3-(1-2)、刚体、转动动能、转动惯量

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资源描述

第三章刚体的转动3.1刚体的定轴转动3.2转动动能转动惯量3.3力矩转动定律3.4力矩的功转动动能定理3.5角动量守恒定律3.6旋进3.7刚体的平面运动第三章刚体的转动3.1刚体的定轴转动一.刚体在任何情况下形状和大小都不发生变化的力学研究对象。即每个质元之间的距离无论运动或受外力时都保持不变。mimjcrji二.刚体运动的基本形式1.平动----刚体内任一直线的方位始终保持不变的运动mimjmimjmimjmimjmimjmimjmimjirjrmimjOijr选取参考点O,则:)1(ijijrrrijvvijaacrij对(1)式求导:mimjmimjmimjmimjmimjmimjmimj二.刚体运动的基本形式1.平动----刚体内任一直线的方位始终保持不变的运动结论:刚体平动时,其上各点具有相同的速度、加速度、及相同的轨迹。只要找到一点的运动规律,刚体的运动规律便全知道了。质心运动定理反映了物体的平动规律。2.刚体的定轴转动刚体的各质元在运动中都绕一固定轴作圆周运动,称为刚体作定轴转动。转动:刚体中所有的点都绕同一直线做圆周运动.转动又分定轴转动和非定轴转动.刚体的平面运动.刚体的一般运动质心的平动绕质心的转动+xz参考平面)(t)()(ttt角位移)(t角坐标00约定r沿逆时针方向转动r沿逆时针方向转动tttddlim0角速度矢量方向:右手螺旋方向参考轴三.刚体定轴转动的特点角加速度tdd1)每一质点均作圆周运动,圆面为转动平面;2)任一质点运动均相同,但不同;3)运动描述仅需一个坐标.,,a,v定轴转动的特点刚体定轴转动(一维转动)的转动方向可以用角速度的正负来表示.00zz四.角速度矢量dmrvrvdtdOXY刚体的平动动能niiikvmE1221平221CMvmimjMCmimjMCmimjMCmimjMCmimjMCmimjMCmimjMCCv其平动动能应为各质元动能和。vc为质心的速度miMCCv3.2转动动能转动惯量一、转动动能Mnimmmm21,刚体的动能应为各质元动能之和,为此将刚体分割成很多很小的质元222221)(2121iiiiiirmrmvmimir任取一质元距转轴,则该质元动能:故刚体的动能:212221)(2121niiiiinikrmrmE刚体绕定轴以角速度旋转ivimri质量不连续分布(离散)212)(21niiikrmE221021limiininmkrmEi22221)(21Idmr221IEk质量连续分布0imMivimridmrI2令dmrrmIiii22-质量不连续分布-质量连续分布221mvEkI-转动惯量dVdsddm-线分布λ=m/ι-面分布σ=m/S-体分布ρ=m/V221IEk二、决定转动惯量的三因素hO质BAX3)刚体转轴的位置。(如细棒绕中心、绕一端)1)刚体的质量;2)刚体的质量分布;(如圆环与圆盘的不同);例1)求质量为m,长为L的均匀细棒对下面三种转轴的转动惯量:转轴通过棒的中心o并与棒垂直转轴通过棒的一端B并与棒垂直转轴通过棒上距质心为h的一点A并与棒垂直hO质BAXdxxdm已知:L、m求:IO、IB、IA解:以棒中心为原点建立坐标OX、将棒分割成许多质元dm.dxdmLm/求:IO2312112mLL求:IBdmxLdmrIB22)2(23313mLL2/2/2)2/(LLdxxLdxdmLm/22222LLodxxdmxdmrIhO质BAXdmLdxxdmrIA2求IALhL23122/2/2)(LLdxxh22121mhmL2mh222)2(12131LmmLmLIIOB222121)121(mLmhmLIIOA注意:dxdmLm/hO质BAXdmLdxx2mh222)()2(12131LmmLmLIIOB质心222)(121)121(mLmhmLIIOA质心或:2)2(LmIIcB2mhIIcA注意:dxdmhO质BALm/XdmLdxx平行轴定理:刚体对任一轴A的转动惯量IA和通过质心并与A轴平行的转动惯量Ic有如下关系:2mdIICAm为刚体的质量、d为轴A与轴C之间的垂直距离MCAd正交轴定理:(仅适用于薄板状刚体)(z⊥x、y,xy轴在刚体平面内Iz-绕垂直其平面的转轴的转动惯量,Ix,Iy-在转动平面内两个正交轴的转动惯量。yxzIII例2)半径为R的质量均匀分布的细圆环及薄圆盘,质量均为m,试分别求出对通过质心并与环面或盘面垂直的转轴的转动惯量。RR解:(1)细圆环RdldldmLCdlRdmRI222222mRRRdlRL解:(2)薄圆盘rdrr2drrdrds2drrdmrdI322rdrdsdm2例2)半径为R的质量均匀分布的细圆环及薄圆盘,质量均为m,试分别求出对通过质心并与环面或盘面垂直的转轴的转动惯量。RdrrdIIRmC3022)薄圆盘r2rdrds2drrdmrdI322rdrdsdm2424Rdrrdr221mR4242RRm例3)求一质量为m的均匀实心球对其一条直径为轴的转动惯量。解:一球绕Z轴旋转,离球心Z高处切一厚为dz的薄圆盘。其半径为22ZRrdZZRdZrdV)(222dZZRdVdm)(22dZZRdmrdI2222)(2121其体积:其质量:其转动惯量:YXZORrdZZdmrdI2212552158mRR334RmdIIRRdZ)ZR(22221YXZORrdZdZ)ZR(22221Am,ιm,Rω例4)系统由一个细杆和一个小球组成,求绕过A点的轴转动时的转动惯量。球杆解:IIIA231mlI杆2)(lRmIIOA球球由平行轴定理:252mRIO球222)(5231lRmmRmlIA

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