理论力学(周衍柏第三版)思考题习题答案

第一章思考题解答1.1答：平均速度是运动质点在某一时间间隔ttt内位矢大小和方向改变的平均快慢速度，其方向沿位移的方向即沿t对应的轨迹割线方向；瞬时速度是运动质点在某时刻或某未知位矢和方向变化的快慢程度其方向沿该时刻质点所在点轨迹的切线方向。在0t的极限情况，二者一致，在匀速直线运动中二者也一致的。1.2答：质点运动时，径向速度rV和横向速度θV的大小、方向都改变，而ra中的r只反映了rV本身大小的改变，a中的rr只是θV本身大小的改变。事实上，横向速度θV方向的改变会引起径向速度rV大小大改变，2r就是反映这种改变的加速度分量；经向速度rV的方向改变也引起θV的大小改变，另一个r即为反映这种改变的加速度分量，故2rrar，.2rra。这表示质点的径向与横向运动在相互影响，它们一起才能完整地描述质点的运动变化情况1.3答：内禀方程中，na是由于速度方向的改变产生的，在空间曲线中，由于a恒位于密切面内，速度v总是沿轨迹的切线方向，而na垂直于v指向曲线凹陷一方，故na总是沿助法线方向。质点沿空间曲线运动时，0,0bbFaz何与牛顿运动定律不矛盾。因质点除受作用力F，还受到被动的约反作用力R，二者在副法线方向的分量成平衡力0bbRF，故0ba符合牛顿运动率。有人会问：约束反作用力靠谁施加，当然是与质点接触的周围其他物体由于受到质点的作用而对质点产生的反作用力。有人也许还会问：某时刻若bbRF与大小不等，ba就不为零了？当然是这样，但此时刻质点受合力的方向与原来不同，质点的位置也在改变，副法线在空间中方位也不再是原来ba所在的方位，又有了新的副法线，在新的副法线上仍满足00bbbaRF即。这反映了牛顿定律得瞬时性和矢量性，也反映了自然坐标系的方向虽质点的运动而变。1.4答：质点在直线运动中只有naa而无，质点的匀速曲线运动中只有aan而无；质点作变速运动时即有ntaa又有。1.5答：dtdr即反应位矢r大小的改变又反映其方向的改变，是质点运动某时刻的速度矢量，而dtdr只表示r大小的改变。如在极坐标系中，jirrrdtd而rdtdr。在直线运动中，规定了直线的正方向后，dtddtdrr。且dtdr的正负可表示dtdr的指向，二者都可表示质点的运-2-动速度；在曲线运动中dtddtdrr，且dtdr也表示不了dtdr的指向，二者完全不同。dtdv表示质点运动速度的大小，方向的改变是加速度矢量，而dtdv只是质点运动速度大小的改变。在直线运动中规定了直线的正方向后，二者都可表示质点运动的加速度；在曲线运动中，二者不同，adtdvaadtdn而,v。1.6答：不论人是静止投篮还是运动投篮，球对地的方向总应指向篮筐，其速度合成如题1.6VVV球对人人对地题1-6图图所示，故人以速度V向球网前进时应向高于篮筐的方向投出。静止投篮是直接向篮筐投出，（事实上要稍高一点，使球的运动有一定弧度，便于投篮）。1.7答：火车中的人看雨点的运动，是雨点的匀速下落运动及向右以加速度a的匀速水平直线运动的合成运动如题1.7图所示，OaaaVxy题1-7图yxo是固定于车的坐标系，雨点相对车的加速度aa，其相对运动方程vtyatx221消去t的轨迹xavy222-3-如题图，有人会问：车上的人看雨点的轨迹是向上凹而不是向下凹呢？因加速度总是在曲线凹向的内侧，a垂直于V方向的分量na在改变着V的方向，该轨迹上凹。1.8答：设人发觉干落水时，船已上行s，上行时船的绝对速度水船VV，则2VV水船s①船反向追赶竿的速度水船VV，设从反船到追上竿共用时间t，则st600)VV(水船②又竿与水同速，则600)2tV（水③①+③=②得min150mV水1.9答：不一定一致，因为是改变物体运动速度的外因，而不是产生速度的原因，加速度的方向与合外力的方向一致。外力不但改变速度的大小还改变速度的方向，在曲线运动中外力与速度的方向肯定不一致，只是在加速度直线运动二者的方向一致。1.10答：当速度与物体受的合外力同一方位线且力矢的方位线不变时，物体作直线运动。在曲线运动中若初速度方向与力的方向不一致，物体沿出速度的方向减速运动，以后各时刻既可沿初速度方向运动，也可沿力的方向运动，如以一定初速度上抛的物体，开始时及上升过程中初速度的方向运动，到达最高点下落过程中沿力的方向运动。在曲线运动中初速度的方向与外力的方向不一致，物体初时刻速度沿初速度的反方向，但以后既不会沿初速度的方向也不会沿外力的方向运动，外力不断改变物体的运动方向，各时刻的运动方向与外力的方向及初速度的方向都有关。如斜抛物体初速度的方向与重力的方向不一致，重力的方向决定了轨道的形状开口下凹，初速度的方向决定了射高和射程。1.11答：质点仅因重力作用沿光滑静止曲线下滑，达到任意点的速度只和初末时刻的高度差有关，因重力是保守力，而光滑静止曲线给予质点的发向约束力不做功，因此有此结论假如曲线不是光滑的，质点还受到摩擦力的作用，摩擦力是非保守力，摩擦力的功不仅与初末位置有关，还与路径有关，故质点到达任一点的速度不仅与初末高度差有关，还与曲线形状有关。1.12答：质点被约束在一光滑静止的曲线上运动时，约束力的方向总是垂直于质点的运动方向，故约束力不做功，动能定理或能量积分中不含约束力，故不能求出约束力。