电路分析与电子电路基础电路复习(北邮计算机).

第一章电路模型与基尔霍夫定律第二章电阻电路的基本分析方法与定理第三章动态电路的时域分析第四章正弦稳态电路的分析第五章基本半导体器件第六章基本放大电路第七章集成运算放大电路第八章负反馈放大电路第九章直流稳压电源第十章波形产生与整形电路X电路与电子学基础1-1电路与电路模型1-2电路分析中的基本变量1、电流、电压及它们的参考方向2、关联参考方向3、功率X1-3基尔霍夫定律1、KCL（节点或封闭面）2、KVL1-4直流电路的基本元件电阻、独立源（理想、实际）、受控源第一章电路模型与基尔霍夫定律基尔霍夫电流定律(KCL)ii入出0123iii321iii对于任一集总电路中的任一节点，在任一时刻，流入（或流出）该该节点的所有支路电流的代数和为零。1()0bkkit3i2i1iXKCL也适用于广义节点（封闭面）。基尔霍夫电压定律(KVL)1()0bkkutuu降升1234=uuuu对任一集总电路中的任一回路，在任一时刻，沿该回路的所有支路电压降的代数和为零：X12340uuuu顺时针即：+-+-+-+-1u2u3u4u2-1等效的概念及等效变换分析1、电阻的串联与分压公式2、电阻的并联与分流公式3、电源的等效变换X2-2复杂电路的系统分析方法1、支路电流法2、节点电压法第二章电阻电路的基本分析方法与定理2-3电路分析基本定理1、叠加定理2、替代定理3、戴维南定理和诺顿定理4、最大功率传输定理5、对偶特性XissuRsuu0ssuuiRssiiuRisiu0ssiR对外电路等效：对外VCR曲线完全相同。sssuiRsssiuRiRsR+-suu+-电压源外电路iRsR+-u电流源外电路si实际电压源实际电流源实际电压源/实际电流源节点电压法的列写规则X节点电压法的列写规则：本节点电压乘以本节点自电导，加上相邻节点电压乘以本节点与相邻节点之间的互电导，等于流入本节点所有电流源电流的代数和。1111221112112222221122nnsnnsnnnnnsnnGuGuGuiGuGuGuiGuGuGui节点电压法的几种特殊情况（1）若支路为电压源与电阻串联，则可等效为电流源与电阻并联。（2）若电路中含有电流源与电阻串联的支路，则在列节点方程时不考虑此电阻。（3）若电路中含有理想电压源支路，则设其支路电流i为未知量，同时增列一个电压源支路电压与相关节点电压的方程。（4）当电路中含有受控源时，把受控源当作独立源对待，按一般规则列写独立节点电压方程。设法以节点电压表示受控源的控制量，即每个控制量对应一个辅助方程。叠加定理叠加定理：在由线性电阻、线性受控源和独立电源组成的电路中，任一元件的电流(或电压)可以看成是电路中每一个独立电源单独作用于电路时，在该元件产生的电流(或电压)的代数和。单独作用的含义：指某一独立源作用时，其他独立源不作用，即置零。即独立电压源短路，独立电流源开路。X戴维宁定理与诺顿定理Xiab+-uNu+-+-iabeqRocuN+-abocuN0ababeqRRu+-iscieqRNabsci的计算简单电阻电路情况，用串并联。含受控电源的情况eqR戴维宁等效电阻的计算eqRX外加电压法开路电压短路电流法equRiui0N外加电压法ocscequRiabN+-ocuabNsci开路电压短路电流法2ocmax4LequPR此时负载得到的最大功率为：由线性含源二端网络传递给可变负载的功率为最大的条件是：负载应与戴维宁等效电阻相等。