矿井通风阻力

太原理工大学阳泉学院资源系《通风安全学》第三章井巷通风阻力本章主要内容第一节井巷断面上风速分布一、风流流动状态二、井巷断面上风速分布第二节摩擦阻力一、摩擦阻力二、摩擦阻力系数与摩擦风阻三、井巷摩擦阻力计算方法第三节局部阻力一、局部阻力及其计算二、局部阻力系数和局部风阻本章主要内容第四节矿井总风阻与等级孔一、井巷阻力特性二、矿井总风阻三、矿井等级孔第五节井巷通风阻力测算一、通风阻力hR测算二、局部阻力测算三、井筒阻力测算四、测算结果分析第六节降低矿井通风阻力措施一、降低井巷摩擦阻力的措施二、降低局部阻力措施本章主要内容本章重点和难点：摩擦阻力和局部阻力产生的原因和测算第三章井巷通风阻力当空气沿井巷运动时，由于风流的粘滞性和惯性以及井巷壁面等对风流的阻滞、扰动作用而形成通风阻力，它是造成风流能量损失的原因。井巷通风阻力可分为两类：摩擦阻力(也称为沿程阻力)和局部阻力。第一节井巷断面上风速分布第一节井巷断面上风速分布一、风流流态1、管道流层流：同一流体在同一管道中流动时，不同的流速，会形成不同的流动状态。当流速较低时，流体质点互不混杂，沿着与管轴平行的方向作层状运动，称为层流(或滞流)。第一节井巷断面上风速分布•紊流：当流速较大时，流体质点的运动速度在大小和方向上都随时发生变化，成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流(或湍流)。研究层流与紊流的主要意义：在于两种流态有着不同的阻力定律。第一节井巷断面上风速分布风流流态判断（１）雷诺数－Re平均流速v、管道直径d和流体的运动粘性系数。在实际工程计算中，通常以Re=2300作为管道流动流态的判定准数，即：Re≤2300层流，Re＞2300紊流vdRe第一节井巷断面上风速分布（２）当量直径对于非圆形断面的井巷，Re数中的管道直径d应以井巷断面的当量直径de来表示：非圆形断面井巷的雷诺数对于不同形状的井巷断面，其周长U与断面积S的关系，可用下式表示：C—断面形状系数：梯形C=4.16；三心拱C=3.85；半圆拱C=3.90。USde4UvSRe4SCU第一节井巷断面上风速分布（3）、孔隙介质流在采空区和煤层等多孔介质中风流的流态判别准数为：式中：K—冒落带渗流系数，m2；l—滤流带粗糙度系数，m。层流，Re≤0.25；紊流，Re＞2.5；过渡流0.25Re2.5例：某巷道采用工字钢支护，S=9m2，Q=240m3/min=4m3/s，判断风流流态。解：Re=Vd/ν=4VS/(Uν)=4×4×9/(15×10-6×4.16×3)=846152300,紊流巷道条件同上，Re=2300层流临界风速：V=Re×U×ν/4S=2300×4.16×3×15×10-6/(4×9)=0.012m/s0.15lvKRe第一节井巷断面上风速分布•由于煤矿中大部分巷道的断面均大于2.5m2，井下巷道中的最低风速均在0.25m/S以上，所以说井巷中的风流大部为紊流，很少为层流。第一节井巷断面上风速分布二、井巷断面上风速分布（１）紊流脉动风流中各点的流速、压力等物理参数随时间作不规则（２）时均速度瞬时速度vx随时间τ的变化。其值虽然不断变化，但在一足够长的时间段T内，流速vx总是围绕着某一平均值上下波动。Tvxvxt第一节井巷断面上风速分布(３）巷道风速分布由于空气的粘性和井巷壁面摩擦影响，井巷断面上风速分布是不均匀的。层流边层：在贴近壁面处仍存在层流运动薄层，即层流边层。其厚度δ随Re增加而变薄，它的存在对流动阻力、传热和传质过程有较大影响。第一节井巷断面上风速分布在层流边层以外，从巷壁向巷道轴心方向，风速逐渐增大，呈抛物线分布。δvvmaxvmax巷道剖面3.25m/s3.02.752.502.252.0第一节井巷断面上风速分布平均风速：式中：巷道通过风量Q。