7-5-6电磁场边界条件

7-5静电场的基本方程、分界面上的衔接条件7.5.1基本方程(BasicEquation)静电场是有源无旋场，静止电荷是静电场的源。BasicEquationandBoundaryCondition静电场的基本方程为0ED微分形式0dllEqSSDd积分形式本构方程ED下页上页返回包围点P作高斯面()。0L7.5.2分界面上的衔接条件（BoundaryCondition)1.D的衔接条件SSDSDn2n1则有qSSDd根据图1.3.1介质分界面n1n2DDD的法向分量不连续当时，D的法向分量连续。0n2n1DD下页上页返回2.E的衔接条件围绕点P作一矩形回路()。02LttEE12E的切向分量连续。0dllE根据01t21t1lElE则有3.折射定理当交界面上时，02121tantan折射定律n2n1DDt2t1EE222111coscosEE2211sinsinEE下页上页返回图1.3.2介质分界面0dlim0021ddlE4、的衔接条件设P1与P2位于分界面两侧，0dnEDnED22n22n211n11n1,21因此电位连续nn2211得电位的法向导数不连续由，其中n1n2DD图1.3.3电位的衔接条件下页上页返回说明（1）导体表面是等位面，E线与导体表面垂直；图1.3.4导体与电介质分界面例1试写出导体与电介质分界面上的衔接条件。解:分界面衔接条件t2t1n1n2EEDD，nn221121，＝n0,const0tnED，导体中E＝0，分解面介质侧（2）导体表面上任一点的D等于该点的。下页上页返回解：忽略边缘效应1221021ddUE1221012ddUE1121EE22110SSq图(a)图(b)02211qSS2211例2试求两个平行板电容器的电场强度。2211EE02211UdEdE下页上页返回图1.3.5平行板电容器7.6.1基本方程(BasicEquations)本构方程HB恒定磁场的基本方程表示为S0dSB（磁通连续原理）0BIllHd（安培环路定律）JH恒定磁场的性质是有旋无源,电流是激发磁场的涡旋源。7.6静磁场的基本方程、分界面衔接条件BasicEquationsandBoundaryCondition下页上页返回7.6.2分界面上的衔接条件（BoundaryCondition)1.B的衔接条件nnBB21B的法向分量连续2.H的衔接条件H的切向分量不连续KHH2t1t(K=0时)2t1tHH根据02l,dIllH得112t11tlKlHlH0dSBs,由可得0l根据下页上页返回图3.3.1分界面上B的衔接条件图3.3.2分界面上H的衔接条件例.3分析铁磁媒质与空气分界面情况。图3.3.3铁磁媒质与空气分界面解：00tantan12201得由3.折射定律媒质均匀、各向同性，分界面K=02121tantan折射定律表明只要，空气侧的B与分界面近似垂直，铁磁媒质表面近似为等磁面。902下页上页返回即yxxxyyHHeeeeH410222A/m)1230(0222yxeeHBT解:)86(50111yxeeHBKHHyy21由44812KHHyy得10222xxBH0230xB得xxBB21由若面电流,答案有否变化，如何变？zyeeK43思考例4.在两种媒质分界面处，，试求B1，B2与H2的分布。yxeeH861015023面电流zeK4A/m，且A/m，下页上页返回图3.3.4含有K的分界面衔接条件