周炳琨激光原理第二章习题解答(完整版)

周炳琨激光原理第二章习题解答（完整版）1.试利用往返矩阵证明对称共焦腔为稳定腔，即任意傍轴光线在其中可以往返无限多次，而且两次往返即自行闭合。证明：设从镜M1M2M1,初始坐标为00r，往返一次后坐标变为11r=T00r,往返两次后坐标变为22r=TT00r而对称共焦腔，R1=R2=L则A=1-2RL2=-1B=2L2RL1=0C=-121RL21R2R2=0D=-211RL21RL21RL2=-1所以，T=1001故，22r=1001100100r=00r即，两次往返后自行闭合。2．试求平凹、双凹、凹凸共轴球面镜腔的稳定性条件。解：共轴球面腔的稳定性条件为0g1g21,其中g1=1-1RL,g2=1-2RL（a对平凹腔：R2=,则g2=1,01-1RL1，即0LR1(b)对双凹腔：0g1g21,021RL1RL11LR1，LR2或LR1LR2且LRR21(c)对凹凸腔：R1=1R,R2=-2R,021RL1RL11，LR1且LRR||213．激光器的谐振腔由一面曲率半径为1m的凸面镜和曲率半径为2m的凹面镜组成，工作物质长0.5m，其折射率为1.52，求腔长L在什么范围内是稳定腔。解：由图可见有工作物质时光的单程传播有效腔长减小为无工作物质时的n11LLLCe？由02111eeLL1，得2mL1me则17m.2L17m.1c4.图2.1所示三镜环形腔，已知l,试画出其等效透镜序列图，并求球面镜的曲率半径R在什么范围内该腔是稳定腔。图示环形强为非共轴球面镜腔。在这种情况下，对于在由光轴组成的平面内传输的子午光线，式（2.2.7）中的2/)cos(Rf，对于在与此垂直的平面内传输的弧矢光线，)cos2/(Rf，为光轴与球面镜法线的夹角。解:透镜序列图为该三镜环形腔的往返矩阵为：)n11(LLRRRR1111r1212r2121r2222r3131r3232r4141rDCBA10L11f1-0110L11f1-0110L11001T2fLfL31DA由稳定腔的条件：1DA211，得：22fL1fL02Lf3L或Lf。若为子午光线，由30cosR21f则32LR33L4或34LR若为弧矢光线，由2cos30Rf，则2L3R3L或R3R5．有一方形孔径共焦腔氦氖激光器，L＝30cm，d=2a=0.12cm,nm8.632,镜的反射率为11r，96.02r，其他损耗以每程0.003估计。此激光器能否作单模运转？如果想在共焦镜面附近加一个方形小孔阑来选择TEM00，小孔边长应为多大？试根据图2.5.5作一大略的估计、氦氖增益由公式dlelg10*3140计算。解:菲涅耳数9.18.632*30)06.0(22nmcmcmLaN增益为075.112.03010*3140elgTEM00模衍射损耗为910*7.4TEM01模衍射损耗为106，总损耗为0.043，增益大于损耗;TEM02模衍射损耗为10*56，总损耗为0.043，增益大于损耗;衍射损耗与腔镜损耗和其它损耗相比均可忽略，三横模损耗均可表示为234.0105.1e*e0gl因此不能作单模运转为实现TEM00单横模运转所加小孔光阑边长为：mLs10*0.58.632*30222406．试求出方形镜共焦腔面上TEM30模的节线位置，这些节线是等距分布的吗？解：012833)(XXHX01X，263,2X，由26,02xL得节线位置：01x，433,2Lx因此节线是等间距分布的。7．求圆形镜共焦腔TEM20和TEM02模在镜面上光斑的节线位置。解：TEM02模的节线位置由缔合拉盖尔多项式：由02)()42(2102L得222,1，又2022sr则sr0221TEM20模的节线位置为0r或sin2＝0，即：23,,2,08.今有一球面腔，mR5.11，mR12，L＝80cm。试证明该腔为稳定腔；求出它的等价共焦腔的参数。解：g1=1-1RL=0.47g2=1-2RL=1.8，g1g2=0.846即：0g1g21，所以该腔为稳定腔。由公式（2.8.4）Z1=212RLRLLRL=-1.31mZ2=211RLRLLRL=-0.15mf2=2212121RLRLLRRLRLRL=0.25m2f=0.5m9.某二氧化碳激光器采用平凹腔，L＝50cm，R＝2m，2a＝1cm，m6.10。试计算1s、2s、0、0、100、200各为多少。解：1111RLg，43122RLg，))(()(211221411LRRLRLLRRLs)]([241LRL)(1R443m10*7.13))(()(212122412LRRLRLLRRLs)(22241LRRL，)(1R434m10*0.23)1(]2[2212121212410ggggggggLrad10*0.432s121ef1aN,010005.2aN2s222ef2,-1020010*8.110．