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二．加热壁面上汽泡的成长过程阶段I：早期的研究，假设热量首先由壁面传给壁面附近的过热液体，然后再由过热液体将其中一部分热量传给汽泡，而另一部分热量由液体传给主体液体。简单的分析将热边界层看作一堆无限大的平板导热来考虑，而且不考虑液体向主题的传热。阶段II：1965年Han与Griffith进一步提出汽泡根部直接从壁面获取热量的汽泡成长模型。该模型认为：气泡获得热量的途经包括两种：主体液体热边界层液体壁面汽泡（根部）汽泡其汽泡成长时的热平衡方程为：()()()()2220444vfgvcslbvwsxdRdThRRRaTTddxρππλϕπτ=Φ=ΦΦ+−(2.49)δ式中，vΦ：汽泡体积因子；cΦ：过热液层的曲率因子，13cΦ；sΦ：汽泡表面因子，cos12sθ+Φ=，θ为接触角；bϕ：汽泡根部的面积因子，sin24bθϕ=；va：壁面与蒸汽间的换热系数。最终解出：()()exp()()()ππρρδαρ−∞−−−⎧−⎪⋅−⎨−⎪⎩⎫⎡⎤•−+−−⎬⎢⎥⎣⎦ΦΦ∆−Φ−=+Φ⎭Φ1111222212124cslwwslwcvfgvvwsbvfgvlTTtTTterftttTTherfccrtThar(2.50)其中：Rrδ=，24latτδ=，lwaδπτ=⋅为汽泡等待阶段结束时热边界层厚度，wτ为汽泡等待时间。上式包含了接触角θ，wτ等参数的影响，是一个与实验值比较接近的计算式。阶段III：1956年Snyder提出了在加热面与汽泡之间存在一个液体微层的“液体微层汽化概念”。1961年Moore等人通过采用微型热电偶测量壁面温度的波动现象证实这一提法，于是出现了“带有液体微层的汽泡成长模型”。带有液体微层的汽泡成长模型”：假设汽泡成长主要是由于液体微层的蒸发，汽泡半径服从已由实验证实的规律：()nRcττ=(2.51)液体微层汽化所需热量来自壁面通过微层的导热，热平衡方程为：wslfglTTdhdδρλτδ−=−⋅(2.52)式中，δ：是τ时刻，在半径为r处的液体微层厚度。注意：通过微层的导热与加热壁面本身的热物性有关，所以必须考虑壁面的导热性能，分为三种：(1)导热性能很好的理想壁面；(2)导热性能很差的壁面;(3)与液体导热性能相当的壁面。阶段IV：70年代将上述两种模型结合，提出了完整的加热面上的汽泡成长模型。三．汽泡从加热面上的脱离汽泡在加热面上成长到一定大小后，将会在各种力的作用下从壁面脱离进入液体。实验表明，汽泡脱离时的直径和频率与沸腾换热强度有密切关系。1935年Fritz(弗里茨)从分析作用在汽泡上的力平衡出发，第一次得出了汽泡的脱离直径。根据流体静力学原理，对于给定的接触角为θ的一个位于水平表面上的静止汽泡，其受力情况为：()316flvFDdgπρρ=−(a)sin()dFDfσσπθθ=(b)fF:浮升力使汽泡上升，Fσ：使汽泡保持在表面上。在汽泡脱离的瞬间，fFFσ=，由此可得出：FσθDdFf汽泡脱离直径：()(dlvDfgσθρρ=−(2.53)由实验确定出数()fθ，最后可得：.()σθρρ=−00208dlvDg（Fritz公式）(2.54)对大气压力下的水沸腾，Fritz公式基本上正确。在高压或真空状态下，Fritz公式与实验值偏差较大。1964年，Keshock,考虑了汽泡体积膨胀，粘性力，惯性力等作用，结合实验，得出：..()()σθρρτ⎡⎤=+⎢⎥−⎢⎥⎣⎦3200208100025dlvdDDgd(2.55)其中，dDdτ单位是[]/mms，当0dDdτ=时演变为Fritz公式。此后一些学者又研究了系统压力，重力加速度等因素的影响，得出了不同的实验关联公式。