实验四、半导体α谱仪测量铝箔厚度

实验四半导体α谱仪测量铝箔厚度一.实验目的1、了解金硅面垒半导体探测器α谱仪的工作原理、特性。2、掌握α谱仪的调整技术，及使用α谱仪测量α粒子能谱的方法。3、学会用α谱仪测量能量损失求薄箔厚度的方法。4、测定241Am核素α衰变的相对强度。二.实验内容1、调整一台α谱仪到最佳工作状态，测定谱仪能量分辨率。2、用精密脉冲发生器代替α源进行能量刻度。3、测量241Amα粒子通过铝箔的能量损失，确定铝箔厚度。4、用精密脉冲发生器测定加探测器结电容后的谱仪电子学及探测器噪声对谱线展宽的贡献，求出放射源及探测器窗的厚度不均对谱线造成的展宽。5、测定241Amα衰变的决对强度。6、*用偏置放大器来扩展能谱，测定241Amα衰变的相对强度。三.实验原理半导体α谱仪的组成如图4-1所示。金硅面垒探测器是用一片N型硅，蒸上一薄薄的金层(100-200Å)，接近金层的那一层硅具有P型硅的特性，这种方式形成的PN结靠近表面层，结区即为探测粒子的灵敏区。探测器工作时加反向偏压。α粒子在灵敏区内损失能量转变为图4-1α谱仪系统示意图电荷灵敏放大器线性放大器偏置放大器多道分析器精密脉冲发生器低压电源示波器α源真空泵金硅面垒半导体探测器与其能量成正比的电脉冲信号，经放大并由多道分析器测量脉冲信号按幅度的分布，从而给出带电粒子的能谱。偏置放大器的作用是当多道分析器的道数不够用时，利用它切割，展宽脉冲幅度，以利于脉冲幅度的精确分析。为了提高谱仪的能量分辨率，探测器要放在真空中。另外金硅面垒探测器一般具有光敏的特性，在使用过程中，应有光屏蔽措施。金硅面垒型半导体α谱仪具有能量分辨率高，能量线性范围宽，脉冲上升时间快，体积小和价格便宜等优点。带电粒子进入灵敏区，损失能量产生电子空穴对。形成一对电子空穴所需的能量W和半导体材料有关，与入射粒子的类型和能量无关。对于硅，在300K时，W为3.62eV，77K时为3.76eV。对于锗，在77K时W为2.96eV。若灵敏区的厚度大于入射粒子在硅中的射程，则带电粒子的能量E全部损失其中，产生的总电荷量Q等于EeW，EW为产生的电子空穴对数，e为电子电量。由于外加偏压，灵敏区的电场强度很大，产生的电子空穴对全部收集，输出一个电流脉冲，它在持续时间内的积分等于总电荷量Q。当探测器输出回路时间常数＞＞电子空穴对收集时间时，输出电压脉冲幅度。','1100CCCCCQCCCQCQVdiid其中dC是探测器结电容，iC是前放输入电容，'C是分布电容。当0C不变时0VQ。但dC与所加反向偏压有关，任何偏压的微小变化或实用中有时要根据被测粒子射程而对偏压进行适当的调节，都会使输出脉冲幅度(对同一个Q)变化，这对能谱测量不利，因此半导体探测器都采用电荷灵敏前置放大器，见图4-2。其中K是放大器的开环增益，fC是反馈电容，放大器的等效输入电容为(1)fKC。只要'fdKCCC，就有：ffCQCKCKQV)1(10（4-1）这样，输出脉冲幅度就与结电容无关。只要探测器结区厚度大于α粒子在其中的射程，输出幅度就与入射粒子能量有线性关系。图4-3探测器等效电路和前置放大器图4-3不同偏压的α谱曲线1、确定半导体探测器的偏压对N型硅，探测器灵敏区的厚度dn和结电容Cd与探测器偏压V的关系如下：21)(5.0VPdnn(μm)（4-2）214)(101.2VPCnd(μμF/cm2)（4-3）其中nP为材料电阻率()cm。因灵敏区的厚度和结电容的大小决定于外加偏压，所以偏压的选择首先要使入射粒子的能量全部损耗在灵敏区中和由它所产生的电荷完全被收集，电子空穴复合和“陷落”的影响可忽略。其次还需考虑到探测器的结电容对前置放大器来说还起着噪声源的作用。电荷灵敏放大器的噪声水平随外接电容的增加而增加，探测器的结电容就相当它的外接电容，因此提高偏压降低结电容相当于减少噪声，增加信号幅度，提高了信噪比，从而改善探测器的能量分辨率。