水力学课件第五章

第五章流动形态及水头损失流动阻力和水头损失的分类流动阻力内摩擦阻力：流体有粘滞性和横向流速梯度，产生摩擦阻力。压差阻力：局部地区固体边界的形状或大小有急剧改变，或有局部障碍，液流内部结构产生离解和漩涡，流线弯曲，流速分布改变，增加了液流的相对运动，产生压差阻力。摩擦阻力滞止离解压差阻力惯性离解压差阻力水头损失沿程水头损失hf：边壁无变化的均匀流中，水流产生的阻力为摩擦阻力，能量损失为沿程水头损失hf。沿程水头损失均匀分布在整个流段上，与流段的长度成比例，又称为长度损失。局部水头损失hm：边壁沿程急剧变化的非均匀流中，水流产生的阻力为摩擦阻力和压差阻力，其产生的能量损失为局部水头损失hm。总水头损失：hw=hf+hm水头损失的叠加原理工程上为了便于计算，假定沿程水头损失和局部水头损失时单独发生作用的，互不影响，两者可以叠加。注意：(1)局部水头损失实际上是在一定长度内发生的，为了处理方便工程上把局部水头损失发生的地点认为是集中发生在边界突变的断面上。(2)把实际发生局部水头损失的流程中的沿程水头损失，看作是未受局部水头损失而单独发生的。(3)若两局部水头损失距离很近，用叠加法计算出的局部水头损失会偏大，应作为整体进行试验确定hj。(4)通常以流速水头的某一倍数表示水头损失。u1u2abcdhfa-bhmbhmahfb-chmchfc-dv22/(2g)hw=hf+hmv12/(2g)水头损失的计算公式1.沿程水头损失：达西—魏斯巴赫公式式中：—沿程阻力系数(无量纲)—断面平均流速L—管道的长度d—管道的直径2.局部水头损失：—局部损失系数(无量纲)一般由实验测定实际液体流动的两种形态雷诺试验实验条件：1.液面高度恒定；2.水温恒定。层流：各层质点互不混掺紊流：各层质点相互混掺过渡阶段：流速达临界值'cvvv小大cvvv小大层流：流体质点平稳地沿管轴线方向运动，而无横向运动，流体就象分层流动一样，这种流动状态称为层流。紊流：流体质点不仅有纵向运动，而且有横向运动，处于杂乱无章的不规则运动状态，这种流动状态称为紊流。液体形态的判别：雷诺从一系列试验中发现：1）不同种类液体在相同直径的管中进行实验，所测得的临界速度是各不相同的；2）同种液体在不同直径的管中实验，所得的临界速度也不同。故判定临界速度是液体的物理性质(，)和管径(d)的函数。液体形态的判别：对圆管：雷诺数临界雷诺数（液流型态开始转变时的雷诺数）管流下临界雷诺数：Rec=2300管流上临界雷诺数：Rec=1200040000ReddRe2300c雷诺实验是在环境的干扰极小，实验前水箱中的水体经长时间的稳定情况下，经反复多次测量得到的。后人的大量实验很难重复得到雷诺数的准确数值，通常在2000-2300之间。对明渠及天然河道：雷诺数临界雷诺数ReRAR其中R–水力半径；A–过流断面面积；-过流断面上流体与固体壁面接触的周界，称为湿周。Re575c（1）矩形断面渠道水力半径：（2）圆管流水力半径：2bhRbh2144ddRd有一圆形输水管，直径d为2.0cm，管中水流的断面平均流速为1m/s，水温t=15℃，试判别管中水流的型态。当通过石油时，若其他条件相同，问流态是层流还是紊流？(t=15℃时，石油=0.6cm2/s,水=0.0114cm2/s)解：vedR10020.0114175402300evdRν1002333.323000.6管中为石油时层流管中为水时紊流作业1、2均匀流沿程水头损失与切应力的关系沿程水头损失与切应力的关系在管道恒定均匀流中，取总流流段1-1到2-2，各作用力处于平衡状态：F=0。OOz2z11122P1P200G12sinzzl作用于该总流流段上的外力有：①动水压力：P1=p1AP2=p2A②重力：G=V=AL，在流动方向上的投影Gx=ALsin③摩擦阻力：T=0A'=0LOOz2z11122P1P200Gx121200zzpApAALLL01212()()LppzzA写出管轴方向的平衡方程：12sin0PPGT:A两边同除以OOz2z11122P1P200Gx00fLLhAR0fhRRJLOOz2z11122P1P200Gx恒定均匀流基本方程列1-2两断面间的伯努利方程1212()()fppzzh与前式合并得对于同样的过水断面A，湿周最小的断面形状是圆形。工程上将水管做成圆形，渠道做成与圆形接近的梯形，就是为了尽量减小沿程水头损失均匀流过水断面上切应力的分布00rr0=RJRRJR00rr2r2r20442drdd00r0r0RJAR0200,4rruJCr当时，2rJdudydudr0()yrr2rduJdr2Jdurdr00r0ryu圆管中的层流运动圆管均匀层流的断面流速分布2JurdrC820rJ圆管均匀层流的断面平均流速：圆管均匀层流的流量：1AudAA02202001()(2)4rJrrrdrrmax21u0r当时，4128fhdQAl220()4Jurr得：2max0:4Jur流速有最大值圆管均匀层流的沿程水头损失Rdλe6464:其中22flυhdg820rJ由：208rJ322dlhf232flhυd32lgdd2642lddg22λlυdg达西-魏斯巴赫公式通用公式—层流紊流均适用哈根-泊肃叶公式例：利用管径d=75mm的管道输送重油，如图所示，已知重油的重度油=8.83KN/m3，运动粘性系数油=0.9cm2/s，管轴上装有毕托管，水银面高差hp=20mm，求重油每小时流量及每米长的沿程水头损失。