旋转磁场的产生

旋转磁场4-6正弦电流下单相绕组的磁动势一、整距线圈的磁动势时当时当2322)(22-2)(sccscsccsciNfiNf整距线圈产生的磁场整距线圈产生的磁动势4-6正弦电流下单相绕组的磁动势若线圈中的电流为恒定电流，则矩形波的高度恒定不变。而在交流绕组中通入的是交变电流即tIicccos2cccmINF22将上述的矩形分布的脉振磁动势用富氏级数进行分解，得scscscscFFFf5cos3coscos)(531CCCCCCCINFFINF2241122411tINtfsCCsccoscos224),(14-6正弦电流下单相绕组的磁动势tFtINfscscccvcoscoscoscos2241二、线圈组的磁势1、整距线圈的线圈组磁势3q如则整距线圈组产生的磁动势由右图。4-6正弦电流下单相绕组的磁动势tFtqkINkqffsqsdccdcqcoscoscoscos224)(111111112sin2sin2sin22sin2dcqKqqRqqRqFFtqKNIfsdCCqcoscos224114-6正弦电流下单相绕组的磁动势1、单相绕组的磁势是一种空间位置固定，幅值随时间变化的脉振磁势，其脉振频率取决于电流的频率。注：磁势即是空间位置的函数，也是时间的函数。空间分布用以电角度计的空间位置角θs来表达，随时间变化规律用时间t来表达。2、基波磁势的幅值为ν次谐波磁势的幅值为3、定子绕组多采用短距和分布绕组，因而合成磁势中谐波含量大大消弱。一般情况下只考虑基波磁势的作用。IPNKFW19.0IPNKFW19.0综合以上分析对单相绕组磁势的性质归纳如下：4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势一、对称三相绕组的基波合成磁动势用解析法和图解法对三相绕组的基波合成磁动势进行分析。1、解析法)240cos()240cos()120cos()120cos(coscos0011001111tFftFftFfsCsBsA)cos()cos(21coscos4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势IPNKFFtFtFfffftFtFftFtFftFtFfWssCBAssCssBssA111111111011101111119.02323)cos()cos(23)120cos(21)cos(21)240cos(21)cos(21)cos(21)cos(214-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势三相合成磁势是一个波幅恒定的旋转波当电流变化一个周期，磁势波推移2л电弧度。电流每秒变f次，所以ω=2лf电弧度/秒由于一转等于P2л电弧度，所以用转速表示时min)/(60)/(222rPfsrPfPfPns4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势2、图解法下面用图解法分析三相基波合成磁势，左边为不同瞬时的三相电流向量图，中间为A,B,C三相的各基波脉振磁势及三相合成磁势，右边为磁势矢量图。三相对称绕组通入三相对称电流后，所形成的合成磁势为幅值不变的旋转波4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势综合上述分析，得出三相基波合成磁势具有以下特性1、三相合成磁势为正弦分布旋转磁势，转向由超前电流相转到滞后电流相。要改变磁场转向，只须改变三相电流的相序。2、幅值F1不变，为各相脉振磁势幅值的3/2倍，且旋转幅值的轨迹是圆，所以称为圆形旋转磁场。3、当某相电流达最大值时，合成旋转磁势的幅值恰在这一相绕组轴线上。4-7正弦电流下对称三相绕组的磁动势二、三相合成磁动势中的高次谐波tFtIpNkfsswcoscoscoscos19.0)240cos()240(cos19.0)120cos()120(cos19.0coscos19.0tIpNkftIpNkftIpNkfswCswBswA)240cos()240(cos)120cos()120(coscoscostFtFtFffffsssCBA