从上述两点来看，要求偏压加得高一点，但是偏压过高，探测器的漏电流也增大而使分辨率变坏。因此为了得到最佳的能量分辨率，探测器的偏压应选择最佳范围。实验上通过测量不同偏压下的α谱线求得。如图4-3所示。并由此实验数据，分别作出一组峰位和能量分辨率对应不同偏压的曲线。如图4-4，图4-5。分析上述结果，并考虑到所需测α粒子的能量范围，确定出探测器最佳偏压值。2、α谱仪的能量刻度和能量分辨率谱仪的能量刻度是确定α粒子能量与脉冲幅度之间的对应关系。脉冲幅度大小以谱线峰位在多道分析器中的道址来表示。α谱仪系统的能量刻度有两种方法：(1)用一个239Pu，241Am，244Cm混合的α刻度源，已知各素α粒子的能量，测出该能量在多道分析器上所对应的谱线峰位道址，作能量对应道址的刻度曲线，并表示为：0EGdE（4-4）图4-5峰位—偏压曲线图4-5能量分辨率—偏压曲线E为α粒子能量(keV)，d为对应谱峰所在道址(道)。G是直线斜率(keV/每道)，称为能量刻度常数。E0是直线截距(keV)，它表示由于α粒子穿过探测器金层表面所损失的能量。(2)用一个已知能量的单能α源，配合线性良好的精密脉冲发生器来作能量刻度。这是在α源种类较少的实验条件下常用的方法。一般谱仪的能量刻度线性可达0.1%左右。常用α谱仪的刻度源能量可查常用核素表。在与能量刻度相同的测量条件下(如偏压，放大倍数，几何条件等)，测量未知α源的脉冲谱，由谱线峰位求得对应α粒子能量，从而确定未知α源成份。谱仪的能量分辨率也用谱线的半宽度FWHM表示。FWHM是谱线峰最大计数一半处的宽度，以道数表示，还可由谱仪的能量刻度常数转换为能量E，以keV表示。在实用中，谱仪的能量分辨率还用能量宽的相对百分比表示。例如，本实验采用金硅面垒探测器，测得241Am源的5.48MeV的α粒子谱线宽度为17keV(0.31%)。半导体探测器的突出优点是它的能量分辨率高，影响能量分辨率的主要因素有：①产生电子空穴对数和能量损失的统计涨落(nE)；②探测器噪声(dE)；③电子学噪声，主要是前置放大器的噪声(eE)；④α粒子穿过的探测器窗厚和放射源厚度的不均匀引起的能量展宽(sE)。实验测出谱线的展宽E是由以上因素所造成影响的总和，表示为212222)(sednEEEEE（4-5）3、确定放射源241Am的α衰变的绝对强度由于面垒性半导体探测器有效体积内的探测效率基本是100%，因此可以得到源的强度：)4)(t(activity22rsLas：源到探测器距离,r：探测器半径(cm),tL：测量时间（实时，second），Σα：三个α峰内总计数。4、用偏置放大器来扩展能谱，测量241Am的α衰变相对强度在实际应用中，常常需要降低系统的（keV/每道）值。由于半导体探测器能量分辨率比较高，一般可达千分之几。当多道分析器的道数不够时，道宽对α能谱测量的影响就很大。例如，若实验使用的多道分析器为256道，对于6MeV的峰位于满道址刻度的情况下，得到最小keV/每道值为25keV/每道。如果我们要观察能量相差只有50keV的两个α峰（例如241Am），则这两个峰位的间隔只有2道，因而在谱形上不能将它们分开。这就需要降低系统的（keV/每道）值。在图4-1的实验装置中增加一个偏置放大器，它的作用是将输入脉冲切割一定阈值后，将超过阈值部分再放大然后送入到低道的多道分析器中去分析，使得我们感兴趣的那一部分能谱得到展宽，把原来不能分开的几个谱峰分开了。241Am的衰变图如图4-6，它衰变时放出的α粒子有五种能量。由实验测出241Am的α谱如图4-7。直接由多道脉冲分析器求出第i个能量峰的总计数Si，由全谱总计数ST=ΣSi，求出241Am各个能量α粒子的相对强度Ai=Si/ST，i=1～5。5、α粒子通过物质的能量损失求薄箔厚度。天然放射性物质放出的α粒子，能量范围是3～8MeV。在这个能区内，核反应截面很小，与原子核之间的卢瑟福散射概率也较小。