弹塑性有限元分析

2020/6/241第二章弹塑性有限元分析目的：以弹塑性问题为例，介绍材料（物理）非线性问题）的有限元方法。特点：与线性有限元方法比较，本构关系不再符合线弹性的Hooke定律引言单轴试验下材料的弹塑性性态屈服条件、屈服面与屈服函数塑性本构关系弹塑性问题的有限元解法内容：2020/6/242引言(1/5)塑性是指物体内由于载荷超过某个临界值（弹性极限）而产生的永久变形。塑性力学是固体力学的一个分支，主要研究这种永久变形和作用力之间的关系，以及物体内部应力和应变的分布规律。材料的非线性行为异常丰富非线性弹性行为：当材料由于应力达到某种临界值而出现应力与应变间的非线性变化关系；弹塑性行为：有不可恢复的应变产生，即当载荷全部撤除后，会有永久的残余（剩余）变形；粘弹性行为（包括松弛与蠕变）：在高温等条件下，应力不但与应变有关，还与时间、应变率等明显相关；等等，以及多种非线性行为的耦合。2020/6/243引言(2/5)ep,ppd与相近学科门类的区别塑性力学（Plasticity）和弹性力学（Elasticity）：塑性力学考虑物体内产生的永久变形；而弹性力学则不考虑；塑性力学和流变学（Rheology）：两种门类都考虑永久变形。但是，塑性力学中的永久变形只与应力和应变的历史有关，不随时间变化；而流变学中的永久变形与时间有关。可恢复的弹性变形不可恢复的塑性变形rrt塑性变形力学流变学2020/6/244引言(3/5)塑性力学发展历史1773年：库仑（Coulomb）提出土的屈服条件。1864年：屈雷斯加（Tresca）对金属材料提出了最大剪应力屈服条件。1870年：圣维南（Saint-Venant）提出在平面情况下理想刚塑性的应力-应变关系。假设最大剪应力方向和最大剪应变率方向一致，求解了柱体中发生部分塑性变形的扭转和弯曲问题、以及厚壁筒受内压问题。1871年：莱维（Levy）将塑性应力-应变关系推广到三维情况。2020/6/245引言(4/5)塑性力学发展历史（续）1913年：米赛斯（Mises）经数学简化提出了Mises屈服条件。米赛斯还独立地提出和莱维一致的Levy-Mises塑性应力-应变（本构）关系。1913年：泰勒（Taylor）的实验证明，Levy-Mises本构关系是真实情况的一阶近似。1924年：提出塑性全量理论，伊柳辛（Ilyushin）等苏联学者用来解决大量实际问题。1930年：罗伊斯（Reuss）在普朗特（Prandtle）的启示下，提出包括弹性应变部分的三维塑性应力-应变关系。至此，塑性增量理论初步建立。2020/6/246引言(5/5)塑性力学发展历史（续）1950年前后：展开了塑性增量理论和塑性全量理论的辩论，促使对两种理论从根本上进行探讨。1970年代：随着有限元方法的提出和快速发展，关于塑性本构关系的研究十分活跃。主要从宏观与微观结合的角度，从不可逆过程热力学以及从理性力学等方面进行研究，例如无屈服面理论等。其它：1）在强化规律方面，除等向强化模型外，普拉格（Prager）提出随动强化等模型；2）在实验分析方面，运用光塑性法、云纹法、散斑干涉法等能测量大变形的手段。等等。2020/6/247单轴试验下材料的弹塑性性态（1/3）对塑性变形基本规律的认识来自于实验：1)从实验中找出在应力超出弹性极限后材料的特性;2)将这些特性进行归纳并提出合理的假设和简化模型，确定应力超过弹性极限后材料的本构关系;3)建立塑性力学的基本方程;4)求解这些方程，得到不同塑性状态下物体内的应力和应变。基本实验有两个：1)简单拉伸实验：实验表明，塑性力学研究的应力与应变之间的关系不但是非线性的，而且不是单值对应的。2)静水压力实验：静水压力可使材料的塑性增加，使原来处于脆性状态的材料转化为塑（韧）性材料。2020/6/248单轴试验下材料的弹塑性性态（2/3）单轴实验经过以下阶段：1)线弹性阶段：加载开始直至比例极限，材料表现为线弹性行为。2)非线性弹性阶段：继续加载直至弹性限，材料表现出非线性弹性行为。在此之前完全卸载，材料将沿原加载曲线返回而无残余应变。（注：比例限与弹性限非常接近，一般不做区分）3)塑性阶段：继续加载，材料可承受更大应力，称为材料强化，并伴随出现塑性应变。至A点以前卸载，路径接近直线，即处于弹性卸载状态，其斜率等于加载斜率E。4)破坏点：继续加载至可承受的最大极限应力，试件出现颈缩而破坏，称为强度极限。材料单向受载情形下的性态ABFEEO强度限弹性限比例限bsp2020/6/249单轴试验下材料的弹塑性性态（3/3）塑性问题的特点：材料进入塑性后，即使卸去应力，塑性应变将永久存在，与应力间的关系不仅取决于应力水平，还取决于加载历程。材料单向受载情形下的性态BAFEEO强度限弹性限比例限bsp2020/6/2410屈服条件、屈服面与屈服函数屈服条件：材料进入塑性后，又称材料发生了屈服。屈服条件，又称屈服准则，是判断材料处于弹性阶段还是处于塑性阶段的依据。在复杂应力状态下，各应力分量可组成不同的屈服条件。屈服面：对于单向应力状态，其屈服条件可以写成s可以看出，描述一维问题的屈服条件需要应力－应变曲线上的一个临界点（屈服点），描写多维问题的屈服条件就需要应力或应变空间的一个临界曲面，该曲面称为屈服面。至今已出现许多屈服理论。我校俞茂宏教授在这方面做出了重要贡献。123,,fC考虑到塑性变形与静水压力无关的特点23,FJJC屈服函数：是描写屈服条件的函数。