大物下复习资料

-1-《大学物理》下学期复习资料【三】简谐振动1.简谐运动的定义：（1）kxF合；（2）xdtxd222；（3）x=Acos(ωt+φ)弹簧振子的角频率mkT222.求振动方程)cos(tAx——由已知条件(如t=0时0x的大小，v0的方向正、负)求A、φ。其中求φ是关键和难点。（其中φ的象限要同时结合正弦与余弦式确定)其中振动速度的方向是下一时刻的位置移动方向，它不同于波动中用平移波形图来确定速度方向。可直接写φ的情况：振子从x轴正向最远端mx处由静止释放时φ=0，A=mx，从x轴负向最远端由静止释放时(1)公式法：(一般取|φ|≤π)[说明]同时应用上面左边的两式即可求出A和值（同时满足sin、cos的正、负关系）。如果用上面的tg式求φ将得到两个值，这时必须结合sin或cos的正、负关系判定其象限，也可应用旋转矢量确定值或所在象限。(2)旋转矢量法：由t=0时0x的大小及v0的方向可作出旋转矢量图。反之，由图可知A、φ值及v0方向。(3)振动曲线法：由x-t图观察A、T。由特征点的位移、速度方向（正、负），按方法(1)求φ。3.简谐振动的能量：Ek＝221mv，Ep＝221kx，E=Ek+Ep＝221kA。kE2A[注意]振子与弹簧的总机械能E守恒，E等于外界给系统的初始能量（如作功）。4.振动的合成：x=x1+x2=A1cos(ωt+φ1)+A2cos(ωt+φ2)=Acos(ωt+φ)其中)cos(AA2AAA12212221，22112211cosAcosAsinAsinA1tg当Δφ＝φ2-φ1=2kπ时：A=A1+A2(加强)当Δφ＝φ2-φ1=(2k+1)π时：A=|A1-A2|(减弱)[注意]上式求出的对应两个值，必须根据v0的方向确定其中的正确值（具体方法同上面内容2.中的说明）。如果同一方向上两个振动同相位（或反相位），则将两分振动的函数式相加（或相减），就可得到合振动。【四】简谐波uT，ω=2π，κ=2π/λ。由振源的振动决定，u、λ因介质的性质而异。1.求波动方程（波函数）的方法(1)已知原点O处的振动方程：直接由y0=Acos(ωt+φ)写出波动方程y=Acos[ω（tux）+φ][注意]当波沿x轴负向传播时，上式中x前改为＋号。波动方程表示x轴上任一点（坐标为x）的振动。（原点处振动传到x处需时间等于x2ux，即x处相位比O点落后2πx/λ。上面两式为同一值）如果没有直接给出O点的振动方程，也可以按【三】中所述的方法，由题给条件求出原点处的振动式，再改写为波动式。(2)先设波动方程（波沿X轴正向传播时)/2cos(xtAy，波沿x轴负向传播时x前符号为＋），并写出速度式)/2sin(/xtAtyv，根据题给条件求A、、。其方法与求振动方程相似。公式法：将题中条件（如t＝0时x处y值及v正负）代入波动方程与速度式，可联立求解值。波动曲线法：由图可知A、、u的方向（决定波动方程中x项的符号），以及波形图所对应的t’时刻各质元的位移、速度方向（按波速方向平移波动曲线可得）。按公式法，由x、v值可求出，如果给出了0t时的波形图，还可求出。与振动问题的区别：由波形图判断某点的速度方向与由振动曲线判断质点的速度方向不同！波动中质元的机械能不守恒！-2-旋转矢量法：根据某一时刻（t=0或t’时刻）、某一点的y值以及v的方向作矢量图，可确定值。对两列波在某一点处的合振动，由φ1与φ2作相量图，对特殊角可直接求φ，对一般角可确定φ的象限。2.由波动方程求某处质元的振动方程与速度：将x值代入上面的波动方程与速度公式即可，也可画振动曲线。这时，用加下标的y表示具体点的振动位移（不要将其写作x）。3.波的能量波的传播是能量的传播。