所以与物质的相互作用主要是与核外电子的相互作用，结果是使原子电离或激发，α粒子则逐渐损失能量最终停止在物质中。由于α等重带电粒子的质量大大超过电子质量，它们通过物质的射程几乎接近直线。带电粒子在吸收物质中单位路程上的能量损失即能量损失率dxdE，也称为吸收物质对入射带电粒子的线性阻止本领，以S表示：dxdES在带电粒子能量不很高时，近似可以用下式表示ENZmezdxdE常数20424图4-7241Amα衰变相对强度图4-7241Am的α谱这里E，z，v分别是带电粒子的能量，原子序数及速度，m0，e是电子的静止质量和电荷，N，Z是吸收物质单位体积的原子数和原子序数。当α粒子穿过厚度为X的薄吸收体后，能量由E1变成E2，可以写成xdxdEEEE)(21其中(dxdE)是平均能量的能量损失率。这样如果测定了α粒子的能量损失E就可以求得薄箔的厚度，当α能损较小时，1)()(EdXdEEdXdEdEX（4-6）但当箔较厚，α能损较大时，(4-6)式就应表示为12)(EEEdXdEdEX（4-7）可以由已知的EdXdEE)/(关系，用数值积分求得X。从另一个角度分析，能量为E1的α粒子在吸收物质中的射程为R1，在入射方向上走过X后的剩余射程为R2，能量也变成E2，因此，X可表示为210021)()(EEEEdXdEdEdXdEdERRX（4－8）和(4-7)式是一致的。这样，如果己知α粒子在该物质中的能量-射程关系，就很容易由实验测得的E求得薄箔厚度，如图4-8所示。图4-8射程——能量关系曲线带电粒子在种种物质中的射程己做了广泛的测量，表4-1给出了α粒子在Au和Al中的射程-能量数据，据此可作出能量-射程曲线。表4-1α粒子在Au和Al中的射程—能量数据E（MeV）0.250.50.751.01.25射程Au1.311.92.503.123.79mg/cm2AlE（MeV）1.52.02.53.03.5射程mg/cm2Au4.475.977.599.3411.0Al1.381.852.352.953.60E（MeV）4.04.55.05.56.0射程mg/cm2Au13.115.217.419.722.1Al4.285.05.856.607.60四.实验装置名称型号数量简易α谱仪全套FH19031台偏压ORTEC428/FH1004A1个精密脉冲发生器ORTEC419/FH1013B1个线性放大器ORTEC590A/BH12181个多道脉冲幅度分析器ORTECMCA2k1台示波器1台机械泵1台金硅面垒探测器GM-12-Ⅲ-A1块放射源241Amα源1个铝箔3片五.实验步骤及数据处理1、用241Amα源调整谱仪到正常的工作状态。1)用示波器观察线放输出脉冲波形。当金硅面垒半导体探测器偏置电压预选为50V时，在方格纸上实录抽真空与不抽真空条件下的输出波形；测量并实录线性放大器不同时间常数时，线放输出波形的变化关系。不抽真空的情况下，由于α粒子会经空气的散射损失一部分能量，所以波形的峰值会比抽真空的情况低。而两个时间常数也对波形有影响，两个时间常数之和越大，波形宽度越大；微分时间常数和积分时间常数的比值越大，波形的峰值越大。2)在同样的探测器偏置电压下，分别测量（不抽真空、不加偏压）、（抽真空、不加偏压）、（不抽真空、加偏压）、（抽真空、加偏压）四种情况下，241Amα粒子的能量分辨率。峰位半高宽分辨率真空，偏压4987.871.58%真空，无偏压29711.94.01%非真空，偏压17821.812.25%非真空，无偏压15626.917.24%3)合理选择α谱仪最佳工作条件：测量探测器偏压分别为5，30，60，80V，以及选择放大器的成形时间常数，分别用多道测量α谱，选择最佳工作电压和成型时间常数。抽真空情况下，微分时间常数与积分时间常数均为1时：偏压/V峰位半高宽分辨率536114.564.03%304769.9