则：Q＝V×S风速分布系数：断面上平均风速v与最大风速vmax的比值称为风速分布系数(速度场系数)，用Kv表示：巷壁愈光滑，Kv值愈大，即断面上风速分布愈均匀。砌碹巷道，Kv=0.8～0.86；木棚支护巷道，Kv=0.68～0.82；无支护巷道，Kv=0.74～0.81。SiSvSvd1SiSvdmaxvvKv速度分布不对称最大风速不在轴线上！第三章井巷通风阻力第二节摩擦风阻与阻力第二节摩擦风阻与阻力一、摩擦阻力风流在井巷中作沿程流动时，由于流体层间的摩擦和流体与井巷壁面之间的摩擦所形成的阻力称为摩擦阻力(也叫沿程阻力)。由流体力学可知，无论层流还是紊流，以风流压能损失来反映的摩擦阻力可用下式来计算：Paλ－无因次系数，即摩擦阻力系数，通过实验求得。d－圆形风管直径，非圆形管用当量直径；2·2vdLhf第二节摩擦风阻与阻力1．尼古拉兹实验能量损失原因：内因：取决于粘滞力和惯性力的比值，用雷诺数Re来衡量；外因：是固体壁面对流体流动的阻碍作用，与管道长度、断面形状及大小、壁面粗糙度有关。壁面粗糙度的影响通过λ值来反映。绝对糙度：砂粒的直径ε就是管壁凸起的高度，相对糙度：绝对糙度ε与管道半径r的比值ε/r第二节摩擦风阻与阻力1．尼古拉兹实验1932～1933年间，尼古拉兹把经过筛分、粒径为ε的砂粒均匀粘贴于管壁。水作为流动介质、对相对糙度分别为1/15、1/30.6、1/60、1/126、1/256、1/507六种不同的管道进行试验研究。对实验数据进行分析整理，在对数坐标纸上画出λ与Re的关系曲线，如图下页所示(书中图3-2-1)。0.20.30.40.50.60.70.80.91.01.12.62.83.03.23.43.63.84.04.24.44.64.85.05.25.45.65.86.0lg1000lgRe第二节摩擦风阻与阻力115r130.6r160r1126r1256r1507r2lg274.11rⅠ区—层流区当Re＜2320(即lgRe＜3.36)时,只与Re有关，且λ=64/Re。与ε/r无关;Ⅱ区—过渡流区。2320≤Re≤4000(即3.36≤lgRe≤3.6)，不同的管内流体由层流转变为紊流。λ随Re增大而增大，与ε/r无明显关系。Ⅲ区—水力光滑管区。紊流状态(Re＞4000)λ与ε仍然无关，只与Re有关Ⅳ区—紊流过渡区，各种不同相对糙度的实验点各自分散呈一波状曲线，λ值既与Re有关，也与ε/r有关。第二节摩擦风阻与阻力2．层流摩擦阻力当流体在圆形管道中作层流流动时，从理论上可以导出摩擦阻力计算式：∵μ=ρ·ν∴可得圆管层流时的沿程阻力。层流摩擦阻力和平均流速的一次方成正比。vdLhf232VdRe2··642vdLRehfRe64第二节摩擦风阻与阻力3、紊流摩擦阻力对于紊流运动，λ=f(Re，ε/r)，关系比较复杂。用当量直径de=4S/U代替d，代入阻力通式，则得到紊流状态下井巷的摩擦阻力计算式：23288QSLUvSLUhf第二节摩擦风阻与阻力二、摩擦阻力系数与摩擦风阻1．摩擦阻力系数α大多数通风井巷风流的Re值已进入阻力平方区，λ值只与相对糙度有关，对于几何尺寸和支护已定型的井巷，相对糙度一定，则λ可视为定值；在标准状态下空气密度ρ=1.2kg/m3。令：α称为摩擦阻力系数，单位为kg/m3或N.s2/m4。82.10第二节摩擦风阻与阻力标准摩擦阻力系数：通过大量实验和实测所得的、在标准状态（ρ0=1.2kg/m3）条件下的井巷的摩擦阻力系数，即所谓标准值α0值，井巷中空气密度ρ≠1.2kg/m3时，α值应修正：则得到紊流状态下井巷的摩擦阻力计算式写为：23QSLUhf第二节摩擦风阻与阻力α系数影响因素对于砌碹、锚喷巷道—只考虑横断面上方向相对粗糙度；对于木棚、工字钢、U型棚等还要考虑纵口径Δ=l/d0ld0工字钢支架在巷道中流动状态α随Δ变化实验曲线0481216200481216第二节摩擦风阻与阻力2．