在传播过程中质元的动能和势能在任何时刻都相等（与质点的振动不同），在平衡位置处ΔWk=ΔWp)(22yA，在最大位移处ΔWk=ΔWp=0，在平衡位置质元的动能与势能同时达到最大。4.波的干涉（两相干波的叠加）①相干条件：频率相同，振动方向一致，位相差恒定；②相位差与相长干涉、相消干涉：Δφ＝φ2-φ1==)-(12λπ2rr{）（减弱）（加强2λ1212)1+2(±=-=Δπ)1+2(±λ±=-=Δπ2±krrrkkrrrk5.半波损失：波从波疏媒质（ρu较小）传向波密媒质（ρu较大），在反射点处，反射波与入射波的相位差Δφ=，波程差Δ=λ21（相当于反射波多走了λ21）。（注）相位差等价，但规定取+π，对应的波程差21。6.驻波：两列振幅相等的相干波，在同一直线上沿相反方向传播，所形成的分段振动的现象。相邻波节（或波腹）之间的距离为λ21。取波腹为坐标原点，则波节位置=2/k，波腹位置=2/)(21k（k=0,1,2…）弦线上形成驻波的条件：L＝2/n(n=1,2…)波从波疏媒质传向固定端并形成驻波时，是半波反射，固定端是波节；波从波密媒质传向自由端并形成驻波时，是全波反自由端是波腹。注意：对于角频率相同的两个振动或两列余弦波的合成问题，如果初相位为2/时可将方程式化为正弦式，再直接相加。【五】光的干涉1.获得相干光的方法：把一个光源的一点发出的光分为两束，具体有分波阵面法和分振幅法2.光程：光程nrL（光在介质中传播r距离，与光在真空中传播nr距离时对应的相位差相同）相位差与光程差的关系：（相消）（相长）2)1k2()1k2(kk2{2在一条光线传播的路径上放置折射率为n，厚度为d的透明介质，引起的光程改变为(n-1)d；介质内n/'3.杨氏双缝干涉：分波阵面法，干涉条纹为等间隔的直条纹。(入射光为单色光，光程差Δ=dsinθ)明条纹：dsinθ=±kλ（中央明纹对应于k=0，θ＝0）中心位置xk=Dtgθ≈Dsinθ=±kλdD(k=0,1,2,…)暗纹：dsinθ=±212kλ，中心位置xk=Dtgθ≈Dsinθ=±212kλdD(k=0,1,2,3,…)相邻明(暗)纹间隔：Δx=dDλ，相邻两明（或暗）纹对应的光程差为λ,相邻明、暗纹光程差为λ/2典型问题：在缝S1上放置透明介质（折射率为n,厚度为b），求干涉条纹移动方向、移动的条纹数目、条纹移动的距离。分析：（1）判断中央明纹（Δ=0）的移动。在缝S1上放置透明介质后，上边光路的光程增大(n-1)d，只有下边光路的光程也增大，由12rr可知，新的中央明纹在O点上方，因此条纹整体向上移动。（如果在缝S2上放置透明介质则条纹向下移）-3-（2）设新中央明纹的位置在原条纹的k级明纹处，其坐标为xk。由(n-1)b=k’λ可求出移动的条纹数k’=(n-1)b／λ；由(n-1)b=dsin，可求出中央条纹移动的距离=Dtg≈Dsin=(n-1)bD／d，也是所有条纹整体移动的距离。4.薄膜干涉1――等厚条纹（同一条纹对应的膜厚相等.包括劈尖膜、牛顿环）：光线近于垂直入射到薄膜的上表面，在薄膜上下表面处产生的两反射光发生干涉。)0,(ne22反（反射光有一次且只有一次，半波损失时才取“+2/”项）；同一条纹处等厚，相邻两明（或暗）纹间隔为n2x，对应的厚度差为n2λ=eΔ牛顿环半径：明纹)n2/(R)1k2(r，(k=1,…)；暗纹n/Rkr，(k=0,…)5.薄膜干涉2――增透膜、增反膜（均厚介质表面镀膜，光线垂直入射，对特定波长的反射光分别发生相消、相长干涉，以增加入射光的透射率、反射率），平等膜上方看到的只是同一级条纹。光程差：)0,(ne22反（膜的上下两表面中只存在一次半波损失时才加上2/）6.迈克尔逊干涉仪：利用分振幅法产生双光束干涉，干涉条纹每移动一条相当于空气膜厚度改变21。