大学物理《电磁学》PPT课件页PPT文档

15-1磁场磁感应强度一、磁的基本现象我国是世界上最早发现和应用磁现象的国家之一，早在公元前300百年就发现磁铁吸引铁的现象。在十一世纪我国已制造出指南针（司南）(compass)。《山海经》中有“山中有磁石者，必有赤金。”《水经注》记载，秦始皇的阿房宫有“北阙门”用磁石做成的，以防刺客。1．磁现象的初期认识（1）同号的磁极有相互排斥力，异号的磁极有相互吸引力（磁铁间相互作用力称为磁力）（2）磁铁分割成小段，小段仍有两极（磁荷假说）（3）铁棒可以被磁化人们最早认识磁现象是从天然磁铁开（称天然磁铁为永恒磁铁）。对其基本现象的认识归纳如下：磁铁间的相互作用SNSN二、磁力、磁性的起源在1820年以前，人们对磁现象的研究仅限于磁极（magniticpole）磁极间的相互作用。而把磁与电分割开来，看作彼此无关。奥斯特（HansChristanOersted，1777-1851）丹麦物理学家，发现了电流对磁针的作用，从而导致了19世纪中叶电磁理论的统一和发展。丹麦物理学家奥斯特─一位康德哲学思想的信奉者，就坚信：客观世界的各种力具有统一性。并开始对电与磁的统一性进行研究。科学的真正突破，就在于打破思维定势的束缚，创建新的科学概念。1820年4月某天晚上，奥斯特在讲课的过程中突然来了灵感，就在快要下课时，奥斯特说，让我把导线与磁针平行放置来试试看于是他毫不犹豫地在大庭广众面前接上了电源。他发现：闭合电键的瞬刻，通电导线附近的磁针微微跳动了一下！这个奥斯特日夜盼望的现象对停课的人毫无影响！但奥斯特却激动无比，他立刻中止讲座回到实验室，苦苦进行了三个月的连续实验研究，终于在1820年7月21日发表了题为《关于磁针上电流碰撞的实验》的论文。这篇仅用4页纸写成的极其简洁的实验报告，向科学界宣布了电流的磁效应，轰动整个欧洲。这一天作为划时代的日子载入史册。《电磁学》就此诞生！奥斯特的发现立即引起法国数学家物理学家安培（A.M.Ampere）的注意安培如果电流激发的磁场能作用于磁性物质，那么它也应能作用于电流！他的想法是：他在短短的几个星期内对电流的磁效应作了系列的研究。发现不仅电流对磁针有作用，而且两个电流之间彼此也有作用。安培提出分子电流(molecularcurrent)的假设。安培演示电流相互作用的装置（复制品）电流与电流之间的相互作用IIFF智能手机推荐197gouwu平板电脑推荐17buypad电流与电流之间的相互作用IIFF+磁场对运动电荷的作用电子束S+磁场对运动电荷的作用N电子束II思想深邃的科学家自问：磁铁究竟是什么？如果磁场是由电荷运动激发的，那么来自一块磁铁的磁场是否也可能是由于电流的的效果呢？我们得把问题引向一个更深的层次安培用通电螺线管很好地模拟了一个磁针：从这个实验看来，一块磁铁，如同一个永恒的环形电流。II安培还注意到，地球也如同一个大磁铁，它的南北极指向就如同地球上有自东向西绕行的电流。安培分子环流假说天然磁性的产生也是由于磁体内部有电流流动。分子电流电荷的运动是一切磁现象的根源。NSIn等效环形电流解释磁现象：（1）.天然磁铁的磁性（分子流）（2）.磁化现象（分子磁矩的转向）人们认识到磁性的根源：电荷的运动。现代物理已经充分把握，原子核外的电子绕核高速运动，同时电子还有自旋运动。核外电子的这些运动整体上表现为分子环流，这便是物质磁性的基本起源。不过，安培的分子环流说至今还只能是一个假说。有三个疑点到现在还未查明：①磁单极子（magneticmonopole）所谓磁单极子，就是只有N极或只有S极的最小磁性物质单元。SNNSNSSN从安培的假说能够解释为什么不存在磁单极子(单独的N极或S极)，这正是分子环流的结果。但是，量子力学的创始人之一狄拉克从相对论性量子理论出发，预言磁单极子是应该存在的，并且由此可以解释电荷的量子化。这种电荷与磁荷的内在联系，从对称性的角度看来是十分诱人的。近年来，许多科学家都在致力于对磁单极子的探索。但是这种探索将是十分困难的，据“大统一”理论，磁单极子应该在宇宙演化的极早期（～10-35s）的超高能状态（～1023eV、～1027K）下产生，随着宇宙的膨胀、温度降低而急剧相变，至今若还有残存的话，也是极为稀少了。美国斯坦福大学的一个研究小组在实验室中安置了一个超导铌线圈，守株待兔似的企图捕捉宇宙射线中可能存在的磁单极子从中穿过。