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第四章动量守恒本章目录Contentschapter4动量定理Theoremofmomentum碰撞collision动量守恒定律lawofconservationofmomentum质心与质心运动定理centerofmassandTheoremofmasscentermotion第一节4-1theoremofmomentum质点动量定理由力的定义得（力与作用时间的乘积称为力的冲量）即质点动量的元增量等于它获得的元冲量。t0t0p0p即质点动量的增量等于它获得的冲量。积分上式得平均冲力质点动量定理第i个质点受系统内其它质点作用的合力：受系统外部作用的合力：第i个质点对各质点应用质点的动量定理考虑到系统内质点之间的作用力是作用力与反作用力可成对相消。0质点系动量定理得第i个质点受系统内其它质点作用的合力：受系统外部作用的合力：第i个质点第二节4-2lawofconservationofmomentum动量守恒定律据质点系的动量定理微分形式积分形式或或若则定律说明应用内容提要动量定理、动量守恒定律的应用简例例火箭飞行原理与动量守恒定律加速飞行中的火箭火箭飞行速度微分式多级火箭与质量比练习一、用动量定理求跳伞过程中的平均阻力练习二、动量守恒定律与相对运动概念综合应用练习三、动量守恒定律在原子系统衰变中的应用加速飞行中的火箭火箭速度微分式多级火箭与质量比随堂练习一应用动量定理求解平均阻力随堂练习二续练习二随堂练习三第三节4-3centerofmassandtheoremofmasscentermotion质心续例例质心运动定律质心系例例第四节4-4collision碰撞v2v1m1m1m1续，因孤立系统不考虑外力，动量守恒。其内力为弹性力（保守力）做功。对心正碰，碰后系统弹性势能完全恢复到无形变的初态，系统机械能守恒，且动能守恒。对于m2u2m1u1m1v1m2v2完全弹性碰撞v1v2m2u2m1u1m1v1m2v2m2u2m1u1m1v1m2v2正碰v1v2m2u2m1u1m1v1m2v2m2u2m1u1m1v1m2v2v1v2结果m2u2m1u1m1v1m2v2(1)…212m1v1212m2v2212m1u1212m2u2(2)…m2(1)由得u1m1v1v2u2()(3)…u1m1m2v1v2u2()(2)由得2222(4)…(3)(4)得u1v1v2u2即v1v2u2u1(5)…(3)由得(5)和v1u2)(m2m1u12m2m2m(1)u1)(m1m2u22m1m2m(1)v2讨论v1u2)(m2m1u12m2m2m(1)u1)(m1m2u22m1m2m(1)v2v2u2u1v1归纳上述推导结果讨论：v1v2v2v1v2v1v2v1完全非弹性碰撞随堂练习四v1u2)(m2m1u12m2m2m(1)随堂练习五：，，12静30°400m/s碰前碰后12，，XY1，2，为同类粒子,m相同，在一水平面X-Y上发生弹性碰撞，粒子系统在水平的各个方向上无外力作用，其碰撞过程如下图所示：续静30°400m/s碰前碰后，，，：，1，2，为同类粒子，m相同，发生弹性碰撞。XYX-Y为水平面u1v2v1212mu102v112m2v212mu1mv1v20mm由题意知，系统在水平面上动量守恒，且动能守恒。u1v1v2u1v1v2222判知三矢量构成直角三角形290º30º60º2，得u1v1cos400×23346(m·s-1)u1v2sin400×21200(m·s-1)由三角关系可算得作业HOMEWORK4-94-154-184-234-20