两反射镜到分光点的距离差为h，则Δ＝2h；在干涉仪一条光路上放置透明介质（n，b），则光程差的改变量为2(n-1)b。薄膜干涉的分析步骤：以膜的上下表面为反射面，判断半波反射，求出光程差，由干涉相长（或相消）条件确定明纹（或暗纹）。【六】光的衍射1.惠更斯—菲涅耳原理：子波，子波干涉2.单缝（半波带法）：暗纹λ±=θsinka，明纹dsinθ=±212kλ，式中k=1,2,3,…（与双缝干涉的暗纹公式不同！）（中央明纹中心对应于θ＝0。条纹不等宽，中央宽，其它窄，光强主要集中在中央明纹内）中央明条纹线宽度：Δx0=2*f*tgθ≈2*fsinθ=2fλ/a；衍射反比定律：ax/0，即缝宽远大于波长时无衍射。3.光栅衍射：光栅方程（决定主极大位置）：λk±=θsind（k=0,1,2,…,km其中d=a+b，a为透光缝宽；（应用——①可见的最高谱线级次：由θ=π/2求kmax=/d，kmax带小数时km取其整数，kmax恰为整数时km=kmax-1。（kmax对应的位置无限远，看不见）；②谱线强度受单缝衍射调制，一般有缺级现象。aba为整数时，它就是第一缺级；③求单缝衍射明纹或光栅主极大位置xk的方法与双缝干涉相似，但要注意θ角较大时tgθ≠sinθ；④单缝衍射中央明纹内有(2k-1)条干涉明纹(dsinθ=kλ,asinθ=λ)；⑤两种入射光波长不同时，光栅谱线重叠表示对应同一衍射角θ；衍射条纹坐标：ftgx，其中为衍射角，以光轴为基准方向，逆时针为正，顺时间为负。取值：2/2/到（附1）入射光倾斜入射时，Δ＝AC+CB=d(sini±sinθ)，入射光与衍射光在光轴同侧时取正号，k值正负取决坐标正向。（附2）双缝干涉——明暗条纹相间且等间隔；单缝衍射——中央明纹亮且宽，其它明纹光强迅速下降。光栅衍射——明纹窄而亮，中央明纹宽度约为双缝干涉的1／N。（附3）几何光学是波动光学在λ／a→0时的极限情形。4.光学仪器分辨本领仪器的最小分辨角(角分辨率)：D/22.1，其倒数为分辨率R。提高分辨率途径：采用短波光，增大透镜孔径。5.X射线衍射布拉格公式（主极大）：sind2φ=kλk=1,2,…,（掠射角φ：入射光与晶面夹角）-4-［附］几种干涉、衍射公式的比较：光程差明纹暗纹条纹特点双缝干涉(分波列)sindksind条纹中心xk=dDk(k=0,1,2,…)2/)1k2(sindxk=±dD21k2(k=0,1,2,…)等间隔、等宽；明纹k称干涉级，中央明纹k=0相邻明纹间隔Δx=dDλ薄膜干涉(分振幅)ne2或22ne（n是膜的折射率）k)0,(ne22（k=1,2,…）牛顿环Rn21k2r22/)1k2(（k=0,1,2,…）牛顿环Rnkr2劈尖顶端e＝0，相邻明纹间隔nnx2sin2膜的上下表面有且仅有一次半波反射时2/ne2,否则ne2单缝衍射sina2/)1k2(sina（k=1,2,…）ksina（k=1,2,…）条纹不等宽，中央明纹是其它明纹两倍宽；宽度a/f2式右对应的明暗纹与其它不同光栅衍射（d=a+b）(a+b)sinθ(垂直入射时)ksin)ba(（k=0,1,2,…）不作要求在暗背景下的窄且亮的细线。d=a+b，缺ad的整数倍X射线衍射2dsinksind2（k=1,2,…）为掠射角（入射光与晶面的夹角）【七】光的偏振按偏振状态将光分为线偏振光、自然光、部分偏振光。线偏振光也称完全偏振光或平面偏振光。1.马吕斯定律：I=I0cos2α(I0为入射的线偏振光强度，α为入射光E振动方向与检偏器偏振化方向的夹角)偏振化方向即E振动方向。理想情况下，右图中自然光通过三个偏振片，光强依次为0211II，212cosII，)90(cosIcosII022'2232.布儒斯特定律：12nno=itgio为起偏振角(布儒斯特角)，此时反射光为线偏