不同屈服条件，其屈服函数不尽相同。2020/6/2411塑性本构关系（1/6）本构关系：简单地说，就是材料的应力－应变关系1）是分析塑性力学问题、进行数值模拟的依据和基础。2）一般以增量形式描述，因为塑性力学一般都需要考虑变形的历程，而增量形式恰恰可以做到这点，反映塑性变形的本质。3）应力和应变的增量关系与屈服条件有关。因而，研究塑性本构关系，必须紧紧结合屈服条件。用增量形式表示塑性本构关系的理论称为塑性增量（流动）理论。相对应地，还有塑性全量（形变）理论。本构研究中的基本假定：材料是各向同性和连续的；材料的弹性性质不受影响；材料是稳定的；与时间因素无关等。2020/6/2412塑性本构关系（2/6）Levy-Mises增量（流动）理论除了以上最基本的假定外，Levy-Mises增量理论还假定：1）材料是刚塑性的，弹性应变增量为零；2）对理想刚塑性体，符合Mises屈服准则，即屈服时等效应力满足is222222112222333311122331222222112233122331162322iSSSSSS3）塑性变形时体积不变，即塑性应变增量的偏量部分就等于塑性应变增量，即ppijijded自行证明！2020/6/2413上式中的是一个瞬时的非负比例因子，称为流动参数，具有模量倒数的量纲，在塑性变形过程中是变化的，与线弹性的应力偏量与应变偏量关系的材料参数相似。4）应力主轴与应变增量主轴重合；5）应力偏量与对应的应变增量成正比，如引入比例因子，则塑性本构关系（3/6）d2ijijeSGLevy-Mises增量（流动）理论（续）pijijdSdd相似线弹性的应力偏量与应变偏量间的关系32piidd等效塑性应变增量222222112233122331223pppppppiddededededede222222112233122331322iSSSSSS自行证明！2020/6/2414塑性本构关系（4/6）32piiddPrandtl-Reuss增量理论等效塑性应变：沿着应变路径L积分的“等效塑性应变总量”，考虑了变形历史的影响。在Levy-Mises理论基础上，1924年和1930年Prandtl和Reuss分别建立了另一增量理论。认为：本构方程中应当计入弹性应变部分。对于理想弹塑性材料epijijijdedede3122piijijijiddedSSGpiiLHd32iiddHipidHd对于理想弹塑性材料：对于强化材料：Levy-Mises理论自行证明！提示：围绕进行，它是一个很重要的宏观参量。i2020/6/2415塑性本构关系（5/6）pijijfdd增量型塑性流动理论－塑性势与流动法则矢量平行于梯度矢量，因而垂直于等势面。称为塑性流动法则。1938年，Melan提出了一般性塑性流动理论，即通用的增量型应力－应变关系。假设在塑性变形场内存在塑性势，塑性应变由塑性势表示为塑性势函数pijijgdd非负比例因子，与塑性势的量纲有关pdεgradg若屈服函数f是连续可微的，则可取f做为势函数。（非关联流动）（关联流动）取Mises屈服函数做为势函数222222112222333311122331222222112233122331162322iSSSSSSLevy-Mises、Prandtl-Reuss流动理论。自行证明！2020/6/2416全量理论又称形变理论，稍后于增量理论建立。认为材料进入塑性阶段以后，各应变分量与应力分量之间存在一定的关系。其特点是直接建立起了最终应力与应变之间的方程，因而它比增量理论简单。但形变理论对加载方式要求比较严格，只有在简单加载条件下才更准确。塑性本构关系（6/6）全量（形变）理论塑性本构方程增量理论本构关系理论上合理，但应用上比较麻烦，特别是当计算机还不十分发达的时候。对增量理论积分初始状态的应力和应变塑性变形过程的单调函数，对理想弹塑性材料，为常数。就是各应力分量按同一比例增加：1）应力主轴和应变主轴的方向在整个加载过程中保持不变；2）应变增量的主轴和应力主轴重合。00ijijijijcScS2020/6/2417弹塑性问题的有限元解法（1/11）与弹性问题比较，弹塑性材料在本构关系上是典型的物理（材料）非线性，通常结合流动理论、用增量法予以求解。假定时刻的各量已知，欲求时刻的各量。ttt如Levy-Mises、Prandtl-Reuss、塑性势理论，…。增量型弹塑性本构关系的显函数形式epddd总应变弹性应变塑性应变1eepdDdfdd虎克弹性矩阵eeepeefdDdDddDdDd初应变法：塑性应变部分视为初应变，做为载荷项来处理。pidd？？？？2020/6/2418弹塑性问题的有限元解法（2/11）增量型弹塑性本构关系的显函数形式（续）材料进入塑性后，加载时刻的屈服函数为t,,0tpijijfk与加载历程有关的硬化参数,,0ttpijijfk0pijijpijijfffdddkk（一致性条件）相关结合本构关系pdAdeepeDdDdDAdd切线刚度法的弹塑性本构关系2020/6/2419弹塑性问题的有限元解法（3/11）增量型弹塑性本构关系的显函数形式（续）3,2pijijfSSd就是硬化参数k，此时赋予了“应力强度”这一物理意义。（一致性条件）各向同性强化的Mises屈服函数：对于随动强化，k为常数对于其它屈服条件，步骤相同，但标量的显式形式将更为复杂！！23322302TTeeIITpISDdSDSdHSd