2max022ABuppgg1解：、求流量：pABhppgu油油汞22maxsmu/35.202.083.883.828.1336.19max假设重油的流动为层流：smu/175.121max2、求沿程水头损失0654.097964Re64gdlhf2222fhldg979109.0075.0175.1Re4d360041175.12dQ2300层流hm/68.183600075.014.341175.13220.06541.1750.060.07529.8应用细管式粘度计测定油的粘度，已知细管直径d=6mm，测量段长l=2m，实测油的流量Q=77cm3/s，水银压差计的读值hp=30cm，油的密度=900kg/m3。试求油的运动粘度和动力粘度。解:列细管测量段前、后断面能量方程12fpphgg13600(1)(1)0.34.23900mphm设流动为层流242.73/Qvmsd22264642Re22flvlvlvhdgdgvddg2262220.0064.238.5410/646422.73fgdghmslv639008.54107.6910Pas校核62.730.006Re19188.5410vd2300层流液体的紊流运动紊流的形成条件①涡体的形成；②形成后的涡体，脱离原来的流层或流束，掺入邻近的流层或流束。层流与紊流的根本区别在于：层流中各流层的流体质点，互不掺混，有比较规则的“瞬时流线”存在；紊流中有大小不等的涡体震荡于各流层之间，互相掺混液体的紊流运动紊流脉动现象与时均化概念运动要素的脉动现象：紊流中存在大量涡体，涡体沿各方向进行混掺、碰撞，使紊流中任何一个空间点上的运动要素（流速、压强等）随时间不断在变化---紊流运动要素脉动。运动要素的时均化处理：xxxuuu瞬时点流速时均点流速脉动点流速01TxxuudtTxxxuuu'01()TxxxuuudtT0011TTxxudtudtTT0xxuu其它运动要素也同样处理：00110TTppdtpppTppdtTT:一般取100个以上波形的时间间隔脉动值说明：①脉动值不能当作微量处理，有时可达到时均值的三分之一。②脉动总是三维的，虽然主流是一维或二维的，但均产生三个方向的脉动速度。③脉动是涡体互相掺混、交换的结果，不是流体分子的运动。注意：紊流恒定流—指时间平均的运动要素不随时间而变化的流动。紊流非恒定流—指时间平均的运动要素随时间而变化的流动。之前研究总流时提到的恒定流、非恒定流、流线、流束、总流等都是对时均值而言。？？由于紊流的质点掺混与参数脉动，除质点间相互摩擦引起的切应力（牛顿应力）外，还存在由于质点掺混引起的紊流附加切应力（雷诺应力），即式中211925年，德国力学家普朗特（Prandtl)根据气体分子自由程的概念，提出了计算紊流附加切应力的混合长度理论。yuddx1为牛顿应力；'y'x2uu为雷诺应力；2x''22xydduuuly式中l为混合长度。普朗特假设l=Ky，K为待定系数，又称为卡门通用常数，一般取K=0.4，y为流体质点到壁面的距离紊流的切应力与流速分布根据普朗特的混合长度理论进行积分，可得紊流的流速分布上式为紊流速度分布公式，又称普朗特—卡门(Karmen)对数分布律。*1lnuycvK式中0*v称为阻力速度，是一常数，0为壁面切应力。紊流中的层流底层与紊流区层流底层（粘性底层）：紧靠固体边界的地方，由于管壁及流体粘性的影响，流体质点流速小，流态属于层流的流体层。层流底层厚度一般只有百分之几毫米，最大只有几毫米。粘性底层速度分布：紊流区：粘性底层以外为紊流区，包括紊动充分发展的紊流流核区和紊流处于发展状态的过渡层（厚度仅百分之几厘米）。0***vyvyuuyv代入阻力速度作业3、4紊流的沿程水头损失尼古拉兹阻力实验1933年，德国力学家尼古拉兹（Nikuradse）进行了管流沿程阻力系数的实验研究。实验证明：沿程阻力系数的影响因素主要有雷诺数与管壁的相对粗糙度，即式中的e为管壁的绝对粗糙度。作为已知条件，尼古拉兹采用人工粗糙—均匀沙粒。将已知粒径的沙粒粘贴在管道壁面上，沙粒的粒径e与管道直径D之比即为该管的相对粗糙度。DeRef,在雷诺实验装置的基础上，尼古拉兹采用不同相对粗糙的实验管段，对每根管实测不同流量下的流速v与沿程水头损失hf。将实测数据分别由公式计算出相应的雷诺数Re与沿程阻力系数，点绘到对数坐标上DRev和f22hglDvlglgReDeabcdef30110141尼古拉兹实验（实验曲线）—人工粗糙度根据沿程阻力系数的变化规律，实验曲线分为5个区：（1）层流区（ab线，lgRe＜3.3，Re＜2300）不同相对粗糙的实验点都在同一根线上，说明沿程阻力系数与相对粗糙无关，只是雷诺数的函数，并符合前面的理论结果。（2）过渡区（bc线，lgRe=3.3-3.6，Re=2300-4000）不同相对粗糙的实验点都在同一根线上，说明沿程阻力系数与相对粗糙无关，也只是雷诺数的函数，但关系不确切，层流向紊流过渡的临界区域，实用意义不大。（3）紊流光滑区（cd线，lgRe＞3.6，Re＞4000）不同相对粗糙的实验点都在同一根线上，说明沿程阻力系数与相对粗糙无关，也只是雷诺数的函数。但随雷诺数的增大，不同相对粗糙的实验点相继离开此线，粗糙越小，离开的越晚。这一现象为“水力光滑”。“水力光滑”—当壁面的绝对粗糙度小于层流底层厚度时，壁面粗糙对紊流核心没有影响