半导体工作原理PPT

电力电子技术与应用11半导体的工作原理不同元素原子核外电子的数目不同—元素周期表含有多个核外电子的原子中，电子运动的主要区域离核有远有近，在离核较近的区域运动的电子能量较低，在离核较远的区域运动的电子能量较高，即电子在原子核外的分层排列的，把核外电子运动的不同区域看成不同的电子层，各电子层由内向外的序数n依次为1、2、3、…，分别称为K、L、M、N、O、…电子层。1.1原子核外电子排布例如，钠原子核外有11个电子，分别处于K、L、M电子层中，排布在最外层的1个电子能量最高Na+11281电力电子技术与应用2半导体工作原理13Al(铝)14Si(硅)15P(磷)10Ne(氖)+1028+13283+14284+15285科学研究证明：核外电子总是从能量最低的K层开始向外排列，而且各层能容纳的电子数为2n2，而且最外电子层最多只能容纳8个电子，若K层为最外层是，最多只能容纳2个电子。氖的最外电子层已经填满，形成稳定结构。+33价电子+44+55三价元素四价元素五价元素惯性核电力电子技术与应用3化学键：物质中直接相邻的原子或离子之间存在的强烈的相互作用力。(1)离子键：活泼的金属和活泼的非金属化合时，金属容易失去最外层的电子形成阳离子，非金属容易结合电子形成阴离子，它们之间可以通过电子转移，分别形成阳离子和阴离子，这样许多的阴、阳离子通过静电作用形成离子化合物→使带相反电荷的阴、阳离子结合的互相作用力——离子键。882+17+1128Na+Cl-半导体工作原理Na+11281Cl872+17电力电子技术与应用4OSiO(2)共价键：两种非金属相互化合时，原子间共用最外层的电子形成共用电子对以达到稳定的电子层结构，共用电子对同时受到两个原子核的吸引→原子间通过共用电子对所形成的强烈的互相作用力——共价键。14Si(硅)+14284SiO2(二氧化硅)+6268O(氧)共价键半导体工作原理电力电子技术与应用51.2本征半导体+322841832Ge(锗)14Si(硅)+14284硅和锗都是晶体，它们的原子都是有规则地排列着，并通过由价电子组成的共价键把相邻的原子牢固地联系在一起。硅和锗中的每个原子均和相邻四个原子构成四个共价键。整块晶体内部晶格排列完全一致的晶体称为单晶。硅和锗的单晶称为本征半导体，它们是制造半导体器件的基本材料。半导体工作原理电力电子技术与应用6•本征激发和复合一块本征半导体，在热力学温度T=0K(K为开尔文)和没有外界影响的条件下，它的价电子均束缚在共价键中，不存在自由运动的电子。但当温度升高或受到光线照射时，某些共价键中的价电子从外界获得足够的能量，从而挣脱共价键的束缚，离开原子而成为自由电子(FreeElectron)，同时，在共价键中留下了相同数量的空位，这种现象称为本征激发。当共价键申留下空位时，相应原子就带有一个电子电荷量的正电，邻近共价键中的价电子受它的作用很容易跳过去填补这个空位，这样，空位便转移到邻近共价键中去;而后新的空位又被其相邻的价电子填补。这种过程持续进行下去，就相当于一个空位在晶格中移动。半导体工作原理电力电子技术与应用7①②③半导体工作原理电力电子技术与应用8由于带负电荷的价电子依次填补空位的作用与带正电荷的粒子作反方向运动的效果相同，因此，可以把空位看作带正电荷的载流子，并把它称为空穴。可见，半导体借以导电的载流子比导体多了一种空穴，换句话说，半导体是依靠自由电子和空穴两种载流子导电的物质。本征激发产生的两种载流子总是成对出现的。实际上，在自由电子—空穴对产生过程中还同时存在着复合过程，这就是自由电子在热骚动过程中和空穴相遇而释放能量，造成自由电子—空穴对消失的过程。半导体工作原理电力电子技术与应用9在本征半导体中，掺入一定量的杂质元素，就成为杂质半导体。按掺入的杂质不同，杂质半导体分为N型和P型两种。