连续介质力学-第7章-四川大学

7.1Newton流体的本构关系DDIIT),(),(2tr1tr3DIDDDIDIDITtr32tr31212trtr3IDIDID可逆应力TE不可逆应力TDDIDIDITtrtr312x1x2121ev)(xv000002dd02dd02121)()(Dxvxv0trD00000dd0dd02121xvxvT1212ddvx：动力学粘性系数12trtr3DTDIDIDDTtrtr31D两端取迹：增长单位体积率所需要克服的粘性力，称之为膨胀粘性系数，也称第二粘性系数流动克服粘性而引起的能量耗散：0DT:DDDDDT:)(:2tr2D2211:tr:tr3312(tr):tr::331(tr):3DDIDDIDDDIIDIDDDDDD02tr23312DDDDT:))((:D0032、0假设平均法向应力与形变率无关，满足这一假设的流体称为Stokes流体DIDITtr3120无粘流，理想流体IT不可压缩流0trDDIT2p7.2Newton流体的场方程vbDIDIDItrtr312vbvIvIvvI32)()(Ivv2)(vv)(vvI)(vbvvv312vvvbvvvt312vbvvv312VckDDDDtrtr32222)(:0v),(①运动方程②能量方程③连续性方程④状态方程Navier-Stokes（NS）方程vbv2pVckDD:220v①无穷远处边界条件vvpp②两种介质界面处的边界条件（无滑移条件）)()(21nnvv)()(21ttvv0Wallv固壁边界：