光学谐振腔

首页上页下页退出1第十七章(二)激光前言（一）自发辐射与能级寿命（二）受激辐射和吸收（三）粒子数反转（四）光学谐振腔（五）纵膜与横模（六）激光的应用首页上页下页退出2前言一、激光(Laser)全名是“辐射的受激发射光放大”(LightAmplificationbyStimulatedEmissionofRadiation)1917年，爱因斯坦在他的辐射理论中预言有受激发射的存在。1964年钱学森建议使用“激光”。·1961年9月我国第一台激光器问世。•激光器是从微波量子放大器发展而来。1960年，梅曼（Maiman)成功制成第一台红宝石激光器。同年，雅文（Javan）又制成了氦氖激光器。首页上页下页退出3二、特点：三、种类：四、波长：极紫外──可见光──亚毫米(100nm）（1.222mm）单色性极好（～10–8A0，即2×10-9nm）方向性极好（发散角～10-4弧度，若D=2cm，月-地光斑几百米。1962年—红宝石激光器）亮度极好（脉冲功率～1014瓦，太阳表面亮度的1010倍）相干性极好（相干长度达102Km）按工作物质分固体（如红宝石Al2O3）液体（如某些染料）气体（如He-Ne，CO2）半导体（如砷化镓GaAs）按工作方式分连续式（功率可达104W）脉冲式（瞬时功率可达1014W）首页上页下页退出4（一）自发辐射与能级寿命处于高能级的原子是不稳定的，它要向低能级跃迁并发射一个频率为的光子。hEEnm)(1、自发辐射及其规律﹡处于高能级的原子，在没有外界影响的情况下，自发地发生向低能级的跃迁，叫做自发辐射。﹡自发辐射的规律：设在时刻t处于能级E2的原子中，有一定数量的原子在dt时间内会自发地跃迁到E1能级上。对于个别原子的辐射，是随机的。对于大量原子的辐射则遵从统计规律。E2E1N2N1h一种是不受外界影响的自发地发生，一种是在外界影响下发生。首页上页下页退出5玻耳兹曼统计分布：若E2E1，则两能级上的原子数目之比由大量原子组成的系统，在温度不太低的平衡态，原子数目按能级的分布服从玻耳兹曼统计分布：/kTEEeNN1212即在正常情况下，处于高能级的原子数要比低度能级上的原子数要少很多即位于高能级原子的数目随能级的增高按指数衰减。式中n为决定能量的主量子数首页上页下页退出6例如，若取T～103K,kT～1.38×10-20J～0.086eVE2–E1～1eV其估计值为608601121012~eeNN.kT/EE﹡设在t时刻处于E2能级的原子数为N2，在t—t+dt时间内，有-dN2个原子跃迁到E1能级，即原子在dt时间内自发跃迁的概率为22NdN对于自发跃迁，跃迁的概率与该能级上的原子数成正比，若设A21为单位时间内自发跃迁的概率（称为自发辐射系数），则有首页上页下页退出7tA20221eNN其表明，处于高能级的原子数，随时间的增长按指数规律减少。设t=0时，处于能级E2的原子数为N20，则由（1）积分得，)1(21221dtANdN自发221NdtdN自发即即，单位时间内从E2能级上跃迁的原子数与N2成正比。dtANdNtNN021220即首页上页下页退出82、能级的平均寿命﹡公式的物理意义：dtANdN2122其表示-dN2个原子在E2能级上存在了t秒后，才在dt的时间间隔内离去，即-dN2=A21N2dt个原子在E2能级上的寿命是t秒。如果将所有原子处于E2能级的寿命ti求和，即求∑ti，再除以原子总数N20，即表示原子在E2能级上的平均寿命。﹡能级的平均寿命：设-dN2个原子处于E2能级的寿命为t,那么-dN2个原子在E2能级中的总寿命为tA21N2dt，将这个结果，对所有可能的寿命求和，即为N20个原子处于E2能级的全部寿命的总和，即总寿命为02021022121tdteNAtdtNAtA首页上页下页退出9于是平均寿命为02120020212121dtteANtdteNAtAtA积分，得＝1／A21即原子在某一能级上的寿命，与原子在该能级上单位时间内自发跃迁的概率有关。