1982年的一天，该小组突然宣布，他们记录到一个事件，经测定与狄拉克预言的磁单极子穿过该线圈将会引起的磁通量的跳变完全吻合，因而找到了一个磁单极子存在的证据！这天正是西方情人节斯坦福大学的这个探测结果只是一个不能重现的孤立事件，在没有其它实验室认同的情况下，是不能作为对磁单极子的认定结论的。正当全世界都在为人们成双成对庆贺的时候，物理学家却为他们找到了孤独的磁单极子而欢呼雀跃！一位专栏作家幽默地评论道：所有磁现象可归结为运动电荷AA的磁场B的磁场产生作于用产生作于用运动电荷B+将一实验电荷射入磁场，运动电荷在磁场中会受到磁力作用。对比静电场场强的定义0FqE①mFvθ＝0时Fm=0，1.磁感应强度的定义：B实验表明mFvq0时Fm达到最大值2②0sinmFqv三、磁感应强度(MagneticInduction)(,)mFvB定义0sinmFBqvSI单位：T（特斯拉）工程单位常用高斯（G）41T10G磁感应强度是反映磁场性质的物理量，与引入到磁场的运动电荷无关。将Fm=0时的速度方向定义为的方向BmFvBq0写成矢量式mFqvB─罗仑兹力0sinmFqvB运动电荷受到的磁场力为mFmFyxzijkFevBB000解：普通物理学教案例题1：一电子在磁场中运动，以速率v通过A点求磁感应强度410m/svi当时，测得178.0110NFj若410m/svj，一个分力-161.3910NzF由mFqvB()yzyxevBivBkzxyFBev-28.6910TzyxFevB(,)mFvB由于yB0xyBBB220.1TzxBBtan0.57资料0302.电场与磁场的相对性静止电荷激发静电场运动电荷激发电场磁场静电场对电荷q的作用力与它的运动速度无关。静止电荷对运动电荷的作用仍满足库仑定律。不因运动而不同。实验证实了这一点。如在示波管中两个静止的平行带电平板间形成静电场，对通过板间电子束偏转的实验测量表明，作用在电子上的力的确与电子速度无关。都用来计算。eFqE电场和磁场都由电荷产生，也都由电荷的受力情况来检验。那么，这两种场之间到底有什么本质的区别呢？众所周知，电荷的静止与运动都是相对观察者而言的，我们对运动与静止的描述依赖于所选择的参照系，这样看来，电场和磁场的区别，也只有相对意义了。具体地说：给定一试验电荷，在不同的参照系上，测定该试验电荷的受力情况从而辨认其周围空间的电场和磁场，所得描述结果是不同的。不同参照系间电场和磁场满足罗仑兹变换─相对论性关系。相对论的建立将告诉我们，电场力和磁场力是同一种性质的力。因此，电和磁并不是相互独立的现象，必须将它们作为一个完整的场─电磁场而结合在一起认识。15.2磁通量磁场中的高斯定理1.磁感应线用磁感应线描述磁场的方法是：在磁场中画一簇曲线，曲线上每一点的切线方向与该点的磁场方向一致，这一簇曲线称为磁感应线。①方向：曲线上一点的切线方向和该点的磁场方向一致。②大小：磁感应线的疏密反映磁场的强弱。B通过无限小面元dS的磁感应线数目dm与dS的比值称为磁感应线密度。我们规定磁场中某点的磁感应强度的值等于该点的磁感应线密度。dsBmdBds③性质：•磁感应线是无头无尾的闭合曲线，磁场中任意两条磁感应线不相交。•磁感应线与电流线铰链又称磁通密度(magneticfluxdensity)直线电流的磁感应线IIBBII圆电流的磁感应线通电螺线管的磁感应线I中子星的磁感应线2.磁通量（magneticflux）通过磁场中任一面积的磁感应线数称为通过该面的磁通量，用m表示。①均匀磁场，磁感应线垂直通过SSBmBS②均匀磁场，S法线方向与磁场方向成角SBnmBScos③磁场不均匀，S为任意曲面mdBdScosθmSBdS④S为任意闭合曲面mSBdScosθ规定：dS正方向为曲面上由内向外的法线方向。磁感应线穿入，为负；穿出，为正。mm则SBdSBdSBSSSmBScosmBdSBdScosmBdSBdSSBnndSSBcosmBSBSndSBB3.磁场中的高斯定理0mSBdS─穿过任意闭合曲面的磁通量为零。0B高斯定理的微分形式C型、U型永磁体的外部磁感应线这是无磁单极的必然结果。10mSBdS20mSBdS磁感应线是闭合的，因此它在任意封闭曲面的一侧穿入，必在另一侧全部穿出。静电场中高斯定理反映静电场是有源场；比较01eSQEdSdV↑载流螺线管的磁感应线←载流直导线的磁感应线稳恒磁场的高斯定理反映稳恒磁场是无源场。0mSBdS