但用动能定理或能量积分可求出质点在某位置的速度，从而得出na，有牛顿运动方程nnnmaRF-4-便可求出nR，即为约束力1.13答：动量smkgmvp.22243231动能mNmvT83231212122221.14答：kjikjivrJ6239632323321m故smkgJsmkgJZ222220467.84396321.15答：动量矩守恒意味着外力矩为零，但并不意味着外力也为零，故动量矩守恒并不意味着动量也守恒。如质点受有心力作用而运动动量矩守恒是由于力过力心，力对力心的矩为零，但这质点受的力并不为零，故动量不守恒，速度的大小和方向每时每刻都在改变。1.16答：若rFF,在球坐标系中有000eeeeeFrrFrFrFr由于坐标系的选取只是数学手段的不同，它不影响力场的物理性质，故在三维直角坐标系中仍有0F的关系。在直角坐标系中kjirFzk,jirrFiFrFyxzyx故0000rrrrkjikjikjiFrrFrFrrFrzyxrFrzrFryrFrxrFzyxrFrFrFzyxzyx事实上据“”算符的性质，上述证明完全可以简写为-5-0rFrF这表明有心力场是无旋场记保守立场1.17答平方反比力场中系统的势能rmkrV2，其势能曲线如题图1.17图所示，01T02T03T1T2T3TrrV0E0E0ERe0TTrmR2minrmaxr题1-17图由rVETrVETErVT故有因知,0,。若0E，其势能曲线对应于近日点minr和远日点maxr之间的一段。近日点处TrVE即为进入轨道需要的初动能若0E则质点的运动无界，对应于双曲线轨道的运动；若0E位于有界和无界之间，对应于抛物线轨道的运动；这两种轨道的运动都没有近日点，即对大的r质点的运动是无界的，当r很大时0rV，还是选无限远为零势点的缘故，从图中可知，做双曲轨道运动比抛物轨道和椭圆轨道需要的进入轨道需要的动能要大。事实及理论都证明，平方反比引力场中质点的轨道正是取决于进入轨道时初动能的大小由0002122Ermkmv得rkrkrkV2222即速度V的大小就决定了轨道的形状，图中321,,TTT对应于进入轨道时的达到第一二三宇-6-宙速度所需的能量由于物体总是有限度的，故r有一极小值eR，既相互作用的二质点不可能无限接近，对于人造卫星的发射eR其为地球半径。rVET0为地面上发射时所需的初动能，图示030201,,TTT分别为使卫星进入轨道时达到一二三宇宙速度在地面上的发射动能。iiTT03,2,1i.为进入轨道前克服里及空气阻力做功所需的能量。1.18答：地球附近的物体都受到随地球自转引起的惯性离心力的作用，此力的方位线平行于赤道平面，指向背离地轴。人造地球卫星的轨道平面和地球赤道平面的夹角越大，则卫星的惯性离心力与轨道平面的家教越大，运动中受的影响也越大，对卫星导向控制系统的要求越高。交角越大，对地球的直接探测面积越大，其科学使用价值越高。1.19答：对库仑引力场有0E,r2V4,212022〉则，〉若其中kzekErkmv，轨道是双曲线的一点，与斥力情况相同，卢瑟福公式也适用，不同的是引力情况下力心在双曲线凹陷方位内侧；若0,22ErkV则，轨道椭圆0E或抛物线0E，卢瑟福公式不适用，仿照课本上的推证方法，在入射速度rkV20的情况下即可得卢瑟福公式。近代物理学的正，负粒子的对撞试验可验证这一结论的近似正确性。第一章习题解答1.1由题可知示意图如题1.1.1图:SS2t1t题1.1.1图设开始计时的时刻速度为0v,由题可知枪弹作匀减速运动设减速度大小为a.则有:-7-221210211021221ttattvsattvs由以上两式得11021attsv再由此式得2121122ttttttsa证明完毕.1.2解由题可知,以灯塔为坐标原点建立直角坐标如题1.2.1图.ABO题1.2.1图设A船经过0t小时向东经过灯塔,则向北行驶的B船经过2110t小时经过灯塔任意时刻A船的坐标ttxA15150，0AyB船坐标0Bx，ttyB15211150则AB船间距离的平方222BABAyyxxd即2021515ttd201521115tt202002211225225675900450ttttt2d对时间t求导-8-67590090002ttdtddAB船相距最近，即02dtdd，所以htt430即午后45分钟时两船相距最近最近距离22min231543154315skm1.3解1如题1.3.2图xyCaBArOa第1.3题图ABCraxyO题1.3.2图由题分析可知，点C的坐标为sincoscosayarx又由于在AOB中，有sin2sinar（正弦定理）所以ryra2sin2sin联立以上各式运用1cossin22由此可得-9-ryaxrax22coscos得12422222222ryaxyaxry得22222223yaxraxy化简整理可得2222222234rayxyax此即为C点的轨道方程.（2）要求C点的速度，分别求导2cossincos2cossinryrrx其中又因为sin2sinar对两边分别求导故有cos2cosar所以22yxV4cossincos2cossin2222rrrsincossin4coscos2