论的动量四、相对论的能量量子物理总结爱因斯坦光电效应方程Amvhm221一.光电效应h光子的能量和动量hp红限频率:Ah02sin2)cos1(00cmhcmh二.康普顿效应ph三.德布罗意公式四.海森伯坐标和动量的不确定度关系式hpxx*2Ψ概率密度:表示在某处单位体积内粒子出现的概率。五.波函数的统计意义及单值、连续、有限等标准化条件12dV归一化条件波函数还须满足：