变压器励磁涌流原理

变压器空投励磁涌流产生的原因当变压器空载合闸时会产生励磁涌流，设系统电压)sin(211awtUu由dtdNue11得：在合闸瞬间在变压器铁芯中产生的磁通：)]cos([cosawtam，其中112wNUm1）2,0at时合闸：wtmsin，马上进入稳态运行，没有励磁涌流。2）0,0at时合闸：'''cos]cos1[wtwtmmm从t=0经过半个周期wt,达最大值，m2max。可达稳态量2倍，此时励磁电流fi可达额定励磁电流100倍，即：Nffii0100而额定励磁电流约等于额定电流的3%，即：NNfii%30所以：Nfii3。而这是在变压器没有剩磁的理想情况下推出的结论，如果变压器有剩磁时合闸，励磁涌流会更大，可达10倍额定电流。当空载合闸时励磁涌流只出现在高压侧，这样会产生很大的差动电流，引起差动保护误动。1I励磁涌流原理图U1Фe1图6-3变压器励磁涌流的产生机理ttuuumrm2u0000tIImsm2(a)稳态情况下磁通与电压的波形(b)在电压为零瞬间合闸时,磁通与电压的波形(c)变压器铁芯的磁化曲线(d)励磁涌流的波形N.IY.I励磁涌流识别方法二：波形识别在RCS-978微机变压器保护中采用的方法是当SKSb且tSS时开放保护。式中S是差动电流的全周积分值，在每周采样24次的情况下023mmSITS。S是相距半周的差动电流瞬时值之和的全周积分值，023m12mmSIITS。bK为大于1的常数。当差动电流中没有励磁涌流而是短路电流且波形是对称的话，相距半周的差动电流瞬时值之和是零，其全周积分值S也为零。而差动电流的全周积分值S很大，满足SKSb条件可以开放保护。当差动电流中有励磁涌流时，波形是不对称的，相距半周的差动电流瞬时值之和很大，其全周积分值S也很大。尽管差动电流的全周积分值S也很大，但仍不能满足SKSb的条件从而将保护闭锁。加tSS的条件是为了在正常运行时不开放纵差保护。因为正常运行时差动电流很小近似为零。所以S和S也都近似为零可能能满足SKSb条件。所以另加tSS条件。式中tS是门槛值，detII.S10。其中eI.10为固定门槛，eI是TA二次额定电流。dI为浮动门槛，dI是差动电流的全周积分值。正常运行时S很小不能满足本条件。