若掺入五价元素的杂质(磷、锑或砷等)，则可使晶体申的自由电子浓度大大增加，故将这种杂质半导体称为N型或电子型半导体。若掺入三价元素的杂质(硼、嫁、铜或铝等)，则可使晶体中的空穴浓度大大增加，故将这种半导体称为P型或空穴型半导体。1.3杂质半导体半导体工作原理电力电子技术与应用10•N型半导体五价元素的原子有五个价电子，当它顶替晶格中的四价硅原子时，每个五价元素原子中的四个价电子与周围四个硅原子以共价键形式相结合，而余下的一个就不受共价键束缚，它在室温时所获得的热能足以使它挣脱原子核的吸引而变成自由电子。由于该电子不是共价键中的价电子，因而不会同时产生空穴。而对于每个五价元素原子，尽管它释放出一个自由电子后变成带一个电于电荷量的正离子，但它束缚在晶格中，不能象载流子那样起导电作用。这样，与本征激发浓度相比，N型半导体中自由电子浓度大大增加，而空穴因与自由电子相遇而复合的机会增大，其浓度反而更小了。半导体工作原理电力电子技术与应用11因此，在上述N型半导体中，将自由电子称为多数载流子；空穴称为少数载流子。并将五价元素称为施主杂质，它是受晶格束缚的正离子。半导体工作原理电力电子技术与应用12•P型半导体同理，三价元素原子有三个价电子，当它顶替四价硅原子时，每个三价元素原子与周围四个硅原子组成的四个共价键申必然缺少一个价电子，因而形成一个空穴。显然，这个空穴不是释放价电子形成的，因而它不会同时产生自由电子。可见，在P型半导体中，空穴是多数载流子，简称多子，自由电子是少数载流子，简称少子。每个三价元素原子形成的空穴由相邻共价键申的价电子填补时，本身便变成带一个电子电荷量的负离子，故相应地将三价元素称为受主杂质。半导体工作原理电力电子技术与应用131.4两种导电机理——漂移和扩散导体中只有自由电子一种载流子，它在电场作用下产生定向的漂移运动，形成漂移电流。而半导体中有自由电子和空穴两种载流子，它们除了在电场作用下形成漂移电流外，还会在浓度差的作用下产生定向的扩散运动，形成相应的扩散电流。•漂移与漂移电流在外加电场作用下，载流子将在热骚动状态下产生定向的运动，其中自由电子产生逆电场方向的运动，空穴产生顺电场方向的运动。载流子的这种定向运动称为漂移运动，由它产生的电流称为漂移电流，而且两种载流子所对应的漂移电流均顺电场方向的。半导体工作原理电力电子技术与应用14•扩散与扩散电流扩散与由热骚动造成的随机运动相关。在一块处于热平衡状态的半导体中，均匀分布的自由电子和空穴不会因随机运动而造成电荷的定向流动。但是，若某种原因(例如不均匀光照)破坏了热平衡条件，且出现的非平衡载流子的分布是不均匀的。假设它们的浓度值沿水平方向连续减小，则半导体中任一假想面(虚线表示)两侧存在浓度差，处于热骚动的载流子就会往返不断地穿越假想面。其中从浓度大的一侧穿越假想面进人浓度小的一侧的载流子将多于沿相反方向运动的载流子，因而造成载流子沿水平方向的净流动。这种因浓度差引起载流子的定向运动称为扩散运动。相应产生的电流称为扩散电流。自由电子扩散电流方向与浓度减小方向相反，而空穴扩散电流方向与浓度减小方向一致。半导体工作原理电力电子技术与应用15必须指出，上述存在载流子浓度差是半导体区别于导体的一种特有现象。在导体中，只有一种载流子(自由电子)，如果其间存在着浓度差，则必将产生自低浓度向高浓度方向的电场，依靠电场力就会迅速将高浓度的电子拉向低浓度处，因此在导体中建立不了自由电子的浓度差。而在半导体中，存在着自由电子和空穴两种载流子，当其间出现非平衡载流子，建立浓度差时，仍能处处满足电中性条件，就是说，只要存在非平衡自由电子[n(x)-no]，就必然存在非平衡空穴[p(x)-po]，并且两者的数值相等，这样就不会产生不同浓度之间的电场，因而也就不会将已建立的浓度差拉平。总之，由扩散运动产生的扩散电流是半导体区别于导体的一种特有的电流。半导体工作原理电力电子技术与应用16•小结→本节从本征半导体共价键结构出发，提出了有关半导体的几个重要结论。