显然，单位时间内自发跃迁的概率越大，则其平均寿命就短。不同的能级，它的平均寿命不同。一般说来，大多数能级的平均寿命约为10-8秒，但也有些元素的某几个能级的平均寿命比较长，约为10-4秒，是普通能级平均寿命的104倍。这种能级称之为亚稳态能级。首页上页下页退出10（二）受激辐射和吸收1．受激辐射▼处于激发态的原子，在外来光子的作用下，引起从高能态向低能态的跃迁，且辐射光子的能量与外来光子的能量相同，这种过程叫受激辐射。E2E1N2N1h全同光子▼设激励光强为I，则单位时间内，从E2E1受激辐射的原子数与I，N2成正比。首页上页下页退出11引入W21－－－称为单位时间内受激辐射的概率，即特点：(1)只有外来光子的能量hv=E2-E1，才能引起受激辐射。(2)受激辐射光与外来光的频率、偏振方向、位相及传播方向均相同。光子是玻色子，不满足泡利原理，可以多个光子占据同一量子态。我们定义：占据同一量子态的光子的平均数为光源的光子简并度，并记作,221NdtdN受激即dtWNdN21221受激即受激辐射的概率正比于处在该能级上的原子数，首页上页下页退出12(3)具有光的放大作用——在受激辐射过程中，将产生雪崩式的连锁辐射，即特征完全相同的光子将成几何级数增加。受激辐射过程是产生激光的基本过程。自发辐射的光子的量子状态是完全任意的，即使是辐射的光子都满足h=E2-E1（即单色），由于是不同原子各自独立、随机所辐射，其量子态(如位相、偏振态、传播方向等）也各不相同，即自发辐射光子的简并度很低，其相干性很差。按辐射的量子理论，受激辐射光与外来光的频率、偏振方向、位相及传播方向等均相同。若原子体系中有许多原子都处于某一相同的激发能级，而外来诱发光子的能量恰与该激发能级相同，就可以促使处于同一激发态的其它原子发生受激辐射而放出同样的光子，即受激辐光子的简并度很高，相干性很好。首页上页下页退出132．吸收E2E1N2N1h11212NWdtdN吸收上述外来光也有可能被吸收（称为受激吸收或共振吸收），使原子从E1E2。则，单位时间内因吸收外来光而从E1E2的原子数，同上理，有W12，称为单位时间内吸收概率。首页上页下页退出14在光与大量原子系统的相互作用中，自发，受激，吸收这三个过程是同时发生的。吸收受激自发122121dNdNdN3.受激辐射和吸收之间的关系在光与原子体系相互作用时，如自发辐射占优势，则发出的光为普通光；如受激辐射占优势就可发出激光。112NdtdN吸收即吸收概率正比于处于该能级的原子数。在能量密度为I的外来单色光的照射下，在dt时间内，光与原子相互作用达到动态平衡，即即外来能量先将电子激发到高能级，再由高能级向下跃迁,过程中粒子数守恒。首页上页下页退出15根据玻尔兹曼分布定律，/kTEEeNN1212即在正常情况下，处于高能级的原子数要比低能级上的原子数要少很多。,11212NWdtdN吸收因为,22121NWdtdN受激由于N1N2，所以在正常情况下，在外来光子的影响下，吸收的概率大于受激的概率。因此，在正常情况下不可能发生持续的受激辐射。有时，即使是发生了微不足道的受激辐射，也立即被大量的低能级上的原子所吸收，使得受激辐射不可能持续下去。由辐射的基尔霍夫定律，有W12=W21首页上页下页退出16从E2E1自发辐射的光，可能引起受激辐射，也可能引起吸收，且有112221,NdtdNNdtdN吸收受激（三）粒子数反转—产生激光的必要条件1.为何要粒子数反转要产生激光必须有吸收受激dtdNdtdN1221(即，受激辐射占优势)必须N2N1（粒子数反转）首页上页下页退出17稳定的激光必须各能级上原子数动态平衡，即要求自发受激吸收dtdNdtdNdtdN21211222121221221112NAWNANWNW２．