X最大功率传输定理LReqRNBuLRAieqRocuuLRi3-2动态元件的基本特性1、电容元件2、电感元件X3-4一阶电路的零输入响应1、一阶RC电路的零输入响应2、一阶RL电路的零输入响应第三章动态电路的时域分析3-5一阶电路的零状态响应1、一阶RC电路的零状态响应2、一阶RL电路的零状态响应3-6一阶电路的全响应3-7一阶电路的三要素法3-7换路定则及初始值的确定初始值：在换路的瞬间，电路中的某些电量会突然发生变化，而换路后这一瞬间这些电量的值称为初始值。X初始值计算初始值的步骤：1、画出等效电路，其中，在直流激励下的电容相当于开路，电感相当于短路，并根据该电路计算初始状态和；2、根据换路定则，；3、画出等效电路，其中电容用电压值为的电压源代替，电感用电流值为的电流源代替；4、根据等效电路，用分析直流的方法计算电路中其他变量的初始值。()(),CCuu00()()LLii000()Cu0()Li00()Cu0()Li00零状态响应(z.s.r)：动态元件的初始储能为零时，仅由外加激励引起的响应（充电过程）。零输入响应(z.i.r)：外加激励为零时，仅由动态元件的非零初始状态引起的响应（放电过程）。全响应：动态元件处于非零初始状态时，电路在外加激励作用下的响应，是零输入响应与零状态响应之和。X稳态响应：电路达到新的稳定状态时一直存在的响应。暂态响应：具有指数形式，随着时间增长逐渐趋于零的响应。响应的强制分量：形式由激励决定的那部分响应。响应的自由分量：形式由电路结构和元件参数决定的那部分响应。零输入响应..(0)0tzirytyetX不仅适用于状态变量，也适用于非状态变量。..()(1e)0tzsrytyt只适用于状态变量。零状态响应X一阶电路的三要素法..()(0)e0tzirytyt..()()(1e)0tzsrytyt()()[(0)()]e0tytyyyt在直流激励下，需要求一阶动态电路中任一支路的电压、电流时，只需知道待求量的初始值、稳态值和电路的时间常数三个量就能够求得该量的解，这种方法就成为三要素法。暂态响应稳态响应不仅适用于状态变量，也适用于非状态变量。对于状态变量RC时间常数：电压、电流衰减的快慢取决于时间常数的大小，越大，衰减越慢，反之则越快。X时间常数LR计算方法：根据电路，利用公式和计算。对于复杂电路，利用戴维南定理或诺顿定理将除动态元件以外的电路用戴维南等效电路或诺顿等效电路替代，由此可以确定R为戴维南等效电阻或诺顿等效电阻。RCLR4-1正弦稳态信号基本概念1、正弦信号的有效值2、正弦信号的相位差X4-2正弦信号的相量表示法1、正弦信号的相量表示第四章正弦稳态电路的分析4-3正弦电路的相量分析法1、相量形式的KCL、KVL2、电阻、电感、电容元件的相量模型3、相量欧姆定理的一般形式、阻抗和导纳4-4正弦电路的功率1、瞬时功率2、平均功率（有功功率）和无功功率3、视在功率与功率因数X4-7RLC电路的谐振1、RLC串联谐振2、RLC并联谐振第四章正弦稳态电路的分析4-6传输函数与滤波的基本知识正弦信号的有效值201()dTFfttTX周期性电流的有效值等于周期性电流瞬时值的平方在一个周期内的平均值再取平方根，即方均根值。()ftmm70702III.)cos()(utUtum)cos()(itItimmm0.7072UUU正弦电流信号的有效值()it正弦电压信号的有效值()ut任一正弦信号的有效值总为其振幅的0.707倍。电路中的量符号表示示例符号说明纯直流量，变量名与角标都大写纯交流量，变量名与角标都小写正弦信号的振幅,或者,变量名大写，角标是m有效值，或者，变量名大写，或变量名大写角标小写有效值/振幅相量，或者,变量名大写，头部带点带直流分量的交流总量，变量名小写，角标大写BIBUbibuIUbIbUI&U&BiBu常用电路变量符号表示mI&mU&mImUbmIbmU两个同频率的正弦量：定义相位差：121212()()tt12012012122二者同相二者反相正弦信号的相位差)cos()(