①半导体是依靠自由电子和空穴两种载流子导电的。本征激发和复合达到动态平衡时，热平衡载流子浓度随温度升高而迅速增大。②掺入不同杂质，形成N型和P型两种杂质半导体。其中，N型半导体:多子自由电子，少子空穴，施主杂质正离子。P型半导体:多子空穴，少子自由电子，受主杂质负离子。③半导体有两种导电方式:电场作用下产生的漂移电流和非平衡载流子浓度差作用下产生的扩散电流。前者与电场强度成正比，后者与浓度梯度成正比。半导体工作原理电力电子技术与应用171.5PN结在一块P型(或N型)半导体申，掺入施主杂质(或受主杂质)，将其中的一部分转换为N型(或P型)。这样形成的PN结保持了两种半导体之间晶格结构的连续性，相应的制造工艺称为平面扩散法。实际的PN结均为不对称结，它的P型和N型半导体具有不同的掺杂浓度。其中，P区掺杂浓度大于N区的称为P+N结;N区掺杂浓度大于P区的称为PN-结。晶体二极管就是由PN结组成的，因此，讨论PN结的特性实际上就是讨论晶体二极管的特性。半导体工作原理电力电子技术与应用18当P型半导体和N型半导体相接触时，由于P区中多子空穴浓度大于N区，N区中多子自由电子浓度大于P区。因而空穴就会由P区跨过接触面扩散到N区，并与N区中的自由电子相遇而复合;同理，自由电于就会由N区跨过接触面扩散到P区，并与P区中的空穴相遇而复合。结果是它们共同形成了由P区流向N区的扩散电流，并在紧靠接触面两侧的区域内留下了杂质离子，其中P侧为带负电荷的受主离子;N侧为带正电荷的施主离子，而且两侧的正、负离子电荷量相等，形成如图所示的空间电荷区。而空间电荷区以外的P区和N区仍处于热平衡状态且保持电中性。1.5.1动态平衡下的PN结—阻挡层形成的物理过程半导体工作原理电力电子技术与应用19由于接触面两侧带有极性相反的离子电荷，其间就产生由N侧指向P侧的电场E。这个电场将阻止上述扩散的进行，同时，它又使N区中的少子空穴漂移到P区，P区中的少子自由电子漂移到N区，它们共同形成了由N区流向P区的漂移电流。随着上述多子扩散运动的进行，紧靠接触面两侧留下的离子电荷量增多，空间电荷区增宽，其间的电场相应增大，结果是多子扩散减弱，少子漂移增强，直到扩散和漂移运动达到动态平衡，即通过空间电荷区的总电流为零，因此通过PN结的净电流为零。半导体工作原理电力电子技术与应用20•正向导通特性在ＰＮ结上加正向电压，即外电源的正端接Ｐ区，负端接Ｎ区，称为ＰＮ结正偏（如右图）由于正偏时外电场与内电场的方向相反，空间电荷区变窄，内电场被削弱，多子扩散得到加强，少子漂移将被削弱，扩散电流（扩散运动产生的电流）大大超过漂移电流（漂移运动产生的电流），最后形成较大的正向电流（由Ｐ区流向Ｎ区的电流），称为ＰＮ结导通。1.5.2PN结的伏特特性半导体工作原理电力电子技术与应用21•反向截止特性在ＰＮ结上加反向电压，即外电源的正端接N区，负端接P区，称为ＰＮ结反偏（如右图）由于外电场与内电场方向一致，空间电荷区变宽，内电场增强，不利于多子的扩散，有利于少子的漂移。在电路中形成了基于少子漂移的反向电流（由Ｎ区流向Ｐ区的电流）。由于少子数量很少，因此反向电流很小，ＰＮ结截止。半导体工作原理电力电子技术与应用22典型二极管在常温时的伏安特性如下特性曲线分三个区：•正向工作区•反向工作区•击穿区正向工作区反向工作区击穿区稳压二极管红线表示二极管近似特性半导体工作原理电力电子技术与应用23状态参数正向导通反向截止反向击穿电流正向大几乎为零反向大电压维持约1V反向大反向大阻态低阻态高阻态——二极管的基本工作原理就在于利用PN结的单向导电性这一主要特征。PN结的状态表半导体工作原理电力电子技术与应用24vi00VviRRv02sinVt举例1t02sinVt0V02VRv半导体工作原理电力电子技术与应用25举例2vi0t0sinVt0ViRvviR0sinVtRv二极管特性设为理想半导体工作原理