两能级系统不可能粒子数反转式中W12为单个粒子发生吸收的概率，W21为单个粒子发生受激辐射的概率，A21为单个粒子发生自发辐射的概率。W12W21A21E1E2由基尔霍夫定律，W21=W12即W12W21+A21对两能级系统只可能N2N1.不可能粒子数反转。首页上页下页退出18E2E1A31W23W12E3A21A32W13３．三能级系统及多能级系统可能实现粒子数反转。通过外界输入能量，使大量的原子从E1迅速抽运到E3若存在A32＞＞A31＋A21则有可能实现N2＞N1W13＞＞W23或W12实现粒子数反转的条件：（1）外界的激励—光泵，（2）具有亚稳态能级的工作物质。一般的物质，原子处在高能级上的寿命只有10-8秒，而将一个原子激发到高能级上去也是10-8秒，故一般的物质在高能级上无法积累足够多的原子。只有高能级上存在着亚稳态能级（平均寿命为10-4秒）的物质，才能在外界激励下实现粒子数反转。首页上页下页退出19例，He—Ne气体激光器的粒子数反转工作物质是Ne，辅助物质He，输出波长0.6328ｍ，1.15m，3.39ｍ三个。放电管阳极阴极He—Ne激光器管内充以200—400Pa的氦和氖的混合气体，氦氖比例７：１。两端加上高电压使气体放电，游离的电子在电场作用下运动，并与处于基态的氦或氖原子碰撞（高能自由电子与基态氦碰撞概率大，与基态氖碰撞概率小）。氦原子较易吸收电子动能而被激发到它的亚稳态（２3S0，23S1），这些氦原子并不马上跃回到基态，而是与氖原子发生碰撞，将能量转移给氖原子，使氖原子激发到４Ｓ和５Ｓ两能级，氦原子自身返回基态。首页上页下页退出2053S1s共振转移1.15m6328A3.39mNe5(4P)5(3P)He21S023S11s（54S)(55S)泵浦以氖原子５Ｓ能级为例，一方面由于氦原子的碰撞使氖原子从基态到达能级５Ｓ，另一方面气体中的电子直接与氖原子碰撞也可使一部分氖原子到达５Ｓ能级。氖原子的５Ｓ态是亚稳态，故很容易造成５Ｓ对３Ｐ或４Ｐ能级的粒子数反转。当产生５Ｓ到３Ｐ的受激辐射，即产生波长为６３２８Ａ0的激光。而跃迁到３Ｐ的氖原子又通过或自发辐射或同管壁碰撞回到基态，使能级３Ｐ及时地腾出来，以保持５Ｓ对３Ｐ或４Ｐ的粒子数反转。首页上页下页退出21（四）光学谐振腔—产生激光的充分条件在某些元素的亚稳态上建立起粒子数反转，这还只是产生激光的必要条件，还不是充分条件。因为这时“自激式”地产生的各个激励光子在位相，偏振态，传播方向上还是随机的，这时产生的光放大在相位，偏振态，传播方向上也是杂乱无章的，无实用价值。为了获得具有高亮度，高方向性，高单色性，高相干性的激光，还必须有有一个《光学谐振腔》。一、光学谐振腔：下图为He—Ne激光器的光学谐振腔。管的两端用严格平行的反射镜封住，其中一块的反射率几近为1（全反射），另一块的反射率略小于1（部分透射），管内两片反射镜之间的这一段就构成谐振腔。首页上页下页退出22全反射镜R11部分反射镜R21激光激励能源当工作物质达到粒子数反转时，有一部分处于亚稳态的原子向各个方向发射出自发辐射的光子作为引发光子，其中只有沿轴向方向的光子才能经两端的反射镜反射后在腔内往复来回，且不断地引发受激发射，从而实现光放大，其它方向的光子则离开谐振腔并一去不复回。在谐振腔内的受激辐射光不断地来回反射，可以产生雪崩式地光放大，从而产生很强的同频率的同方向的激光。其中反射率略低于另一端的反射镜即可作为窗口，使部分激光透过窗口输出。首页上页下页退出23※光学谐振腔的作用：(1)使激光具有极好的方向性（沿轴线，选横模）(2)增强光放大作用（延长了工作物质）(3)使激光具有极好的单色性（选频,压缩线宽）二、增益