摩擦风阻Rf对于已给定的井巷，L、U、S都为已知数，故可把上式中的α、L、U、S归结为一个参数Rf：Rf称为巷道的摩擦风阻，其单位为：kg/m7或N.s2/m8。工程单位：kgf.s2/m8，或写成kμ,1N.s2/m8=9.8kμ3SLURf第二节摩擦风阻与阻力Rf＝f(ρ,ε,S,U,L)。在正常条件下当某一段井巷中的空气密度ρ一般变化不大时，可将Rf看作是反映井巷几何特征的参数。则得到紊流状态下井巷的摩擦阻力计算式写为：此式就是完全紊流(进入阻力平方区)下的摩擦阻力定律。2QRhffRf与hf区别：Rf是风流流动的阻抗参数；hf是流动过程能量损失。第二节摩擦风阻与阻力三、井巷摩擦阻力计算方法新建矿井：查表得α0→计算α→计算Rf→计算hf→计算总阻力损失→选择通风设备生产矿井：测得hf→计算Rf→计算α→计算α0→指导生产第二节摩擦风阻与阻力例题3-3某设计巷道为梯形断面，S=8m2，L=1000m，采用工字钢棚支护，支架截面高度d0=14cm，纵口径Δ=5，计划通过风量Q=1200m3/min，预计巷道中空气密度ρ=1.25kg/m3，求该段巷道的通风阻力。解根据所给的d0、Δ、S值，由附录4附表4-4查得:α0=284.2×10－4×0.88=0.025Ns2/m4实际摩擦阻力系数Ns2／m4巷道摩擦风阻巷道摩擦阻力026.02.125.1025.02.108/mNs0.598877.111000026.06.42333SSLSLURfPaQRhff2.239601200598.022第二节摩擦风阻与阻力四、通风阻力功耗和电耗设主要通风机效率η=60%，为了克服这段阻力，一年耗多少度电？KWQhNf97.76.01000202.239100068860.8kWh2436097.724360NW第三章井巷通风阻力第三节局部风阻与阻力第三节局部风阻与阻力由于井巷断面、方向变化以及分岔或汇合等原因，使均匀流动在局部地区受到影响而破坏，从而引起风流速度场分布变化和产生涡流等，造成风流能量损失，这种阻力称为局部阻力。由于局部阻力所产生风流速度场分布的变化比较复杂性，对局部阻力的计算一般采用经验公式。第三节局部风阻与阻力一、局部阻力及其计算和摩擦阻力类似，局部阻力hl一般也用动压的倍数来表示：ξ——局部阻力系数，无因次。层流ξ：计算局部阻力，关键是局部阻力系数确定，因v=Q/S,当ξ确定后，便可用：22vhlReB222QShl第三节局部风阻与阻力几种常见的局部阻力产生的类型：１、突变紊流通过突变部分时，由于惯性作用，出现主流与边壁脱离的现象，在主流与边壁之间形成涡漩区，从而增加能量损失。第三节局部风阻与阻力２、渐变主要是由于沿流动方向出现减速增压现象，在边壁附近产生涡漩。因为V↓hv↓p，压差的作用方向与流动方向相反，使边壁附近，流速本来就小，趋于0,在这些地方主流与边壁面脱离，出现与主流相反的流动，面涡漩。第三节局部风阻与阻力３、转弯处流体质点在转弯处受到离心力作用，在外侧出现减速增压，出现涡漩。４、分岔与会合上述的综合。∴局部阻力的产生主要是与涡漩区有关，涡漩区愈大，能量损失愈多，局部阻力愈大。第三节局部风阻与阻力二、局部阻力系数和局部风阻(一)局部阻力系数ξ紊流局部阻力系数ξ一般主要取决于局部阻力物的形状，而边壁的粗糙程度为次要因素。第三节局部风阻与阻力1．突然扩大或v1、v2——分别为小断面和大断面的平均流速，m/s；S1、S2——分别为小断面和大断面的面积，m；ρm——空气平均密度，kg/m3。对于粗糙度较大的井巷，可进行修正：2211211222122211QSvvSShl2222222222122221QSvvSShl01.01第三节局部风阻与阻力2．突然缩小对应于小断面的动压，ξ值可按下式计算：1215.0SS013.01