2m22tFtf)cos()(1m11tFtf二者正交X1201()ft12超前相位2()ft1()ft12滞后相位2()ftm00，II相量形式的KCL：m00UU，X相量形式的KVL：电阻元件的复数欧姆定律（相量形式）：RmRmURIRRURIRmRUU（）RRmRII（）RmURmIiuo+1+j电容元件的复数欧姆定律（相量形式）：CmCmIjCUCCIjCUCj1()CmCUU()CmCIICmUCmIu90O+1+j()LmLUU()LmLIILjLmLmUjLILLUjLI电感元件的复数欧姆定律（相量形式）：LmULmIi90o+1+jUZI支路的阻抗：（单位：欧姆）一个无源线性支路，在关联参考方向下：串联阻抗：并联导纳：nkkZZ1nkkYY11YZ支路的导纳：（单位：西门子）IU根据KCL、KVL、欧姆定律及电路元件VCR的相量形式，运用相量并引用阻抗和导纳，则正弦稳态电路的计算可以仿照电阻电路的处理方法进行。这种利用相量对正弦稳态电路进行分析的方法称为相量法。相量分析方法时域模型相量模型m()UUm()IICj1LjR)(tu)(tiRLCX相量法解题步骤(1)写出已知正弦量的相量。(2)作出原电路的相量模型，求出电路中各相量间的关系。(3)根据所求得的相量，写出相应的正弦量。X相量分析方法X相量图法相量图法：先定性地画出相量图，然后根据图形特征解决问题的一种方法。有时只需计算有效值和相位差，对这类问题，更适合于用相量图法求解。(1)串联电路通常以电流作为参考相量，并联电路通常以电压作为参考相量，参考相量初相为零。(2)测量仪表的读数为有效值。(3)根据电路元件的VCR确定各相量间的相位关系。(4)根据实部、虚部的正负确定相量所在的象限，从而确定相位角。功率X()()()ptutit瞬时功率，关联参考方向时：平均功率:单位：W（瓦特）支路的平均功率实际上是描述电阻成分所消耗的功率。无功功率：sinuiQUI单位：VAR（乏）无功功率仅与支路中的等效电抗成分有关，反映了支路电抗成分与外电路交换能量的最大速度。视在功率：单位：伏安(VA)UIIUSmm21cosuiPS电路的功率因数：cosuiPUI5-1半导体基本理论1、P型半导体和N型半导体2、PN结X5-3晶体三极管1、工作原理2、特性曲线3、低频小信号电路模型第五章基本半导体器件5-2晶体二极管1、工作原理及伏安特性2、稳压二极管–N型半导体：在本征半导体中掺入五价元素（如磷、锑）后会出现多余电子，从而形成以自由电子为主的载流子，空穴为少数载流子，这种半导体叫做N型半导体。–P型半导体：在本征半导体中掺入三价元素（如硼、铟等），形成多余空穴，从而形成以空穴为主的载流子，电子为少数载流子，这种半导体叫做P型半导体。三价杂质原子的空穴被填补后变成负离子五价杂质原子缺少自由电子后变成正离子PN结P区N区空间电荷区内电场内电场方向由于浓度差，N区的多子（电子）向P区扩散，从而形成带正电的区域。同样，P区的多子（空穴）向N区扩散，使得P区有多余的电子，从而形成带负电荷的区域。最终在PN结处形成空间电荷区（N正P负），该电荷区形成内电场，方向由N区指向P区，正好阻止扩散的继续。随着扩散的继续，内电场也逐渐加强，最终达到扩散与阻止扩散的平衡状态，于是空间电荷区的宽度稳定下来，可以认为载流子被耗尽，因此空间电荷区也称为耗尽层。PN结加正向电压——正向导通•如果在PN结的两端外加电压，将破坏原来的平衡状态，半导体器件上施加的外电压称为偏置电压。•当电源正极接到PN结的P端，负极接到PN结的N端，称为正向偏置电压。此时外加电场与内电场方向相反，将多数载流子推向空间电荷区，外加电场削弱了内电场（耗尽层变窄），引起载流子的扩散运动持续进行，从而形成