试证明，在所有La2相同而R不同的对称稳定球面腔中，共焦腔的衍射损耗最低。这里L表示腔长，RRR21为对称球面腔反射镜的曲率半径，a为镜的横向线度。证明：在共焦腔中，除了衍射引起的光束发散作用以外，还有腔镜对光束的会聚作用。这两种因素一起决定腔的损耗的大小。对共焦腔而言，傍轴光线的几何偏折损耗为零。只要N不太小，共焦腔模就将集中在镜面中心附近，在边缘处振幅很小，衍射损耗极低。11．今有一平面镜和一R=1m的凹面镜，问：应如何构成一平凹稳定腔以获得最小的基模远场角；画出光束发散角与腔长L的关系曲线。解：)1(]2[2212121212410ggggggggLggL221241，)1(1g)(12241LRLL当mRL5.022时，0最小.12．推导出平凹稳定腔基模在镜面上光斑大小的表达式，作出：（1）当R＝100cm时，1s，2s随L而变化的曲线；（2）当L＝100cm时，1s，2s随R而变化的曲线。解：))(()(211221411LRRLRLLRRLs)]([241LRL，)(1R))(()(212122412LRRLRLLRRLs)(22241LRRL)(1R（1）cmRR1002(2)cmL10013.某二氧化碳激光器，采用平凹腔，凹面镜的R＝2m，腔长L＝1m。试给出它所产生的高斯光束的腰斑半径0的大小和位置、该高斯光束的f及0的大小。解：)]()[())()((21221212RLRLLRRLRLRLf21m)12(*1)(2LRL即：m1f10*7.3230fmf10*8.13014．某高斯光束腰斑大小为mm14.10，m6.10。求与束腰相距cm30、m10、m1000远处的光斑半径及波前曲率半径R。解：20)(1)(fzz，zfzzR2)(其中，mf385.020cmz30：mmcm45.1)30(，mcmR79.0)30(mz10：mmm6.29)10(，mmR0.10)10(mz1000：mm96.2)1000(，mmR1000)1000(15．若已知某高斯光束之mm3.00，nm8.632。求束腰处的q参数值，与束腰相距cm30处的q参数值，以及在与束腰相距无限远处的q值。解：)0(,)0(11200RiRq束腰处：cmiifiq66.44200)8.10.2()(0zqzqcmicmqcmz)66.4430()30(:30)(:qz16．某高斯光束mm2.10，m6.10。今用cmF2的锗透镜来聚焦，当束腰与透镜的距离为m10、m1、cm10、0时，求焦斑大小和位置，并分析所得的结果。解：mf43.020222)()(fFlFFlFl（2.10.17）2220220)(flFF(2.10.18)ml10:ml210004.2,m601040.2ml1:ml210034.2,m501025.2cml10:ml210017.2,m501053.50l:ml210996.1,m501062.5可见，透镜对束腰斑起会聚作用，位置基本不变在透镜焦点位置。17．2CO激光器输出光m6.10，mm30，用一cmF2的凸透镜聚焦，求欲得到m200及m5.2时透镜应放在什么位置。解：mf67.2202220220)(flFF（2.10.18）(1)22202022885.1)(mfFlFml39.1(2)222020229.568)(mfFlFml87.2318．如图2.2光学系统，入射光m6.10，求0及3l。解：mf67.220mfFlFFlFl02.0)()(2211211111mflFF52211202101025.2)(cmlll13122mf4201050.1mfFlFFlFl0812.0)()(2222222223mfFlF52222222001041.1)(19．某高斯光束mm2.10，m6.10。今用一望远镜将其准直。主镜用镀金反射镜mR1，口径为cm20；副镜为一锗透镜，cmF5.21，口径为cm5.1；高斯束腰与透镜相距ml1，如图2.3所示。求该望远系统对高斯束的准直倍率。解：2122)(1)(1flFFflMM(2.11.19)mf427.020，mRF5.02295.50M20．激光器的谐振腔由两个相同的凹面镜组成，它出射波长为的基模高斯光束，今给定功率计，卷尺以及半径为a的小孔光阑，试叙述测量该高斯光束共焦参数f的实验原理及步骤。解：由两个相同的凹面镜组成的谐振腔所对应共焦腔的焦距为：21)2(21LRLf，束腰半径：41022LRL。当RL时，束腰半径最大。所以，对称共焦腔有最大的束腰半径。实验步骤：1，对某一腔长，测得束腰光斑的位置，此位置单位面积内具有该腔内光束的最大光功率。2，改变腔长，同1测量束腰光斑处小孔后的光功率。在束腰光斑光功率最小时，用卷尺测得两腔镜间距L。则有，LfRL21,。21．已知一二氧化碳激光谐